四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ( 4 )o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态”

态|ψ_3^((3))〉_q广义电场分量的等幂次N次方H压缩

构造了由多模复共轭相干态 | {Z j}〉q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j}〉q(j=1,2 ,…q)和多模真空态 | { 0 j}〉q线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ(3 )3 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ(3 )3 〉q 中广义电场分量 (即第二正交相位分量 )的广义非线性等幂次N次方H压缩特性 .发现 :态 | ψ(3 )3 〉q 是一种典型的三态叠加多模非经典光场 ;当腔模总数q与压缩次数N之积q·N为偶数时 ,在一定条件下 ,态 | ψ(3 )3 〉q 的广义电场分量可分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次奇数模 -偶数次、偶数模 -奇数次、偶数模 -偶数次N次方H压缩效应 .

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j^((a)*)}〉_q和|{z_j^((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。

多模叠加态|Ψ_e^(4),Ⅲ〉_q中广义电场分量的N次方H压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)e ,Ⅲ〉q 中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性 结果表明 :1 )在腔模总数 q与压缩次数N的乘积 q·N =4m(m =1 ,2 ,3,… )的条件下 ,态 |Ψ(4)e ,Ⅲ〉q 的广义电场分量可恒处于等幂次N H最小测不准态 2 )在 q·N =4m′ + 2 (m′=0 ,1 ,2 ,… )的条件下 ,当态间的初始相位差 (θ1 -θ2 )、各模的初始相位和∑qj=1φj,以及各模平均光子数之总和∑qj =1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ(4)e ,Ⅲ〉q

三态叠加多模光场中广义磁场N次方H压缩

构造了由多模相干态、多模复共轭相干态和它的相反态线性叠加所组成的三态叠加多模叠加态光场,利用多模压缩态理论,研究了其广义磁场的等幂次N次方H压缩特性。结果发现,当压缩次数为偶数时,只要各模的初始相位,态间的初始相位差以及受各模初始相位调制的平均光子数之和分别在一定的闭区间内连续变化时,则此态的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可以呈现出周期性变化的广义非线性等幂次偶数次H压缩效应。

强度不等的非对称叠加态的等幂次和压缩

文章构造了由多模虚共轭相干态│iZj(a) 〉q与多模虚共轭相干态的相反态│-iZj(b) 〉q线性叠加所组成的一种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场│Ψ(ab)〉q。利用多模压缩态理论,研究了态│Ψ(ab)〉q的等幂次N次方H压缩特性。结果表明:(1)在Zj(a)≠Zj(b)的情况下,无论腔模总数q与压缩幂次N这两者之积q·N取奇还是取偶,态│Ψ(ab)〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的等幂次N次方H压缩效应。(2)在Zj(a)=Zj(b)且q·N取奇数的条件下,态│Ψ(ab)〉q将呈现出等幂次N次方H压缩简并现象。