基于外部气相沉积的S+C+L波段低色散斜率大有效面积非零色散位移光纤的设计与制备

针对现有光纤无法满足宽带光密集波分复用系统传输和S+C+L波段粗波分复用的要求,设计了一种具有中心凹陷的三角形芯+环形的折射率剖面,利用外部气相沉积工艺制备了一种非零色散位移光纤,并通过调整第一芯层的相对折射率和第二芯层与第一芯层的半径比,探究了其对光纤衰减、色散斜率和有效面积等参数的影响。研究发现,当第一芯层的相对折射率逐渐增大且第二芯层与第一芯层半径比逐渐减小时,零色散波长和有效面积逐渐减小。当第一芯层的相对折射率在0.52%~0.53%,芯层半径比在2.6~2.7时,光纤的有效面积接近70μm^(2),零色散波长在1420 nm附近,在1550 nm波段的色散系数大于8 ps·nm^(-1)·km^(-1),色散斜率为0.059 ps·nm^(-2)·km^(-1),可以较好地抑制传输过程中光非线性效应,满足长途干线网与城域网的使用要求。

基于100m色散位移光纤的超连续谱实验研究

利用被动锁模掺铒光纤激光器输出的重复频率 13.9MHz、中心波长 15 5 7.2 8nm的光脉冲作泵浦源 ,在 10 0m的色散位移光纤中产生总宽度达 4 88nm的超连续谱 ,不平坦度小于± 3.0dB ,利用法布里 珀罗滤波器获得 16 3路多波长脉冲 ,利用可调谐滤波器得到C波段内脉宽为 1.2～ 2 .0ps的近变换限超短光脉冲 分析了泵浦脉冲的功率、光纤长度等因素对SC光谱展宽的作用 。

利用普通色散位移光纤得到的超宽带超连续谱(英文)

对实验中观察到的超连续谱(SC)演变过程进行了理论分析在泵浦光平均功率55mW时,利用普通色散位移光纤得到SC谱从1311nm到1780nm的展宽其中泵浦波长右侧196nm范围内的光谱不平坦度<±1dB利用FP进行谱切片,在泵浦波长右侧和左侧分别得到92个和46个顶部平坦的信道将色散位移光纤长度缩短到100m时,还得到了SC谱20dB带宽453.3nm的实验结果,实现了无缝覆盖S带、C带。

色散位移光纤中Kerr系数的随机扰动对光孤子传输的影响

从描述色散位移光纤中Kerr系数随机扰动影响下皮秒光孤子的修正非线性薛定谔 (NLS)方程出发 ,利用对称分步Fourier方法 ,数值研究了光孤子在Kerr系数随机扰动情况下的传输演化特性。结果表明 ,Kerr系数的随机扰动使单孤子幅值随传输距离产生了微小波动 ;对两孤子传输的影响主要表现在孤子间相互作用被加强。研究结果还表明 。

色散位移光纤中拉曼散射与参量放大增益谱

由斯托克斯波和反斯托克斯波所满足的耦合微分方程,考虑泵浦波是线偏振光,其偏振方向沿x轴,推导出了同偏振方向受激拉曼散射和参量放大同时作用下,斯托克斯波和反斯托克斯波的增益谱。引入平行拉曼散射增益系数的洛伦兹模型,研究了色散位移光纤中斯托克斯波和反斯托克斯波的增益谱随相关参数的变化关系。结果表明,斯托克斯波与反斯托克斯波的增益谱呈现出不对称,其增益谱与三色散系数β_3无关。同时讨论了反斯托克斯波与斯托克斯波|E_(ax)/E_(sx)|的比值随频移的增加而快速衰减的变化特性。

实现20Gbit/s的OTDM孤子信号56km色散位移光纤的传输

在国内最先采用孤子的方式将８×２．５Ｇｂ／ｓ的ＯＴＤＭ信号在色散位移光纤中传输了５６．１ｋｍ，对８×２．５Ｇｂ／ｓ的ＯＴＤＭ进行解复用后进行了误码测量，系统功率代价为２．９ｄＢ．系统采用增益开关半导体激光器作光孤子源，高Ｑ电滤波方式提取时钟，非线性光学环路镜解复用．孤子脉冲最大半宽度为２０ｐｓ，传输光纤平均色散１．２ｐｓ／ｎｍ／ｋｍ．

非零色散位移光纤与光纤带的熔接技术

阐明了光纤的的几何特性 ,特别是在熔接之后的模场直径 ,是影响光纤接头损耗的主要因素。分析了熔接过程对光纤模场直径的影响 ,对熔接非零色散位移光纤时所用的熔接条件进行了优化。在单纤、2 -芯、4 -芯和8-芯光纤带上进行了实验 ,证实了用优化的熔接程序进行熔接的接头损耗有明显的降低。

新型非零色散位移光纤和骨架式光纤带光缆

介绍了日本住友电气最近开发的一种新型非零色散位移光纤（NZ－DSF）。这种NZ－DSF具有小的色散斜率和大的有效面积，同时保持优良的弯曲性能。用这种光纤制造的骨架式光纤带光缆具有优良的光学性能、机械性能、环境性能和接续性能，特别适合于在城市中的WDM系统中应用。

