亚乙基硫脲分子激发拉曼虚态的研究

本文从拉曼峰强入手,求得了亚乙基硫脲(ETU)分子的"时间分辨键极化率",并讨论了该分子的激发拉曼虚态性质,发现了该分子"激发虚态电子向分子外围键流动"、"电子弛豫后的键极化率分布与基态电子的密度分布相似"、"不同激发波长下的键极化率衰减时间满足不确定关系"等特点。本文还研究了该分子的表面增强拉曼光谱,指出"电荷转移机制"的极化率弛豫时间长于"电磁增强机制"等与表面增强拉曼效应相关的结论。

王佩娟教授运用态靶理论辨证论治肾虚型不孕症的经验探析

不孕症是一种生育障碍状态,致病因素纷繁,治疗难度较高,严重影响育龄期女性的生育愿望及身心健康,被全社会所关注。现代医学治疗有药物治疗(促排卵药物、激素调节药物、抗生素等)、手术治疗及辅助生殖技术等,但存在卵巢过度刺激等副作用,且部分患者存在一定使用禁忌。不孕症乃中医药治疗优势病种,效果确切且安全性高,广泛应用于临床。王佩娟教授结合多年临证经验,采用仝小林院士提出的“态靶辨治”诊疗方略,据肾虚型不孕症的特点提出肾虚为态,月经不调、腰酸膝软、头晕耳鸣、精神疲倦为症靶,卵巢功能及子宫内膜容受性为标靶。王教授巧用毓麟珠加味补益肾气、调养冲任,获得显著效果,为临床辨证论治该病提供思路与方法。

多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N两者之乘积 q·N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模偶相干态光场 | Ψ,e〉q及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )*,e〉q这两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩幅度相等但压缩条件和压缩特征正好相反 ;态|Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同 .这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象 .

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 .

一种新型的多模虚奇相干态光场的两种等阶最小测不准态——等阶N-Y与等阶N-H最小测不准态

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψ( 2 )i,o〉q的广义非线性等阶高阶压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,多模虚奇相干态 |Ψ( 2 )i,o〉q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态 ;而当 N为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )i,o〉q既不处于等阶 N-Y最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q·N为偶数时 ,多模虚奇相干态 | Ψ( 2 )i,o〉q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态 ;而当q·N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,o〉q 既不处于等阶 N-H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应 .3 )上述的等阶 N -Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态 ,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别 .4)多模虚奇相干态光场 | Ψ( 2 )i,o〉q与已报道的多模奇相干态光场 | Ψ,o〉q 和多模复共轭奇相干态光场 | Ψ( 2 )* ,o〉q等虽是三种不同的量子光场态 ,但却具有完全相同的量子统计性质 ;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态 ,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应 .

多模复共轭虚奇相干态光场的等阶高次压缩特性研究

本文构造了一种新型的多模复共轭虚奇相干态光场 | Ψ* ( 2 )i,o 〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态 | Ψ* ( 2 )i,o 〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :与多模奇相干态光场、多模复共轭奇相干态光场和多模虚奇相干态光场等所有的多纵模奇相干态光场的性质相同 ,多模复共轭虚奇相干态光场在任何条件下都不呈现等阶 N次方 Y压缩效应与等阶 N次方 H压缩效应 ,但在一定条件下却可恒处于等阶 N-Y最小测不准态和等阶 N-H最小测不准态 .这表明所有的多纵模奇相干态光场之间 ,必定存在某些内在的必然性联系 .

咔唑分子拉曼激发虚态的相关研究

根据键极化率与拉曼峰强之间的关系,得到咔唑分子拉曼激发虚态随时间演化的键极化率.将得到的键极化率的末态与用密度泛函理论得到的基态键电荷密度进行了对比,讨论并分析了拉曼激发虚态键极化率随时间弛豫的特征.研究表明:咔唑分子在拉曼激发初态时,电子由两个骨架六元环向连通两六元环的连通键上流动,而并非向外围的C—H键上流动.拉曼激发末态键极化率分布趋势与基态键电荷密度分布很相似,说明激发的电子又流回到分子骨架,即弛豫到基态.通过对拉曼激发虚态键极化率弛豫过程特征时间的研究,发现连通两六元环的C—C键以及靠近连通键的C—C键的键极化率的弛豫时间较其他键的极化率弛豫时间都长,进一步说明了拉曼激发虚态电子弛豫特征.这些结果反映了咔唑这类具有连通键的多元环分子在拉曼激发虚态所具有的特征与性质,这对拉曼激发虚态的研究有重要意义.

