Schwarzschild-anti-de Sitter时空中Dirac场的统计熵

利用brick-wall方法,计算了Schwarzschild-anti-de Sitter时空中Dirac场的统计熵,讨论了Dirac粒子的自旋对统计熵的影响.结果表明,忽略远离围绕系统的真空的贡献,Dirac场的统计熵包含与黑洞视界面积成正比的平方反比发散项和对数发散项,整个表达式的结构与黑洞熵的结构不一样.对应于|∧|r2 h的不同取值,对数发散项的贡献呵以为正、负或零.

河流最小可用能耗率原理和统计熵理论研究

河流是一个具有能量紊动粘性热耗散结构的开放系统 ,依照热力学熵差和统计熵定义了河流水力熵差和统计熵 ,根据耗散结构动平衡稳定的熵和能耗理论 ,建立明渠流和冲积河流的水力熵和统计熵理论 ,提出了明渠流和冲积河流稳定的最小可用能耗率原理和公式 ,该原理全面地反映了河道输水输沙的能耗特性 ,不仅在数学上完整地表达了冲积河流河床演变的基本原理———自动调整作用原理 ,而且还反映了床沙质和冲泻质的划分标准、高含沙水流和挟沙力等特性 ,并用该理论解释了冲积河流水沙运动和河床演变的各种现象。

Reissner-Nordstrom黑洞几何中Dirac场的统计熵与能斯特定理

从 Reissner- Nordstrom时空背景下的 Dirac方程出发 ,利用改进的 brick- wall方法 -膜模型 ,计算黑洞背景下 Dirac场的自由能和熵 .得到 Dirac场的熵是由两部分组成的 ,根据熵是广延量的特性 ,由此推得作者所讨论的热力学系统应是由两个热力学子系统组成 .在此基础上给出了新的 Bekenstein- Smarr公式 .结果表明 ,作者所定义的熵满足热力学第三定律 .

黑洞的量子统计熵

避开求解各种粒子波动方程的困难 ,直接应用量子统计的方法 ,计算各种坐标描述的黑洞背景下玻色场与费米场的配分函数 ,得到黑洞熵的积分表达式 .然后应用改进的 brick- wall方法 -膜模型 ,计算黑洞的统计熵 .在所得结果中取适当的参数 ,可得到黑洞熵与视界面积成正比的关系 ,不存在原 brick- wall方法中的舍去项与对数发散项 .整个计算过程 ,物理图像清楚 ,计算简单 ,为研究各种坐标下黑洞熵提供了一条简捷的新途经 .

^(13)C_(60)气相统计熵及热容的计算

采用统计热力学方法及理想气体模型计算了气相^（１３）Ｃ_（６０）分子在１０１３２５Ｐａ压力及不同温度下的统计熵与热容。给出了统计熵与热力学温度Ｋ之间的关系，以及等容热容和等压热容与热力学温度Ｋ之间的关系表达式。

由信息熵到统计熵的推导

由信息熵的表达式通过演算可以导出统计热力学的正则系综的体系熵函数的表达式，说明用信息论的原理和方法是可以来研究热力学体系的有关信息的。熵函数的物理意义将扩大到信息论的范畴，熵与信息论中的“不确定性”相对应。同时，可以说明当代科学技术发展的特点是高度分化和高度综合相结合，而以综合性、整体性为主的发展总趋势。

Taub-NUT黑洞的统计熵

避开求解波动方程的困难,利用量子统计的方法,直接计算轴对称Taub-NUT黑洞背景下玻色场和费米场的配分函数.然后利用改进的砖墙方法——膜模型,计算黑洞背景下的玻色场和费米场的熵.计算表明,黑洞的熵与视界面积成正比的结论只有在薄膜的厚度远小于截断因子或两者为同阶无穷小时成立,当无穷小薄膜的厚度远大于无穷小截断因子时,黑洞的熵有一个对数发散项,黑洞熵不再与视界面积成正比.

市场竞争条件下统计熵的性质与分析

人们对市场竞争状态的描述，大多从微观角度出发，研究微观主体自身在市场竞争中的地位和变化状态。本文从宏观角度出发，定义统计熵的性质和数学公式，从数学上证明统计熵的取值特征，进而分析出统计熵取值与市场竞争的关系。这种质量描述可为政府进行宏观调控，维持较好的市场结构提供科学依据。

球对称静态黑洞的统计熵

避开求解波动方程的困难,利用量子统计的方法,直接计算球对称静态黑洞背景下玻色场(电磁场和引力场)和费米场(中微子场和标量场)的配分函数.然后利用砖墙方法计算了玻色场和费米场的熵.

Schwarzschild黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Schwarzschild黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2M=1/90π时,则熵为SF=7AH/8,或可表示为SF=7πM.

