三粒子纠缠相干态的隐形传态(英文)

提出了一个利用一个两粒子最大纠缠相干态和一个三粒子纠缠相干态作为量子信道进行三粒子纠缠相干态隐形传态的方案 该方案只需线性光学操作和双模光子数测量 计算结果表明 ,应用本方案的设置 ,隐形传态成功的概率与所用的相干态的平均光子数有关 。

好腔中的Bell态原子与纠缠相干态光场相互作用系统的保真度

考虑原子间偶极相互作用，求出好腔中的Bell态原子与纠缠相干态光场相互作用系统的保真度。结果表明，对于理想腔，若原子初始时刻处于相干保持态，系统保真度始终等于1；若原子初始时刻处于其余Bell态之一，腔场初态的平均光子数很小，系统保真度在0～1之间作周期性振荡，随着腔场初态的平均光子数的增加，系统保真度的振荡频率增大，振幅减小。对于好腔，若原子初始时刻处于相干保持态，系统保真度呈指数单调衰减；若原子初始时刻处于其余Bell态之一，系统保真度呈指数振荡衰减，且随着腔场初态的平均光子数的增加，系统保真度的振荡频率增大，振幅减小。

纠缠相干态的压缩特性

研究纠缠相干态的量子纠缠特性和压缩特性。计算和分析了纠缠相干态的纠缠度和单模、双模压缩特性。讨论了纠缠和压缩二种非经典效应的关系,发现可以通过操纵纠缠度来达到增加或减弱压缩的目的。并指出了单模压缩和双模压缩表现出完全不同的特性。

通过Raman相互作用制备三个腔场的W型纠缠相干态(英文)

通过对比分立变量量子信息过程和连续变量量子信息过程的差别,利用相干态比较容易获得的这个特点,提出一种方案制备三个腔场的W型纠缠相干态.方案基于Λ型三能级原子与单模腔场的简并Raman相互作用.三个相同的腔初始分别处于相干态,三个相同的原子初始处于W型纠缠态,通过三个原子分别与三个腔的Raman相互作用、选择适当的相互作用时间并探测作用后的三个原子,三个腔场坍缩为W型纠缠相干态.在原子与腔的相互作用过程中原子不处于高能级,可以忽略原子的自发辐射,系统的相干性能够得到较好的维持.基于当前的腔量子电动力学技术,相信方案能在实验上实现.该方案制备的三个腔场W型纠缠相干态有望在连续变量量子信息过程中有重要的应用价值.文中将方案推广到制备n(n〉3)个腔场的W型纠缠相干态.

激发纠缠相干态的统计性质

将玻色湮灭算符的逆算符作用在纠缠相干态的一个模上得到激发纠缠相干态.该量子态是玻色湮灭算符的偶次幂本征态;由于两个场模间的纠缠,在a模上增加光子不但可以使a模的平均光子数增加,也可以使b模的平均光子数发生变化;当a模上增加光子后,两个场模的亚泊松分布特性和Cauchy-Schwartz不等式的破坏都得到了增强,但模间反关联度反而减弱.

纠缠相干态的纠缠浓缩(英文)

利用线性光学元器件对光场量子态进行操纵,可以实现远程的量子纠缠调控和量子通讯.通过分析光学分束器对相干态光场的作用,发现当初始光场态是两个两部分纠缠态的直乘时,让其中的两模通过光学分束器作用后再对其进行光子计数,另外两模将会塌缩到新的纠缠态.基于这个特点,提出了一个实现部分纠缠相干态纠缠浓缩的方案.在这个方案中,两个部分纠缠相干态被用来作为量子信道,通过光学分束器作用后对光场进行光子数探测时,如果测量到光场的两模分别处于奇光子数态和零光子数态,则光场另外的两模将塌缩到最大纠缠态,从而完成纠缠浓缩的过程.计算结果表明,对于纠缠相干态,无论其初始的纠缠是多么微弱,利用这种方法总有一定的几率可以从中提纯出最大纠缠态.

一种纠缠相干态及其非经典特性

对于一种形式的纠缠相干态,通过引入正交基矢,变为分立形式,然后用concurrence方法计算了其纠缠度,同时利用算符起伏和Mandel因子Q研究了其非经典效应(压缩效应、反聚束效应).研究发现,纠缠总是与反聚束效应相对应,反聚束效应越大,纠缠越大.

