一种新的等效电磁流边缘分量表达式

增量长度绕射系数是目前用于计算边缘绕射场的一种方法,但对给定的人射波方向,在某此观察方向上,该方法会呈现出某些奇性。为消除上述奇异性,Micharli推出了等效电磁流边缘分量的另外一种表达式,该表达式除存在Ufimtsev奇点外在所有观察方向上均不发生奇异.然而Michaeli的表达式不是增量长度绕射系数的推广,在增量长度绕射系数不奇异的情况下,两者的计算结果可能会有较大的差别本文提出了一种新的等效电磁流边缘分量表达式.与Michaeli的同类表达式相比,新表达式既能有效克服增量长度绕射系数（ILDC）方法中的某些奇异性困难,又能与ILDC保持很好的一致性。

等效电磁流一般和高阶表达式及其在双站散射中的应用

本文根据等效电磁流方法的概念，导出了求解物理光学场、边缘绕射场和总场的等效电磁流的一般表达式，它们可退化到目前已存在的各种等效电磁流公式；并提出了一种最佳的计算物理光学场的等效电磁流公式．根据半平面非均匀性电流的精确表达式，导出了一阶、二阶和三阶等效边缘电磁流的表达式．最后用本文导出的公式计算了菱形板的双站散射截面，计算结果和实验结果吻合良好。

金属衬底多层吸波材料表面等效电磁流的研究

基于Maxwell方程的一阶状态矢量微分方程描述 ,推导出均匀平面波入射下金属衬底多层各向异性材料表面上等效电磁流的一般解析表达式及其相互关系 ,以此为基础给出了两层涂覆电大尺寸平板导体的散射结果 。

用数值方法分析一致性等效电磁流公式

文章给出了一种改进的等效电磁流公式，该公式是在Ａ．Ｍｉｃｈｅａｌｉ的表达式的基础上得出的。当观察方向位于Ｋｅｌｌｅｒ锥上时，改进的Ｄ＿ｅ，Ｄ＿ｍ表示式可化简为Ｋｏｕｙｏｕｍｊｉａｎ￣［１］的绕射系数，等效电磁流的表达式同Ｋｎｏｔｔ和Ｓｅｎｉｏｒ￣［２］的表达式完全一样。在阴影和反射边界上，改进的等效电磁流表达式具有一致性。

修正劈表示的边缘等效电磁流的改进及在电磁散射中的应用

本文介绍了修正劈的概念和用其表示的等效边缘电磁流（EEC）公式，并应用它们计算了圆盘双站雷达散射截面（RCS）；提出一种确定修正劈方向的法则，这种法则是根据几何绕射理论（GTD）中有关参数的定义确定的，因而它不是经验的法则修正劈表示的EEC仅利用了经典的Keller锥上的绕射系数公式和修正努的概念就可得到任意入射和观察方向的EEC，它克服一般EEC在Keller锥外的方向上定义模糊的缺点数值结果不但表明本文提出确定修正劈方向的法则是正确的，而且表明修正劈表示的EEC有较高的精度和不存在任何虚假的奇异点的特点.

一致性等效边缘电磁流的经验公式

本文给出了一种改进的等效电磁流公式，该公式是基于Ａ．Ｍｉｃｈｅａｌｉ［４］的表达式的。当观察方向位于Ｋｅｌｌｅｒ锥上时，改进的Ｄｅ，Ｄｍ表达式可化简为Ｋｏｕｙｏｕｍｊｉａｎ［１］的绕射系数，等效电磁流的表达式同Ｋｎｏｔｔ和Ｓｅｎｉｏｒ［２］的表达式完全一样。在阴影和反射边界上。

一致性绕射理论的等效边缘电磁流在多边形板双站散射中的应用

介绍一致性统射理论等效边缘电磁流（UTDEEC）的公式。该公式是基于Michaeli的半平面等效边缘电磁流（EEC）表达式，用平截的劈增量条计算等效边缘电磁流。这样可以消除以往计算中的虚假奇异点，对任意入射和观察方向均有良好的性态。本文用此方法计算了方板和梯形板的双站散射，并与高阶等效边缘电磁流的结果比较，具有良好的精度。

一致性绕射理论的等效边缘电磁流法在抛物线方程中的应用

将抛物线算法应用于目标的电磁散射特性分析中.针对传统的抛物线算法在计算棱边散射体时误差较大这一问题,本文引入了一致性绕射理论对其进行修正.数值结果表明:与传统方法相比,该方法可以提高棱边散射体的计算精度.

阻抗劈中的等效边缘电磁流

本文把应用于理想导体劈中的等效边缘电磁流概念推广应用到阻抗劈上，导出了劈边缘在产面波斜入射情况下与阻抗劈绕射密切相关的等效边缘电磁流表达式，然后利用辐射积分公式，给出了有限长直劈的电磁散射解。为计算平板模型机翼的ＲＣＳ打下了理论基础，文中给出的计算实例说明了本文方法的有效性。

复杂目标电磁散射混合算法

分析了复杂目标高频散射雷达截面(RCS)计算理论,提出了一种有效的混合算法。改进了等效电磁流方法(IMEC),推导了几何光学/物理光学区域投影算法(GO/PO)。IMEC能有效地消除反射边界和阴影边界的奇异性,GO/PO法用于计算多重散射。通过AutoCAD软件,使用三角面元法构建目标三维模型。目标的高频雷达散射截面通过几何光学、物理光学、改进的等效电磁流和几何光学/物理光学区域投影等混合方法计算获得。同时,计算了某型号导弹的RCS,理论值同测量结果基本一致,说明该方法能满足复杂目标电磁散射分析的需要。

