温度梯度铁电材料热释电性质的微观机制研究

在平均场近似的理论框架下,采用拓展的横场伊辛模型理论,引入分布函数描述材料内部的量子起伏效应和温度梯度导致的铁电畸变,探讨影响温度梯度铁电材料热释电性质的微观机制。研究表明量子起伏效应和铁电畸变是影响铁电材料热释电性质的两个重要因素。随着量子起伏效应的增强,热释电系数峰值逐渐下降,但对热释电峰值出现的位置影响并不显著;铁电畸变的存在,大大提高了材料热释电系数的峰值;温度梯度铁电材料内第一层级发生相变的时刻是影响材料热释电峰出现的最显著的因素。

半泡法测液体表面张力系数实验探析

根据液体表面函数最低原理,证明液体表面气泡在足够大时呈半球状,在气泡稳定后,液膜收缩压与气泡球面曲率半径成反比,据此可以利用半泡法测量液体表面张力系数.

拉脱法测表面张力系数测量值不稳定的原因分析与验证

拉脱法测量液体表面张力系数实验中,采用薄壁(0.6 mm)吊环和标准(1.0 mm)吊环,测量值相对稳定;但对于较厚壁(1.5,2.0,2.5 mm)吊环,每次测量值差别很大.通过手机拍摄视频,对不同时刻的液膜形状进行理论和实验分析,发现测量值不稳定的主要原因是颈缩突变,即拉伸过程中,液膜收缩从吊环外壁突变到内壁的程度不同,导致后续液膜断裂点的位置相差非常大,造成测量值的起伏不定.因此需将吊环平均直径替换为断裂时的液膜直径,对测量值进行修正.结果表明:修正后的表面张力系数与理论值的误差减小到了4.0%以内,验证了理论分析的正确性.

用改进型约利弹簧秤测量液体表面张力系数

针对传统约利弹簧秤测量液体表面张力系数时易出现升降过程运行不稳定、液膜提前破裂、仪器内部的细绳易打滑或断裂等问题,对该仪器的核心装置——升降机的结构进行改进,以螺纹结构替代传统的带轮结构.实验测试结果表明:改进后的实验装置可以克服上述缺点,且操作方便、实验误差小、重复性好.

液体表面张力系数与温度和浓度的关系

为了进一步探讨影响液体表面张力系数的主要因素,通过微观分析,从热力学的角度讨论了液体表面张力系数与温度和浓度的关系,并通过试验进行了论证,得出了水及常用表面活性物质肥皂水的表面张力系数随着温度和浓度的增加是递减的,并和温度呈近似线性关系.

利用力传感器测量液体表面张力系数

为了解决传统实验中肉眼观察数字电压表的数值存在较大误差且计算过程繁琐的问题,将力敏传感器引入实验的同时,结合单片机和上位机系统,在实验过程时间段内连续采集数据点,绘制出外力变化的曲线图像,更为精确地确定环形液膜拉断瞬间的脱离力,减小误差,从而使得实验结果更加精确.

液体表面张力系数与温度和浓度的关系实验研究

实验采用拉平法,测出了不同温度和浓度下水和盐水的表面张力系数。通过对实验数据进行分析,得出了水和盐水的表面张力系数均随温度变化呈线性关系,盐水的表面张力系数随浓度的增大而增加。

水的表面张力系数与温度的关系的对比研究

温度是影响液体表面张力系数的主要因素之一.为便于测试对比和工程应用,该文对9个关系式的计算值αi(i=1,2,…,9)与公认值α0的偏差和百分误差进行了对比研究.结果显示,α1,α2,α3与α0间的偏差和百分误差最大,不宜用于水的表面张力系数的计算.0~30℃之间,α4,α9与α0的偏差和百分误差较小,分别在[0.00,0.13]m N/m,[-0.18,-0.13]m N/m和0.00%~0.17%、-0.25%^-0.17%之间;0~100℃之间,α5,α6与α0的偏差和百分误差非常小,分别在[-0.017,0.083]m N/m,[0.041,0.176]m N/m和-0.03%~0.13%,0.06%~0.23%之间.进一步研究发现,0~100℃之间,新的组合关系式α10=(α4+α9)/2的计算值与公认值的偏差和百分误差最小,分别在[-0.099,-0.015]m N/m和-0.12%^-0.02%之间,此式亦为水的表面张力系数计算的最佳关系式.

液体表面张力系数与温度的关系的实验研究

通过实验方法研究了液体表面张力系数与温度的关系,并从分子热运动的观点出发,结合分子间作用力的关系进行了论证.得出了液体的表面张力系数与温度呈递减关系.

表面张力温度系数对硅单晶生长的影响

利用有限元方法对硅单晶Czochralski(Cz)法生长炉内的流动和传输过程进行了全局数值模拟,研究了表面张力温度系数对硅单晶生长过程的影响,模拟的表面张力温度系数范围是(0-0.35)×10-3N/m·K.结果表明:随着表面张力温度系数的增加,由Marangoni效应驱动的熔体表面流动能强化熔体的自然对流,从而减小了通过熔体自由界面的温差,降低了加热器的功率.但是,结晶界面更凸向熔体,在结晶界面处晶体内的轴向温度梯度减小;对常规Cz炉,结晶界面处的平均氧浓度先减小然后增大,而对于具有气体导板的Cz炉,Marangoni效应总是使结晶界面处的平均氧浓度减小.