一般柱黑洞统计熵的计算

利用量子统计的方法和砖墙模型计算带电的转动柱黑洞背景时空中玻色场和费米场的巨配分函数,然后根据熵和巨配分函数的关系得到玻色场和费米场的统计熵.

双原子理想气体的统计熵的研究

对双原子理想气体的统计熵进行了研究。在常温下,双原子分子的振动能级间距远大于k T,几乎全部振子都冻结在基态,而转动能级间距远小于k T,能量量子化的效应可以忽略,即平动熵对整个双原子分子统计熵的贡献最大。

^(13)C_(84)(D_2)分子气相统计熵及热容的计算

采用统计热力学方法及理想气体模型计算了气相13C84（D2）分子在101325Pa压力及不同温度下的统计熵及热容．给出了统计熵及热容与热力学温度之间的关系．计算结果表明，在相同压力及温度下，13C84（D2）分子的统计熵及热容比C84（D2）分子的统计熵及热容要大．

Reissner-Nordstrm黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Reissner-Nordstr m黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2+ε'/■m2-Q 2=1/90π时,则熵为SF=7A H/8,或可表示为SF=288π(M+■M2-Q 2).

Keer-Taub-NUT黑洞的统计熵

避开求解波动方程的困难.利用量子统计的方法,直接计算 Keer-Taub-NUT 黑洞背景下玻色场和费米场的配分函数,然后利用改进的砖墙方法——膜模型计算黑洞的统计熵.在计算中,我们既考虑薄膜厚度与截断因子(薄膜到视界的距离)为同阶无穷小或默认薄膜厚度远小于截断因子的情形,得出统计熵与视界面积成正比的结论;也考虑了薄膜厚度远大于截断因子的情形,得到与视界面积成正比的项以外的一个对数项。使得此时的统计熵不再与视界面积成正比.

基于统计分布熵的抑郁症脑电信号分析

针对目前抑郁症研究和诊断中量化分析参数和分析方法不足的情况,本文提出和定义一种能对脑电活动的状态分布进行描述、并能用来计算和区分抑郁症患者和正常人脑电活动差异的统计分布熵方法。应用该方法对抑郁症患者和正常对照组的脑电信号统计分布熵进行数值计算,然后分析讨论它们之间的差异,最后对结果进行了统计分析。实验结果表明:抑郁症患者脑电的状态分布熵在部分脑区显著高于正常健康人,表现出较强的差异性。证明该统计分布熵能够表征大脑电活动的分布状态,提供反映其活动是否发生异变的信息,可以作为度量大脑电活动分布状态和分析脑电信号是否异常的一个物理参数。这对其用作诊断其他脑精神疾病的物理指标也具有积极意义。

六维动态球对称黑洞的量子统计熵

运用在brick-wall方法的基础上发展起来的薄膜模型计算了六维动态黑洞的自由能和玻色子熵,然后应用Γ矩阵方法计算了费米子熵.结果显示六维动态黑洞的玻色子熵和费米子熵有相同的形式,它们之间只相差一个系数.并且仍然满足Bekenstein-Hawking的熵与面积的关系.

热学中统计熵的一种理论解析

大学物理教学过程中,适当给出一些有特色的数学推导,有利于学生理解相关的物理内容和构建相应的物理图像。理想气体的统计熵是热力学中一个重要概念,它与理想气体的体积和温度有关。本文根据测不准关系,提出理想气体分子最小空间概念。利用概率统计的基本知识,通过一定的数学处理,推导出一个统计熵的表达式。这个表达式包含了温度和体积对统计熵的贡献,与统计物理上经典表达式基本相同。这种方法比较简单、直观,有利于低年级理工科学生理解统计熵的物理意义。

球对称膨胀黑洞的统计熵(英文)

本文运用量子统计方法 ,直接求解球对称膨胀黑洞背景中Bose场和Fermi场的配分函数 ,得到与近似求解波动方程而得到的积分表达式相同的结果 .然后利用改进的brick - -wall方法—膜模型 ,计算黑洞背景下Bose场和Fermi场的熵 .得到黑洞与视界面积成正比的结论 .在所得结论中不存在对数发散项与舍去项 ,也不存在态密度在视界附近发散问题 ,并且给出粒子的自旋简并度对黑洞熵的影响 .整个计算过程不存在近似求解问题 。

统计熵一定正比于体积吗

一直以来大家都认为物理系统的热力学熵或统计熵与该系统所占的空间体积成正比,特别是微观体系的统计计算为这一结论提供了可信的基础。事实上,最近的研究发现,即使采用几乎同样的统计计算方法,当研究对象变成黑洞的时候,统计熵不再正比于体积,而是正比于面积。这样新颖而有趣的结论不仅对理解统计计算方法本身,而且对理解热力学量之间的关系都有极大的帮助。