荷电雾滴蒸发过程中雾滴的粒径及粒子数密度变化

为研究蒸发对荷电雾滴粒径与粒子数密度的影响,以电称低压冲击器(electrical low pressure impactor,ELPI)作为测试仪器,通过实验的方法系统测试了荷电与未荷电雾滴蒸发过程中PM10雾滴的粒径及粒子数密度变化。结果表明,无论雾滴荷电还是未荷电,水量不变、不同雾化气压下产生的雾滴经过蒸发段后以中值粒径(D50)0.2μm以下的颗粒为主,其粒子数密度均呈单峰分布,峰值处雾滴中值粒径为0.07μm;随着雾化气压的升高,未荷电时测点处的雾滴总粒子数密度逐渐增加,荷电后测点处的雾滴总粒子数密度先增加后减小;雾滴荷电后经过同样的蒸发过程,各级粒径对应的颗粒粒子数密度均明显减少,仅为未荷电时对应粒子数密度的20%～40%。

粒子数密度对飞秒Gauss型脉冲传播及光谱特性的影响

利用预估校正-时域有限差分(PC-FDTD)法求解全波Maxwell-Bloch方程,研究介质粒子数密度(N)对飞秒Gauss型激光脉冲在Λ型三能级原子介质中传播及光谱特性的影响.结果表明:小面积2π脉冲在不同N介质中都不发生分裂,脉冲频谱基本没有新的高频成分产生,随N增大中心频率附近光谱强度明显减小.面积4π脉冲,在N较大的稀疏介质及稠密介质中都产生分裂,在稀疏介质中随N增大频谱展宽幅度及高频成分强度增大,但在稠密介质中频谱展宽变小且远小于N较大时的稀疏介质情况.大面积8π脉冲,脉冲分裂情况与4π脉冲情况相似,但随N增大频谱展宽幅度及高频成分强度单调增大,且在稠密介质中的频谱展宽幅度及高频成分强度远大于N较小的稀疏介质情况.

Cs-Ar混合蒸气中6S1/2→6P3/2激光激发的速度选择粒子数密度和饱和效应

利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Cs(6P3/2)态的原子密度。室温下的Cs-Ar混合蒸气被852nm激光激发,在6S1/2→6P3/2跃迁线轮廓接近纯Doppler增宽线型、激光线宽远小于非均匀的Doppler线宽而与均匀Lorentz线宽相比的条件下,可以确定基态Cs原子中可能被激光吸收的具有速度分量vz的粒子数密度N(vz)。在激光功率20μW至2.5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了6P3/2态的速度选择布居数密度。利用从Cs空心阴极灯发出的8S1/2→6P3/2窄谱线的吸收测量,也可以测得6P3/2态的原子密度,两种测量方法所得结果符合得很好。Cs-Ar碰撞的谱线增宽增加了有效泵浦率,有5%的基态原子被单模半导体激光器激发到6P3/2态。由测量不同6P3/2态原子密度时的共振852nm荧光,也证实了饱和吸收测量激发态原子密度方法的可靠性。

高能中微子与核乳胶碰撞中的相对赝快度和簇射粒子数密度研究

论述了高能中微子与核乳胶碰撞中，归一化的两粒子相对赝快度分布。

大气压He-Ar射频容性放电Ar亚稳态粒子数密度

利用发射光谱法测量大气压He-Ar混合气体射频容性放电中的Ar亚稳态1s5(3s23p54s[3/2]2)粒子数密度。在不同的放电功率和气体组分下测量放电等离子体中的重要参数:气体转动温度、电子激发温度和Ar亚稳态1s5粒子数密度。结果表明:气体温度在不同放电功率及Ar气压在5×10~3 Pa以内时变化不大,范围为300~350K;电子激发温度随着放电功率的增加而增加,并且在Ar气压为4×103 Pa时最大,在放电功率为70 W时达到0.58eV;1s5粒子数密度随着放电功率以及电子激发温度的增加而增加,在放电功率为70 W、Ar气压为4×10~3 Pa时达到1.53×10~9 cm^(-3)。

Rb蒸汽中5S_(1/2)→5P_(3/2)激光激发的速度选择粒子数密度和饱和效应

利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Rb(5P3/2)态的原子密度,在激光线宽远小于Doppler线宽条件下。在激光功率40μW至5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了5P3/2态的速度选择布居数密度。通过Rb空心阴极灯发出的5D→5P3/2窄谱线的吸收测量,也可以测得5P3/2态的原子密度,二种测量方法所得结果符合得很好。约2%基态原子被单模半导体激光器激发到5P3/2态。

