磁量子数m取值变化与元素周期表重排

元素周期表至门捷列夫编排以来,经历了多次变动。本文就磁量子数m取值发生变化,来重新编排部分周期表。在4个量子数(n-主量子数、1-角量子数、m-磁量子数和ms自旋量子数)中,磁量子数m的取值为:0、±1、±2……±1共2l+1个值;现将磁量子数m的取值变化为0、+1、+2……+l共l+1个值,其余3个量子数不变,那么元素周期表将发生巨大变化,本文就是在上述假设的条件下对前20号元素做了编排。

轨道对称匹配的新判据——磁量子数规则

本文通过对s.p.d各原子轨道磁量子数分析,提出了判断轨道对称匹配的新方法——磁量子数规则。

磁量子数规则的本质

本文通过对与磁量子数m相联系的φm(?)函数的图象分析,阐明磁量子数规则的实质.

垂直磁场下量子环的电子态

本文选取二维各向同性谐振子为基展开的波函数对垂直磁场下二维有限深圆柱形方势阱量子环中单电子的电子态进行相关的理论计算和分析。本文计算得到,在磁场强度取一定值的情况下,量子环的基态能出现在磁量子数m<0态,并且|m|依赖于磁场强度和量子环的内半径;随着磁场强度的增加,量子环基态从m=0态变成m=-1,-2,…态,而且本文计算得到的量子环的电子能级比无穷深势垒模型的能级略低。

基于前子模型的一种可能的电荷形成机制

前子指的是亚夸克/亚轻子粒子。前子被提出后,人们对它产生了很大的兴趣。不过,目前基于前子模型的一些工作存在着一些问题,包括缺少动力学的框架以及缺少对模型的深层解释。在本文中,我们将尝试把前子模型与普朗克尺度下的克尔黑洞分析联系起来,这可以使得模型更完整、更合理。这种联系是基于普朗克尺度下克尔黑洞的准正则模的分析。我们发现,取磁量子数为2时,其微绕形成的准正则模具有一个相应于e/3的实部。注意到还存在一个刻画面积的三重简并态,于是我们可以用两个量子数,也就是磁量子数和面积三重态量子数,去得到标准模型夸克和轻子的电荷数。

用电子自旋理论解释史特恩-盖拉赫实验

运用电子自旋理论,以电子自旋磁矩与电子轨道磁矩相互作用产生附加能量ΔE,并引入磁量子数M,结合银原子的基态,解释了史特恩 盖拉赫实验。

强磁场中里德伯原子能级随场强变化的进一步研究

强磁场中里德伯原子的行为是当前原子物理中十分活跃的研究课题。研究原子在强磁场中能级随磁场强度的变化,得出相应的扇形图,可以直观地找出n混合起始点的标度律,并且有助于深入了解在零场电离附近能谱由规则分布到浑沌的变化过程以及能级的交叉和反交叉行为。 张里平等根据张宇等提出的用斜坐标(r,ρ,φ)解强磁场中氢原子问题的微扰方法计算了磁量子数m=1的大量能态在场强为0—4T范围内的一级微扰能ε。

根据角度节面及其对称性分布导出原子轨道形状

原子轨道形状不只由角量子数l决定,也与磁量子数m有关。本文讨论了当l和m的绝对值|m|一定时,如何根据角度节面的数目、形状及角度节面的对称性分布得出原子轨道的图像,同时探讨了原子轨道对称性匹配与原子轨道|m|之间的关系。

倾斜磁场下双势阱中粒子运动

耦合系统比单系统要复杂得多,我们考虑斜磁场作用下双势阱中单个粒子的运动行为,系统可以认为是由简谐振子和类达芬振子相耦合的一个耦合系统,通过计算发现随着耦合系数的改变,初始条件的变化,粒子运动轨道变化的规律。本文通过数值模拟揭示了粒子的各种运动状态随这些参量变化的规律。

微观结构

有限加法群的线性相关,是量子力学中态向量在算子作用下的数学理论。其态向量的不同结构,是所有基本粒子组成的数学基础。有限加法群,也是一个特定的交换群。其元具有线性相关。在量子力学中是一种态向量,并在算子q下相互旋转移动,从而形成态向量群的各种结构。每个态向量的电荷数呈正反分数形式,由态向量构成的基本粒子电荷数绝对值为1或0。每个基本粒子绕自己的轴旋转,有自旋动矩。磁量子数为m。态向量的自由运动状态分别为曲线运动和直线运动。而且参与电磁相互作用。

