C_(60)-PMMA复合膜的纳米结构研究

采用化学有机沉积法，在Ｓｉ（１００）、ＫＢｒ压片及微栅衬底上分别制备了 Ｃ６０／ＰＭＭＡ重量比不同的Ｃ６０－ＰＭＭＡ复合膜．红外光谱分析表明，Ｃ６０分子已均匀地分布在Ｃ６０－ＰＭＭＡ复合膜中．利用Ｘ射线衍射（ＸＲＤ）谱和透射电子显微镜（ＴＥＭ）研究了该复合膜的结构，结果显示原来均匀分布在ＰＭＭＡ中的Ｃ６０分子经过扩散趋向于形成非晶或晶化的Ｃ６０颗粒．经过退火，以面心立方结构单晶形式存在的Ｃ６０颗粒的尺寸为３０～１００ｎｍ，且以规则的几何形体分散在ＰＭＭＡ连续相中．玻耳兹曼能量分布规律能够较好地解释，提高Ｃ６０含量或退火温度，晶化Ｃ６０颗粒尺寸增大的现象．

室温和液氮温度Si基底C60薄膜的微观结构与光学特性比较研究

在室温和液氮温度(77K)下用蒸镀法在Si(111)衬底上制备C60薄膜。用扫描电子显微镜(SEM)研究两种不同基底上制备薄膜的微观结构,并用椭圆偏振光谱仪测量了光学参数(包括吸收光谱、折射率及光频介电常数)。结果表明,衬底温度降低,薄膜更均匀,颗粒更细,光学吸收峰位置出现蓝移且在整个光频范围吸收增强。

氩气氛下制备的C_(60)薄膜的形貌、结构和光学性质

用原子力显微镜 (AFM)、X射线衍射 (XRD)、红外光谱 (IR)及紫外 可见光谱 (UV/VIS)研究了在氩 (Ar)气氛下制备的C60 薄膜的表面形貌、结构及光吸收特性。发现其UV/VIS的强度和吸收峰位置明显不同于在真空中制备的C60 薄膜。与真空中制备的C60 薄膜比较 ,所研究薄膜的红外谱没有变化 ,但X射线衍射表明其结构从面心立方 (fcc)相变成fcc相与六角密堆(hcp)相的混合相。AFM表明 ,在Ar气氛中制备的C60 薄膜有较大的表面粒子 ,并且表面生长岛更尖锐。这将有利于C60 薄膜的场电子发射。

掺锡C60薄膜材料的电子结构与电导性研究

本文报道了锡掺杂C6 0 薄膜样品的扫描电镜 ,X射线衍射 ,紫外可见吸收光谱和电阻随温特性的测量结果 ;显示样品由纳米级颗粒组成 ,为面心立方结构 ,掺杂锡原子在禁带中形成施主能级 ,电阻随温度增加呈指数衰减 ,霍耳效应证实为N型半导体。

C_(60)薄膜在快重离子辐照下的结构稳定性研究

用傅立叶变换红外光谱、X射线衍射谱、X射线光电子谱和拉曼散射技术分析了能量为GeV量级的S、Fe、Xe、和U离子,以及120keV的H离子在室温下辐照多层堆积C60薄膜的结构稳定性,即快重离子在C60薄膜中由高密度电子激发引起的效应,主要包括C60分子的聚合、分子结构的损伤、新的高温-高压相的形成和晶态向非晶态的转变。

非线性杆元法在C_(60)晶体薄膜力学特性分析中的应用

根据分子动力学过程中粒子热运动与慢运动可以分离以及有限元思想 ,提出了一种“剔除”粒子热运动的可用于纳米材料准静态力学特性分析的非线性杆元 (NSE)法。将NSE法应用于C6 0 富勒烯晶体薄膜的拉 压力学特性分析 ,并与相应问题的分子动力学模拟结果进行了对比。研究表明 ,①非线性杆元法在模拟纳米材料的准静态力学特性方面是有效的 ,计算效率却比分子动力学方法高出 3个数量级以上。②当C6 0 晶体薄膜的拉、压应变分别至 14 %和7%附近时 ,C6 0 晶体薄膜达到了它的拉、压承载极限。

K3C60能带色散和分子取向结构

测量了K3C60单晶薄膜[111]方向的同步辐射角分辨光电子谱。首次观察到K3C60能带色散。通过对能带色散关系的分析，确立了K3C60低温下的一维无序取向结构。

富勒烯C_(60)与纳米碳管的发展

1、前言 碳,以单质形态或各种各样的化合态广泛地分布于自然界中.大气层中主要以二氧化碳气体存在,在水圈主要以碳酸盐溶解于水中而存在,在生物界以动、植物等有机化合物的形势而存在.碳在自然界的储量丰富,居第十六位,是组成化合物种类最多的元素.