囚禁势中玻色-爱因斯坦凝聚体的半轴宽度和粒子数密度

文章计算了准一维、准二维、球对称、轴对称系统的玻色-爱因斯坦凝聚体的半轴宽度和粒子数密度,采用求基态能量极小值和令势能等于相互作用能的办法,讨论的问题包括凝聚体半轴宽度的解析表达式、粒子数密度的理论计算值与实验数据的对比分析和吸引相互作用系统的塌缩粒子数。

400GeV／c pp碰撞赝快度分布测量和粒子数密度的研究

利用ＣＥＲＮＮＡ２７合作组提供的ＬＥＢＣ泡室照片，测量了４００ＧｅＶ／ＣＰＰ碰撞产生的带电粒子多重数为４～２４的赝快度分布；观察到在选择的赝快度窗口中（△η＝０．５和０．１）平均最大带电粒子数密度随带电粒子多重数线性增加的规律，没有观察到最大粒子数密度反常高的事例．

电子回旋共振氩等离子体中亚稳态粒子数密度及电子温度的测量

测量了电子回旋共振 (ECR)氩等离子体中Ar的 1s5亚稳态粒子数密度 ,在气压为 0 2— 0 8Pa、功率为 5 0 0—70 0W的范围内 ,利用吸收光谱法测量了Ar原子 811 5nm谱线的吸收强度 ,得到 1s5亚稳态粒子数密度为 1× 10 1 5—4× 10 1 5m- 3.本文综合考虑基态和 1s5亚稳态粒子的激发对Ar发射谱线强度的贡献后 ,用两条发射谱线强度之比得到电子温度 .结果表明 ,计入了 1s5亚稳态激发的贡献后 ,所得到的电子温度与只考虑基态的贡献得到的电子温度相比存在较大的差别 .

粒子数密度单位及量值表述

一、粒子数密度的定义与量纲、单位粒子数密度n（number density of particles）又称体积粒子数（volumic number of particles）,也称为粒子浓度（concentration of particles）,符号用C表示,定义为：粒子数N与体积V之比：n=N/V在国际量制ISQ（International System of Quantities）中,按上述定义方程,其量纲应为：dimn=L-3因粒子数包括分子数的量纲为1,从而n的SI一贯导出单位为m-3,而其余的SI单位还有：dm-3、cm-3等,在我国的法定计量单位中还有：L-1、dL-1、mL-1等。由于这类单位其分子无量纲,其单位为＂1＂,从其构成来看应是例如：1/m3或1/L。但是为了不致产生误解。

云闪放电通道内的粒子密度及分布特征

依据在中国西藏高原地区得到的6幅云闪放电通道的光谱,由谱线波长、相对强度和跃迁几率等信息,结合等离子体理论,计算了云闪放电通道的温度和电子密度;进而,利用Saha方程、电荷守恒和粒子数守恒方程,得到了粒子处于各电离级上的数密度、通道质量密度、压强和平均电离度等参数,并对云闪通道内部粒子数分布特点进行了分析.结果表明,与地闪回击通道类似,云闪通道接近于完全电离,通道内部以单次电离的离子为主,且NII离子数密度最高.具有较高温度的通道位置处,中性和一次以上电离离子数密度的绝对值和相对值都较高,但是,不同温度下NII、OII、ArII粒子的相对浓度变化不大.与地闪回击通道不同,云闪同一放电通道内不同位置处粒子数密度差异较大,且沿通道没有显示规律性变化,通道压强从零点几到几兆帕.