一种直接计算目标双站RCS的图形电磁计算方法

提出了一种结合图形电磁计算直接计算目标双站RCS的新方法。通过读取物体表面相对于入射方向和相对于散射方向的深度值,完成了对能产生散射场和绕射场的面和棱边的识别;修正了几何绕射场存在物理光学重复计算的问题,引入了物理绕射系数和等效电磁流相结合的方法。实例表明本文方法计算结果与文献结果吻合,从而证明本文方法的有效性。

任意吸波材料部分涂覆导体目标电磁散射的快速估计

从无限大衬底任意吸波材料表面等效电磁流出发,通过对电大尺寸任意形状多边形逼近,从理论上推导得到了部分涂覆导体目标电磁散射物理光学法的快速计算式,该表达式中全部是代数运算,无须积分,因此具有很高的计算效率,为快速估计电大尺寸部分涂覆导体目标的雷达散射截面打下了基础.

大宽高比S形二元喷管电磁散射特性研究

基于研究大宽高比对S形二元喷管的电磁散射特性的影响的目的.在S形二元喷管进出口面积、偏心距、面积变化规律及中心线变化规律不变的条件下，采用自适应超椭圆方法设计了出口宽高比为4.5-8.0的S形二元喷管.采用等效边缘电磁流法与迭代物理光学法分别分析了8种S形二元收敛喷管的出口边缘绕射场及总散射场的电磁散射特性.研究结果表明：在水平、垂直两种极化方式下，喷管出口宽高比的变化对S形二元收敛喷管边缘绕射场的RCS影响较小.喷管出口宽高比的变化对总散射场的RCS影响较大；在水平极化下，宽高比为5.

基于目标图形电磁计算的复杂模型棱边识别

为了克服传统方法存在的无法对所有棱边进行精确识别的弊端,采用了一种图形电磁计算与模型分析相结合的新型计算目标RCS的方法,从而改善了RCS计算的精度,算例结果表明该方法可行。

图形电磁计算方法的改进

为了克服传统方法存在的无法对所有棱边进行精确识别的弊端,采用了一种图形电磁计算与模型分析相结合的计算目标RCS的新方法,从而改善了RCS计算的精度。采用了一种增强图形电磁计算通用性的方法,克服了传统的图形电磁计算中要根据实际目标的尺寸不断调整可视空间的尺寸的弊端,从而实现在视口中完全显示物体和对物体完成尽可能细密剖分的目的,大大增强了软件的通用性。

快速计算电大尺寸目标双站电磁散射的方法

提出利用等效边缘电磁流方法快速计算复杂形体电大尺寸目标的双站RCS。该方法运算速度快 ,考虑了边缘绕射和遮挡 ,计算精度高。在计算尖锥柱等典型散射体的 RCS的基础上 ,计算了一导弹模型在不同方位角下的双站 RCS,证实了本方法的可行性。

PO+MEC计算目标近场电磁散射特性

基于面元法思想,将目标表面近似为面元和棱边的组合,再用物理光学法(PO)、等效电磁流法(MEC)等高频近似解法分别计算面元散射场和边缘绕射场,经矢量叠加求得目标总体近场电磁散射特性。计算程序区分了凹凸棱边,并在比较了多种不同等效电磁流表达式之后,选择了一种既能很好地减少绕射场计算奇异点,又使计算结果更加符合实际情况的表达式。最后以某隐身飞机为例,计算了复杂目标近场RCS。

图形电磁计算方法的改进

图形电磁计算方法是计算复杂目标高频区雷达散射截面(RCS)的有效方法之一。而复杂目标的电磁散射主要来源于面元以及棱边。针对传统图形电磁计算方法的特点及其不足之处,提出并实施了相应的改进措施,包括:对面元散射场的离散化计算公式进行了修正,对棱边散射场的计算引用新的等效电磁流边缘分量表达式。计算实例表明,改进后的方法与实验测量值吻合良好,具有更高的计算精度和准确性。该方法对隐身与反隐身技术及仿真技术的研究,具有一定的参考价值。

一种增加图形电磁计算通用性的新方法

采用了一种增强图形电磁计算通用性的新方法,克服了传统的图形电磁计算中要根据实际目标的尺寸不断调整可视空间尺寸的弊端,从而实现在视口中完全显示物体和对物体完成尽可能细密剖分的目的,大大增强了软件的通用性。计算结果表明,本文方法计算结果与文献[10]结果一致,证明本文方法的可行性。

导弹高频电磁散射特性的分析

将导弹的结构进行简化,建立了其电磁散射模型,综合运用物理光学法(PO)、等效电磁流法(MEC)、几何光学法(GO)等高频方法计算了导弹模型各散射中心的雷达散射截面积(RCS),并考虑目标各部分散射场间的相对相位关系,计算了带橄榄型弹头导弹的整体RCS,其结果与文献的实测结果吻合较好,说明文中的分析方法是正确的、有效的。在此基础上,计算并分析了观测平面和极化方式对导弹高频电磁散射特性的影响。