Rb_3C_(60)单晶薄膜制备及Rb)3C_(60)/C_(60)相界面稳定性研究

通过控制蒸发源电流、源和样品间距及扩散时间 ,室温下在C60 单晶 (111)解理面上制备出Rb3 C60 。用低温同步辐射角分辨光电子谱测量了样品的能带结构。观察到的能带色散表明样品为单晶薄膜。用X光电子谱首次研究了Rb3 C60 与C60相界面的稳定性。结果表明温度低于约 4 2

不良溶剂对C60微纳米晶须光学各向异性的影响

通过使用偏光显微镜和X射线衍射仪研究了不良溶剂的极性对利用液-液界面沉淀(LLIP)法制备的C60微纳米晶须(C60 MNWs)的光学各向异性的影响。研究结果表明:随着所用不良溶剂极性的减小,产物的光学各向异性的持久性和溶剂化结构的稳定性均先增加后减小,尤其是当使用正丁醇时,制备的C60 MNWs的该性能可达到最优。

K3C60单晶膜的同步辐射光电子谱研究

在C60单晶（111）解理面上制备出厚度约30mm的K3C60单晶膜。利用同步辐射光源，在低温下（约150K）测量了样品法向发射的角分辨光电子谱。观察到K3C60导带和价带明显的色散。导带的光电子谱峰可清晰分辨出4个子峰，这些子峰的最大色散超过0.5eV，并且色散曲线与K3C60的一维无序晶体结构模型下的能带理论基本吻合，只是子带间隔差异较大。

K3C60光电离截面振荡

对K3±δC60多晶薄膜进行了同步辐射光电子谱研究。入射光子能量为17－86cV。实验发现K3±δC60光电子谱的HOMO－1，HOMO及LUMO等导出能带的谱峰强度均随入射光子能量的增加而呈现振荡的性质，与纯C60的光电子谱峰随入射光子能量变化的趋势相似。结果C60分子独特的笼状几何结构，认为其电离截面的变化是由于K3±δC60的末态电子在C60分子笼内形成球状驻波引起的。以驻波的边界条件为基础进行理论计算，得到的电离截面极小值对应的光子能量与实验得到的结果符合良好。

基于富勒烯液态源的超纳米晶金刚石薄膜生长

通过微波等离子体化学气相沉积技术(MWPCVD),以富勒烯(C60)甲苯饱和溶液为碳源,用载气携带的方式通入反应腔中生长金刚石膜。Raman光谱、SEM和AFM表征结果表明得到的超纳米晶金刚石薄膜相组成纯度较高,其平均晶粒尺寸约为15 nm,表面粗糙度为16.56 nm,薄膜平均生长速率约为0.6μm/h。此方法较其他以C60为碳源生长超纳米晶金刚石薄膜的方法更为简便,且容易控制富勒烯碳源的浓度,沉积速率更高,是一种新型的制备超纳米晶金刚石薄膜的可控工艺方法。

纳米结构C_(60)薄膜对TiOPc电荷分离的增强作用

研究了具有纳米结构的C60层对TiOPc电荷分离的影响。以ITO为基底,真空蒸镀TiOPc薄膜,再以真空蒸镀和电泳法分别制备C60薄膜,通过扫描电镜(SEM)观察到电泳法制备的C60电荷分离层表面具有约200μm的微结构。实验表明:TiOPc/C60器件在近红外区间的光电响应曲线与TiOPc的吸收光谱曲线趋向一致,且光伏响应随功率增加呈线性增强;具有纳米结构C60电荷分离界面的器件光电响应比具有平整C60界面的器件强60%左右,其原因在于作为电荷分离区域的TiOPc和纳米结构C60层接触的面积更大,提高了电荷分离的效率。

Irradiation Effect of Swift Heavy Ions on C_(60) Films

The production of the new carbon allotrope (C60) in macroscopic quantities has opened a completely new research field for physics, chemistry and material science. Since then the structural stability of C60 fullerene under ion irradiation has been attracting considerable attention. The solid fullerite has been irradiated with various ions in a wide range of energy from keV to MeV. Ion irradiation of C60 samples results in partial or total destruction of the C60 molecules and finally amorphization at certain irradiation doses depending on the nature and energy of the projectile. But the structural damage mechanism is not very clear up to now or is disputable because of the complexity of the kinetic procedure leading to the structural damage and of the lack of experimental data special for GeV energy ions.

基于C_(60)结构的金纳米粒子合成物的非线性折射与光限幅

利用调Q倍频ns/psNd∶YAG激光脉冲 ,使用Z 扫描技术和光限幅实验研究了新型的基于富勒烯C60 结构体系的金纳米粒子合成物的非线性折射和光限幅特性。实验结果表明材料的非线性折射主要起源于材料中的金纳米粒子所产生的表面等离子体 ,材料的光限幅特性好于C60 甲苯溶液 ,并对限幅机理进行了讨论。