水的表面张力系数与温度的新关系式研究

为便于测试对比和工程应用,该文在收集大量数据的基础上,对水的表面张力系数与温度的关系进行了线性和非线性二次拟合分析,获得了水的表面张力系数实验值和公认值与温度的新型关系式.结果显示,0-30℃之间的数据占77.11%,水的表面张力系数的实验值与温度的线性、非线性二次拟合计算值与公认值的偏差较小,分别在[-0.465,0.365]m N/m和[0.128,0.180]m N/m之间.实验值的拟合计算值与公认值高度吻合,且二次拟合的精确度比线性拟合的精确度更高.30-80℃之间,数据点较少,二者的偏差有所增大,分别在[0.365,0.692]m N/m和[0.170,1.180]m N/m之间.

液体表面张力系数与温度关系的实验研究

实验采用拉脱法测定了不同温度下液体的表面张力系数,通过对实验数据进行分析,得出了水和酒精溶液的表面张力系数均随温度的升高而降低的近似线性关系。

油体表面张力系数与其粘滞系数随温度变化的比较

分别用拉脱法和落球法测量甘油、蓖麻油、花生油在不同温度下的表面张力系数及其粘滞系数,发现它们的表面张力系数和粘滞系数大体上随温度的变化而变化的关系并进行比较。

铜镍合金的表面张力温度系数的蒙特卡罗模拟

本文采用面心立方体结构合金的嵌入原子模型和蒙特卡罗方法，通过计算平衡液态合金体系的内聚功求得铜镍合金的表面张力温度系数，并对模拟方法和结果进行了分析和探讨，给出了三种组分条件下的铜镍合金的表面张力与温度的关系。

不同泥沙含量河水的表面张力系数测定

表面张力系数的测量方法有很多,其中拉脱法是简单有效的一种,本实验基于拉脱法通过改变河水泥沙含量、温度进行表面张力系数测量,以探究泥沙含量、温度的变化是否会对液体表面张力系数的测量值造成影响,并对比分析在澄清和悬浊状态下河水表面张力系数的变化情况。通过对实验结果分析可知,液体表面张力测量值与泥沙含量、温度变化有关,河水在悬浊状态下的表面张力系数整体上大于澄清状态下的表面张力系数。

利用拟合软件分析液体表面张力系数与浓度、温度的关系

利用硅压阻力敏传感器测量不同温度下液体表面张力系数,不同Nacl浓度下液体表面张力系数。分别利用SPSS和MATLAB拟合软件进行数值分析和模拟,发现液体表面张力系数与温度呈线性关系,而与浓度呈三次方关系。并给出了液体表面张力系数随温度和浓度变化的拟合曲线及近似表达式,与理论值符合较好。

卵磷脂单分子膜表面张力系数和温度关系的实验研究

很多物质的表面张力系数α均随温度的升高而降低,卵磷脂是肺表面活性物质的主要成份,通过对该膜在27℃、37℃和42℃三个不同温度下表面张力系数的测定,了解其α与温度间的关系.实验发现:温度从27℃增加到37℃时,同一表面浓度下,α随温度升高而减小,温度升到42℃且表面浓度较大时,α值反而相对变大,这可能是由于41℃以上,碳氢链较长的卵磷脂发生相变(从胶体转变为液晶态)所致.

一种测定液体表面张力系数与温度关系的实验装置

从热力学的角度讨论了液体表面张力系数随着温度的增加是递减的关系,为了验证这种关系设计了一种测定液体表面张力系数与温度关系的实验装置,通过对不同样品的测定得出用该装置测定液体表面张力系数与温度的关系具有实验结果误差小,操作方便,值得推广。

表面张力温度系数对硅单晶生长过程计算机模拟

采用有限元方法模拟了硅单晶Cz炉内的熔体流动及传输过程,研究了表面张力温度系数对熔体流动和氧浓度的影响。结果表明,自由表面的熔体流动随表面张力温度系数的增大而加强。常规Cz炉内结晶界面的氧浓度呈现先降低后升高的趋势,而带有气体导板的Cz炉内氧浓度一直减小。

海水表面张力系数与浓度、温度关系的实验研究

利用硅压力敏传感器采用拉脱法进行海水表面张力系数的测量。取三亚海域的海水浓度作为参考,将Na Cl溶液的浓度选在1%~9%。利用Origin软件对数据进行数值分析和模拟,结果表明,在恒定温度时,食盐水表面张力系数与浓度呈正线性相关,其随浓度增加略有增大;α_(海水)>α_(食盐水)>α_(纯水);在低温区,纯水、3.38%海水和5%食盐水的表面张力系数与温度呈负线性关系,并给出了表面张力系数随温度变化的近似表达式。