论范氏气体方程和理想气体状态方程的关系

一般认为范氏气体方程在大体积极限下和理想气体状态方程一样.不过理想气体还要求满足焦耳定律等,也就是内能对体积的偏导数为零.由于内能对体积的偏导数可以化为物态方程的一阶导数,是否能在状态方程一阶导数这一层次上也要求范氏方程的大体积极限和理想气体一致就值得探讨.结果表明:如果在一阶导数层次上比较,范氏气体方程在大体积极限下不能再回复到理想气体.推广范氏方程让范氏系数依赖于温度,可以得到实际气体在大体积极限下的一个渐近形式.

对理想气体和范氏气体摩尔热容的再认识

讨论了理想气体和范德瓦耳斯气体的绝热过程,着重指出理想气体的摩尔热容比只在高温段可看作常量,而范德瓦耳斯气体的摩尔热容比即使在高温段也不可看作常量.

范氏气体下单空气枪震源子波模拟

空气枪广泛应用于海洋地震勘探,但野外现场中震源子波的获取非常困难,条件也苛刻。因此利用空气枪震源子波模拟方法得到震源子波信号是一种行之有效的手段。以准静态开放式热力学系统与气泡振荡运动过程理论为基础,同时为了更符合空气枪中的高压气体,引入了范氏气体,建立了单空气枪震源子波模型。通过震源子波模型模拟与实测子波数据对比表明,单空气枪震源子波模型模拟的结果与实测子波能较好的吻合,从而得出了该模型能准确模拟实测子波波形,而且操作上方便实用。

理想气体与范氏气体在任意准静态过程中的摩尔热容

导出了理想气体与范氏气体在任意准静态过程中的摩尔热容公式.

范氏气体的准静态绝热方程

应用两种不同方法导出范氏气体的准静态绝热方程,解决了相关文献未能解决的问题.

范氏气体定压热容量C_p的计算与讨论

得出了范德瓦尔斯气体在等压过程中摩尔热容量Cp随温度T和体积V的具体变化关系．并进行了简要的讨论。

范氏气体任意准静态过程的研究

本文提出折合功容Cwep=(dW+dEp)/dT的概念,导出了范氏气体任意准静态过程的微分方程和摩尔热容公式,并指出范氏气体多方过程的最基本特征是折合功容为常量.

理想气体和范氏气体压强的讨论

1 引言理想气体是一个近似模型,它忽略了分子的体积(更确切地讲,也就是分子间的斥力)和分子间的引力,模型中的分子被看成了没有体积的质点。如果气体所占的体积为V,那么V也就是每个分子可以自由活动的空间。如果把分子看作有一定体积的刚球,则每个分子能自由活动的空间就不再等于V。范德瓦耳斯就是将气体分子看成有一定体积的刚球,将理想气体状态方程加以修正,得出了范德瓦耳斯(简称范氏)气体状态方程。那么,在一定的温度和体积下,由理想气体状态方程和范氏气体状态方程得出的压强孰大孰小?有关这个问题。

范氏气体准静态过程的研究

本文提出了系统从外界吸收的热量与系统对外界作的功及系统内势能增量之和之比ｊ＝ｄＱ／（ｄＡ＋ｄＥ＿ｐ）的概念，简称为热功内势能增量比，推导出范氏气体准静态过程微分方程，揭示出“范氏气体准静态过程ｐ＝ｐ（ｖ）的具体形式是由热功内势能增量比ｊ决定的”客观规律。明确了多方指数的物理意义、多方过程最基本的共同特征和多方过程与非多方过程的差异。本文扩展并加深了气体过程的论述。

传统气泡运动方程的简化及基于范氏气体子波模型的气枪震源子波模拟

气枪震源是海上地震勘探中最常用的激发方式,气枪震源的激发特性影响海洋地震资料质量。远场子波的模拟是研究气枪震源激发特性的重要途径,但基于传统气泡运动方程和理想气体子波模型的远场子波模拟方法得到的模拟结果与实测子波相比存在振幅过大、脉冲衰减速度过小等问题。本文从球坐标系下的线性声波方程出发,推导了一种形式更为简单的改进自由气泡运动方程,并将该方程与范德瓦尔斯气体方程结合实现了远场子波的数值模拟,与现有方法相比,本文算法考虑了实际激发时的高压环境、震源气泡内部与外界海水的热量交换以及枪口处气流的变化等因素,模拟结果较理想气体子波模型更接近于实测远场子波,且本文方法公式简练,计算效率高。

范氏气体PVT的图形特点

由于许多状态方程都是由范氏气体状态方程演变而来的，研究该方程就具有非常重要的意义，本文给出了绘制范氏气体状态方程三维曲面的方法和程序。

范氏气体任意准静态过程热容量的研究

本文应用热功内势能增量比j=dQ/(dA+dE_ρ)的概念和范氏气体准静态过程微分方程,导出了热容量在准静态过程中的一般计算公式以及给出了在P—v图上准静态过程中dQ,dT与Ci正负的比较斜率判别法则.

范氏气体准静态开放式系统与气枪子波模拟

在范氏气枪模型中,理想气体准静态开放式系统方程通常被直接应用在范氏气体条件下,从而引起模拟结果的偏差。这里详细推导了范氏气体条件下准静态开放式热力学系统方程,并结合气泡振荡方程,应用四阶Runge-Kutta方法进行子波模拟。经过与实际数据对比分析,得到比原范氏气枪模型更接近实测子波的结果。

范氏气体的热力学特性

对范氏气体的内能、热容量以及熵的表达式进行 了推导，并给出了范氏气体准静态热力学过程的主要关系式.

范氏气体的循环过程

应用热力学第一定律计算了范氏气体几个常见循环过程的效率，并与理想气体的结果比较，对学生加深理解卡诺定理具有重要作用．

范氏气体的任意过程吸放热转变点的讨论

用热力学方法和拉格朗日乘数法分别计算出范氏气体任意过程中吸放热转变点的体积,从而确定在任意过程中吸放热转变点的状态.

等压最大值范氏气体内能定律

【摘要】本文阐述了等压最大值范氏气体内能定律，即对于1摩尔的范氏气体，在用理想气态方程计算的压强P。和用范氏气态方程计算的压强P范相等，并取得最大值a/4b2的情况下，其内能E为常量K·a/b。

热力学第一定律对范氏气体的应用

用热力学基本方程导出了范氏气体的内能公式。将热力学第一定律应用于范氏气体，得出了范氏气体的各种过程方程。

范氏气体热力学性质的统计实质

从分子间相互作用力的Sutherland模型出发，用统计力学的方法分析讨论了范德瓦尔斯气体的典型热力学性质，并对相关问题进行了讨论。

范氏气体的热力学过程

应用热力学第一定律,对范德瓦尔斯气体的等容、等压、等温、绝热、多方过程和卡诺循环过程进行了分析与讨论。