用光学粒子计数器测颗粒物质量浓度和能见度

2001年夏季和冬季,在北京市大兴区榆垡镇,利用光学粒子计数器、能见度仪和颗粒物质量监测器对近地面大气气溶胶粒子数密度、大气能见度、颗粒物质量浓度(PM10、PM2.5和PM1.0)等进行了联合观测实验,取得了大量相关资料。本文通过对不同尺寸大气气溶胶粒子的数密度与颗粒物质量浓度及大气能见度的多元线性回归分析,给出了利用粒子数密度计算PM10、PM2.5、PM1.0和大气能见度的经验计算公式。

He-O_2高气压下电容耦合辉光放电数值分析

采用一维的等离子体流体力学模型研究了氦气-氧气高气压下电容耦合放电过程。分别给出了间隙为1.6,2.4和3.2mm时外加电压的有效值与放电电流有效值特征曲线,并与已有的实验数据作对比,结果表明计算得到的电压-电流特征曲线与实验数据符合得很好。研究发现:氦气-氧气高气压下电容耦合放电过程中荷质比较大的离子在鞘层中的分布随着外电场的变化而变化,而荷质比较小的粒子在整个放电区域基本不随外电场变化而变化;同时杂质形成正负离子在主等离子体区域两端出现了峰值。

概率函数中βε_i因子乘积的符号与能谱结构

首先一般地论证了因子乘积βiε≥0,然后分别对Bose系统和Fermi系统论证了因子乘积βiε≥0.在此基础上进一步论述了正能谱系统必然属于正能谱(或正温度)热力学,而负能谱系统必然属于负能谱(或负温度)热力学.最后讨论了概率函数的对称性.

试论概率函数中βε_i因子乘积的符号

对统计物理学中概率分布函数的βiε符号问题作了详细论述.

等离子体金属表面氮化中放电温度对氮原子态粒子的影响

采用快电子和重粒子(N+2,N+,Nf)混合的Monte Carlo模型,研究了氮直流辉光放电等离子体金属表面氮化过程中.e N2s及N+2 N2s两种碰撞离解过程产生的原子态粒子(N+,N)的产生率和氮化粒子(N+,Nf)轰击靶表面的能量、粒子数密度及入射角分布随气体温度的变化规律.结果表明,使阴极靶处活性粒子(N+,Nf)的能量高且粒子数密度大,存在一个最佳放电温度;粒子(N+,N)的产生率及在靶表面的密度数都随着放电气体温度的升高而减少;有大量中性快原子Nf在工件表面小角入射,且粒子(N+,Nf)角分布受温度的影响很小.

再论重力场中大气粒子的分布规律

本文详细的分析了地球大气系统粒子的数密度的分布规律 ,从中发现 :(1 )该系统的平衡条件有别于一般热力学系统的平衡条件 ;(2 )该系统粒子数密度分布规律不仅与系统粒子的平均速度和所在处的重力势能有关 ,而且还与系统的温度和速度的距离梯度有关 。

钕玻璃激光器的设计及其参数选择

本文阐述了钕玻璃激光器的设计及其参数选择;给出了实验结果;对钕玻璃激光器(非调Q,调Q)进行了理论分析。

电解质浓度对胶体粒子表面有效电荷的影响

胶体粒子的表面有效电荷是决定胶体性质的重要物理量,但溶液环境(如电解质溶液浓度)是否影响其数值至今尚无统一认识,近年来的一些研究工作给出了存在争议的不同结果和假设.在直接实验测量方面,由于电解质离子和胶体表面吸附离子的置换,粒子表面基团的不完全电离和胶体粒子对离子吸附的共同作用,使得对这类粒子在不同溶液环境下的表面有效电荷的测量和变化机理的认识极为困难.针对该问题,本文测定了羧基和磺酸基修饰的聚苯乙烯胶体颗粒在不同粒子浓度和HCl浓度下的电导率,由于两种粒子与HCl电离产生的阳离子相同(均为H+),可根据电导率-数密度法(迁移法)得到胶体颗粒表面有效电荷数.通过实验结果分析,明确了HCl浓度以及粒子数密度对胶体粒子表面电荷的影响规律以及表面电荷随HCl浓度增大的原因.除此之外,羧基修饰颗粒比磺酸基修饰颗粒的表面电荷随HCl浓度变化更快;对于同一HCl浓度,磺酸基修饰胶体表面电荷不受粒子数密度影响,而羧基修饰胶体颗粒却与之相关.基于粒子表面电荷的理论模型,对这些问题都给出了相应的解释.

等离子体中粒子与cavitons相互作用

从Vlasov-Poisson方程组出发,我们导出了电子慢变分布函数δF_e,慢变场E_s和快变场E之间耦合的动力学方程组,并在一维稳态下解析求解了这一方程组,从而获得了粒子分布函数与soliton作用关系;进一步讨论了高维下δF_e,E_s,E塌缩运动和它们的多个cavitons行为。