多模虚共轭相干态的相反态与多模真空态的叠加态的等阶N次方Y压缩

构造了由多模虚共轭相干态的相反态 ｜ { -iz j} >q 与多模真空态 ｜ {Oj} >q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ(2 )n >q。利用多模压缩态理论 ,详细研究了态 ｜Ψ(2 )n >q的等阶N次方Y压缩特性 ,并由此揭示出一系列具有重要意义的新的压缩现象。

多模虚共轭相干态与多模真空态组成的叠加态光场的等阶N次方H压缩

构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q两者的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场 |{ Ψ(2 )p }〉q.利用多模压缩态理论 ,首次对该态的等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :态 |{Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .

多模虚共轭相干态与多模真空态的叠加态光场的等阶N次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,研究了多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q的叠加态 |{ Ψ(2 )p }〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现态 |{ Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它在一定的条件下 ,可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在另外的条件下 ,则可呈现出等阶 N次方

a^2k的本征态是类虚化态

文章证明量子辐射场的ａ２ｋ的本征态是类虚化态，并给出ａｋ本征态的相干态迭加形式。

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ．利用多模压缩态理论研究了态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ，Ⅳ＞ｑ的等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性．结果发现：（１）当压缩阶数Ｎ与腔模总数ｑ之积ｑＮ为偶数时：ａ．若ｑＮ＝＝４ｍ（ｍ＝ １，２，３，…）时，态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ处于等阶 Ｎ—Ｈ最小刻测不准态．ｂ．若 ｑＮ＝ ４ｍ’＋ ２（ ｍ’＝０， １， ２应．２）当ｑＮ＝２ｐ＇＋１（ｐ＇＝０，１，２，…）时，态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ 可呈现以下三种状态：（ｋψ＝０，１，２，…）时，第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应．ｂ、当时，第二正交分量可呈现等阶Ｎ决方 Ｈ压缩效应；ｃ．“半相干态”效应．

四光子相干态是类虚化态

Ｓｒｉｎｉｖａｓａｎ和Ｌｅｅ从一个真实的量子辐射场的物理态和与之对应的非物理态的分布函数出发，引入了量子辐射场的虚化态［Ｒ．ＳｒｉｎｉｖａｓａｎａｎｄＣ．Ｔ．Ｌｅｅ，Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔ．Ａ２１８（１９９６）１５１］，接着，Ｄｅｌｉｍａ等人又从真实的物理态出发引入了虚化态的概念，并表明奇偶相干态是一种类虚化态［Ａ．Ｆ．ｄｅｌｉｍａｅｔａｌ，Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔ．Ａ２２９（１９９７）４１１］。本文证明量子辐射场的四光子相干态是虚化态。

八光子相干态是类虚化态

量子辐射场的虚化态［１］是Ｓｒｉｎｉｖａｓａｎ和Ｌｅｅ从一个真实的量子辐射场的物理态和与之对应的非物理态的分布函数出发引入的，而类虚化态［２］是ｄｅＬｉｍａ等人从真实的物理态出发引出的。

奇偶压缩态是类虚化态

根据量子辐射场的虚化态和类虚化态的概念和特性，证明了奇偶压缩态是类虚化态．

基于仝小林院士“态靶辨证”诊疗模式探析输卵管性不孕症诊疗思路

湿热、寒湿、气滞、肾中精气亏虚为输卵管性不孕症的致病因素,其病机发展过程呈现出三期进阶性特点:外邪湿热、热毒与内生湿、郁、瘀邪相合,共同壅滞胞脉为先;进而内外合邪搏结胞脉日久而成癥瘕,致气血阻滞、胞脉闭塞为本;最终瘀阻胞脉日久导致肾精亏损,加重病情。从“态靶辨证”病证结合模式分析,输卵管性不孕症的发生发展可分为三期五态:初期(湿热态、寒湿态、郁态)、中期(瘀态)及后期(虚态)。输卵管性不孕症的核心病机为瘀血内阻,临证应以活血化瘀通络为主。临证时,治疗湿热态以清热利湿、化瘀通络为主,方选蒲丁藤酱消炎汤;寒湿态以温经散寒、祛瘀通络为主,方选少腹逐瘀汤;郁态以行气止痛、化瘀通络为主,方选膈下逐瘀汤;瘀态以活血祛瘀、宣导通络为主,选用养血通脉汤、桃红四物汤加丹参、皂角刺、路路通、鳖甲、制附子等;虚态以补益肾气、祛瘀通络为主,选用金匮肾气丸合血府逐瘀汤、峻竣煎。

一阶动态电路的虚稳态解与三要素法

以初始值、稳态解和时间常数作为三个要素的三要素法，在电路的时间常数τ＜0时，由于电路没有稳态解而无法使用，对此，《电工教学》曾展开过热烈讨论，大家基本同意上述观点。本文是笔者对这一讨论非常关注，并受到启发后经过进一步研究而提出的τ＜O的一阶动态电路的“虚稳态解”的观点。希望同行指正。

第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .

两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.

四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ( 4 )o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态”