色散补偿和色散位移光纤实现光脉冲压缩

根据超短光脉冲在光纤中传输的非线性薛定谔方程,模拟了不同色散参量情况下色散补偿和色散位移光纤对增益开关半导体激光器产生的光脉冲的压缩,给出了光脉冲在经过色散补偿光纤前后的啁啾曲线。结果表明,使用色散参量D分别为-150,-180和-20 ps/(nm.km)的色散补偿光纤可以实现其他脉冲压缩方法的压缩效果,最大压缩因子达到6.09,但色散参量越大,所需光纤长度就越短。此外,脉冲经过色散补偿光纤后线性啁啾几乎为零。还利用色散位移光纤对脉冲进行孤子压缩,脉冲宽度由最初的45 ps减小到1.23 ps。指出采用这2种光纤相结合的方法可以对光脉冲实现高效压缩。

一种新的色散位移光纤

介绍一种新的色散位移光纤和它产生的背景。

色散位移光纤偏振模色散的精确分析

通过波导的精确分析和测得的应力分布曲线,我们观察到在色散位移光纤中,形状感生和应力感生的偏振模色散的相互作用可大大减小固有的短长度偏振模色散.观察结果还表明,在批量生产的成缆光纤中,光纤椭圆度不是衡量大长度偏振模色散的理想参数.

色散位移光纤的特征及其应用范围浅析

阐述了色散位移光纤的特性，并以光同步数字传输系统为例，分析了色散位移光纤的应用。

采用部分响应方案在非色散位移光纤上进行的10Gbit／s 210km无中继传输实验

为了增加在非色散位移光纤上传输１０Ｇｂｉｔ／ｓ时受色散限制的传播距离，采用了一种根据减小光信号原理，散的信号技术。我们已经完成了在非色散拉移不纤上２１０的１０Ｇｋｂｉｔ／ｓ无中继传输。

G.655b新型非零色散位移光纤

Ｇ．６５５ｂ新型非零色散位移光纤较高的色散有利于减少交 叉通道非线性失真，从而能在成本较低的Ｃ波段上安排更 多的通道。

皮秒脉冲在色散位移光纤中产生的超连续谱

利用1.5ps高峰值功率脉冲泵浦色散位移光纤(DSF)得到的超连续(SC)谱实验结果:大于泵浦波长一侧的20dB带宽大于266.8nm,其中200nm范围内不平坦度<±2dB,1690～1780nm的不平坦度<±0.25dB;小于泵浦波长一侧的10dB带宽232nm,其中145nm范围内不平坦度<±2dB,1306nm～1368nm的不平坦度<±0.25dB。利用F P滤波器进行谱切片,在大于泵浦波长一侧和小于泵浦波长一侧分别得到顶部平坦的间隔2.52nm的95和57个波长输出。

利用色散位移光纤和非平衡色散非线性光纤环境获得10GHz,2ps,无基座超短光脉冲

设计了一种利用色散位移光纤中高阶孤子压缩和非平衡色散非线性光纤环镜相结合的光脉冲压缩器 ,用以获得高质量的无基座光脉冲 .利用这种方法 ,从主动锁模光纤激光器出射的中心波长为 15 5 3 .7nm ,重复频率为 10GHz,脉冲宽度为 11ps的光脉冲 ,压缩为 2 .0

利用锁模光纤激光器在色散位移光纤中产生超连续谱的研究

采用主动锁模光纤激光器输出的重复频率10GHz、脉宽7.97ps的脉冲作为抽运光源,无需压缩后直接抽运4.2km的普通色散位移光纤(DSF),利用色散位移光纤中自相位调制、交叉相位调制等非线性效应的联合作用,获得了20dB带宽达125nm、覆盖整个C波段、L波段和部分S波段的超连续(SC)谱。实验研究了抽运光脉冲峰值功率和抽运波长对超连续谱宽度的影响,结果表明抽运光脉冲峰值功率越高,得到的超连续谱的带宽越宽;通过对抽运波长的优化,可以实现最大程度的超连续展宽;分析了滤波器带宽对脉冲质量的影响;利用0.4nm带宽的可调谐滤波器对从超连续谱中滤出脉冲的特性进行了研究,在超连续谱的不同波长处获得了脉宽为8.90～9.80ps、时间带宽积为0.44～0.49的稳定的窄光脉冲。

色散位移光纤反常色散区平坦超宽超连续谱的产生

采用一种在色散位移光纤反常色散区产生平坦超宽超连续谱的方法。利用数值计算对色散位移光纤反常色散区高阶孤子压缩效应产生超连续谱展开了全面、深入的研究。结果表明 ,在色散位移光纤的反常色散区色散斜率 (三阶色散 )对超连续谱的形成起着决定性的作用 ;进一步研究表明 ,抽运脉冲的峰值功率及脉宽对超连续谱的谱宽和平坦度都有着重要影响 ,而高阶非线性效应对超连续谱产生没有显著影响。综合考虑以上因素 ,超续谱的谱宽和平坦度可以获得最大的优化。

非零色散位移光纤的制造新工艺研究

介绍了一种新的改进化学气相沉积法(MCVD)+气相轴向沉积法(VAD)预制棒制备工艺,该工艺按照归一化波导结构进行工艺设计和参数控制,即采用MCVD法制备归一化结构参数轴向一致的芯棒,然后采用VAD法轴向沉积相应的外包层,从而得到波导结构轴向均匀一致的预制棒。采用新工艺实验研究了非零色散位移光纤的制造过程,成功制造了波导结构均匀的光纤预制棒,有效地利用预制棒的锥度增加有效长度,光纤的生产效率提高约15%,节省了成本。详细分析了该工艺方法的三个关键环节:芯棒归一化结构制备,芯棒收缩比的设定,VAD松散体沉积。研究结果对非零色散位移光纤的生产具有实际的指导意义。