原子基态光谱项的确定

各种原子中都包含有一定数量的电子,这些电子在不违背泡利原理的前提下,按照电子壳层由低能级到高的能级逐一向外填充,即当最低的能级被填满以后,才开始占据次低能级…….这样得到的状态是稳定的,称为基态.各种原子基态时外层电子结构如表1—1所列.由表1—1可以看出,除惰性气体元素外,最外层一般是不填满的,处在未填满的外壳层上的电子叫做价电,除H原子和IA族元素外,大部分原子外壳层一般有几个价电子,这些电子便构成一电子组态,对于某一电子组态,由于电子之间的电相互作用和磁相互作用可构成多种原子态,这多种原子态中哪一个的能量最低,其基态光谱项如何确定?解答这个问题是原子物理学中的一个重要内容.本文拟就这一问题进行一些讨论.

确定原子、离子基态的简单方法──顺序填充法

两种电压定义的比较，保持库仑场积分定义电压能同电磁理论协调。

关于原子基态光谱项的确定

引言:本文,根据元素周期表中所给的基态电子组态,采用简易地计算方法,即可确定原子基态光谱项。一、理论对于闭合支壳层的同科电子则有ns2:电子,n,1,s,mli,m.（1） n o 1/2 o +1/2（2） n o 1/2 o -1/2而且两个电子的总轨道磁量子数和总自旋磁量子数分别为:ML=sum from i=1 to 2(mli)=0+0=0,

等价电子原子光谱项的简便推导

等价电子原子光谱项的简便推导李仲辉，陈萌目前的结构化学教材中有关注价电子原子光谱项和光谱支项的推导，一般都采用两种近似处理方法－Ｌ－Ｓ耦和ｊ－ｊ耦合，而且均从描述原子核外电子运动状态的四个量子数着手，按照一定原则进行复杂的排列组合导出的。这种推导方法...

在半导体和金属中自由电子的统计平衡

本文从统计观点出发,讨论了单电子近似下的晶体模型。借助F—D分布在波矢k-空间计算并阐述了金属与半导体的重要的电学、热学性质。特别是对晶体中自由电子热容量问题进行了理论计算,统一了经典统计与杜隆——珀替定律的观点。提供了一些实验数字作为对理论的验证。

用slater近似计算解释原子核外电子结构

关于基态原子核外电子结构的解释,近年提出了不同意见。本文在这里不打算对这些不同意见的解释去论长道短,而只想用Slater近似计算来定量地说明基态原子核外的电子,何以有如此的结构。 众所周知,原子核外的电子排布,应服从如下的三条原则: (1)Pauli不相容原则:即在同一原子中,各个电子的状态应互不相同,亦即各个电子的主量子数n、角量子数L、磁量子数m、自旋磁量子数m_s不能完全相同。 (2)能量最低原则:即在不违反Pauli原则的前题下,应使整个原子体系的能量为最低。

原子轨道的复波函数和实波函数表示

复波函数表示所描述的电子运动状态是主量子数n、轨道角量子数1和磁量子数m都有确定值的原子轨道波函数;而实波函数(除m=0的状态以外)表示所描述的电子运动状态是n、l有确定值,m无确定值的原子轨道波函数.(?)n、l、m和(?)n、l、|m|所代表的状态,是不一样的.因此,认为n=2,1=1,m=+1,-1的状态波函数(?)211、(?)21(?)、即相应于(?)2p_x(?)2p_y是错误的.它们两者是互为线性组合的结果.原子轨道是现代化学中最基本的概念之一.近年来,这一概念在现代化学中已被广泛应用,甚至在中学化学教学中的地位也日趋重要.然而,目前在不少化学工作者中,对这一基本概念的了解和运用还远不是完全正确的.例如,对于原子轨道的复波函数和实波函数的表示上,在某些教材和书籍中,或者含糊不清不予说明,或者运用混乱和错误,[3]、[4]给教学造成了很多困难.本文就这个问题予以说明并加以讨论.在氢原子或类氢离子的Schrǒdinger方程的解中,有复函数形式和实函数形式两种.在物理学中多采用复波函数形式,而在化学中却常采用实波函数形式,它们之间有什么联系和区别,这些问题涉及到原子轨道波函数概念的理解和它在化学中的正确应用.