纠缠相干态的制备(英文)

在非线性克尔介质和光场的相互作用基础之上,提出了一个纠缠相干态(包括多模和高模纠缠)的光学实现方案。发现通过适当选择场的初态,相互作用时间和广义贝尔测量,能产生多模和高维纠缠相干态。同时发现当输入模的态为相干态和叠加数态的情况下,非线性克尔相互作用可产生纠缠。

利用线性光学器件实现三体纠缠相干态的纠缠交换

利用一个两体最大纠缠相干态作为量子通道,通过线性光学器件实现了连续变量纠缠态的纠缠交换方案。采用分束器和相移器这两种线性光学器件,借助量子隐形传态的思想,实现了三体纠缠相干态的纠缠交换,这一纠缠交换只有一种测量过程是失败的,但几率很小。详细的分析显示,当光场平均光子数大于2,成功纠缠交换任意三体纠缠相干态的概率和总平均最小保真度接近1。

光子加纠缠相干态的非经典性质

通过计算光子加纠缠相干态的光子数分布、Cauchy-Schwartz不等式、二阶关联函数,研究了光子加纠缠相干态的非经典性质.

制备纠缠相干态的准贝尔基(英文)

通过分析光学分束器对相干态光场的作用特点,设计了一套制备纠缠相干态光场的装置.提出了一个制备纠缠相干态的准贝尔基的方案.在这个方案中,通过利用分束器变换和光子探测,可以从已有的一个纠缠相干态出发,制备出一组四个纠缠相干态的准贝尔基.

多体纠缠相干态的量子隐形传输

提出了一种适用于多体纠缠相干态的量子隐形传态方案 ,利用分光仪等光学器件 ,通过简单的么正变换和两体态上的光子数的测量 ,实现了多体纠缠态的量子隐形传输 .

奇偶纠缠相干态光场驱动下Λ-型三能级原子的辐射谱

采用时间演化算符方法,研究Λ-型三能级原子与奇偶纠缠相干态光场共振相互作用的辐射谱.给出了辐射谱一般公式.结果表明:不论下能级简并与否,奇偶纠缠相干态光场平均光子数很小时均出现拉比分裂,且下能级简并时,强度随奇偶纠缠相干态光场纠缠程度的增加而增加;两下能级非简并时,一模场驱动的辐射谱峰高随纠缠程度的增加而增加,而另一模场驱动的辐射谱峰高随纠缠程度的增加而减小.一般辐射谱呈对称的10蜂结构.

两类纠缠相干态的非定域性及其演化

利用BellCHSH不等式研究了一纠缠相干态的量子非定域性及其在真空热库中的演化,结果表明,非定域性与相因子有关,在特定的相位因子选择下,相干振幅趋于无穷时,可达到最大非定域度。在真空热库中非定域性随时间演化逐渐减弱至消失。

利用腔QED技术传送纠缠相干态

提出了一种基于腔QED技术实现纠缠相干态隐形传态的方案 ;方案中仅用到对单原子态和场态的局域测量 .

相空间中对称的纠缠相干态的纠缠量

讨论了相空间中对称的两类纠缠相干态的纠缠与相干态的强度及两个双模相干态间的相对位相的关系,导出了计算纠缠量的解析表达式,进而分析了提高纠缠相干态的纠缠量的可能途径。

双模纠缠相干态的von Neumann熵和纠缠

根据双模纠缠相干态的定义,研究了体系参数和von Neumann熵之间的关系。结果表明,参数μ、v和r对von Neumann熵有影响,当μ=-v且r较小时,体系的von Neumann熵较大,即体系中两个部分的量子纠缠度较大。

两类纠缠相干态的非局域性研究

利用Horodecki提出的违背Bell-CHSH不等式的判据研究了两类纠缠相干态的量子非局域性,导出了计算最大Bell-CHSH算符期望值的解析公式。研究表明,纠缠相干态的非局域度与相干态的强度及相干态的位相相关,在一定的强度-位相关系下纠缠相干态会失去非局域性。

双模纠缠相干态正交基的构建与纠缠度的计算

纠缠相干态是一类在量子信息领域有重要应用的连续变量纠缠态,由于相干态表象中的基矢不正交,导致其纠缠度计算的困难.本文给出了基于相干态本身的正交归一完备基的构建方法,简化了其纠缠度的计算,讨论了纠缠度的影响因素,并计算了常见的几种纠缠相干态的纠缠度.

腔场纠缠相干态的制备

利用单模腔场与二能级原子相互作用的大失谐Jaynes-Cumm inges模型,制备出三腔场纠缠相干态.