两圆偏振光以及线偏振光和圆偏振光干涉图样的衬比度

考察了两束圆偏振光之间以及线偏振光与圆偏振光之间干涉所形成图样的衬比度,并与两束线偏振光之间干涉图样的衬比度进行了比较,指出在非共面多光束干涉中有可能利用圆偏振光以改善干涉图样的整体衬比度,并简要介绍了它在光子晶体制备中的应用。

非单色点光源杨氏双缝实验衬比度为零的原因

分析了非单色点光源杨氏双缝实验中屏上出现衬比度为零的区域的原因.从以光程差定义的衬比度为零和波列长度小于光程差使波列不相重叠两个角度进行了解释.

用显示器测量人眼衬比度敏感函数

人眼视觉系统(HVS)特性是图像显示、处理和理解等理论与技术的重要依据,衬比度敏感函数(CSF)是描述视觉系统空间特性的主要指标之一。显示器作为图像信息输出的主要设备,显示器环境下人眼衬比度敏感函数数据更有实际应用价值。研究用阴极射线管(CRT)显示器测量人眼亮度衬比度敏感函数,详细描述采用10 bit图像显示卡产生亮度条纹衬比度达到人眼阈值的方法,提出采用多衬比度交互阈值确定(MITD)衬比度阈值的心理物理学实验方法。对矩形条纹的平均亮度10 cd/m26、0 cd/m29、0 cd/m2三个等级,0.41 cpd,0.82 cpd,1.23 cpd,1.97 cpd,3.08 cpd,3.79 cpd,4.93 cpd,7.04 cpd,9.86 cpd,16.43 cpd,24.64 cpd 11个空间频率和12名正常视力的青年进行了测量。测量结果与国内外采用光学装置方法测量结果进行了比较和讨论。

激光投影显示中复合散斑抑制方法的研究

为了有效抑制激光投影显示中的散斑,基于散斑统计理论,建立了光纤长度与光纤末端出射光场衬比度的数值表达式;采用积分散斑统计学方法理论分析了级联位相片散射特性和运动特性对散斑衬比度的影响;实验研究了不同光纤长度下振动光纤前后图像的散斑衬比度;比较了运用散斑抑制技术和复合散斑抑制技术所获得的散斑图像衬比度。结果表明,采用振动10 m多模光纤与旋转级联位相片相结合的复合散斑抑制技术,可将散斑衬比度降低到3.76%;采用复合散斑抑制技术将增加系统自由度,从而更有效地抑制散斑。该研究为激光投影显示中开展复合散斑抑制技术研究工作提供了参考。

杨氏双缝干涉实验中引入偏振片的教学思考及分析

将偏振片引入杨氏双缝干涉实验,并讨论不同组合时干涉条纹的规律,是一道很有意义的习题,然而,常见的解答——“无固定相位差”,对问题的本质认识不够深入。本文运用马吕斯定律和波的叠加原理,计算了叠加后的衬比度。定量计算表明,在杨氏双缝干涉实验中,引入三个偏振片时,没有干涉条纹的物理实质是存在投影相位差,并且指出,在这一问题中,投影相位差是干涉条纹存在与否的决定性因素。文章物理图像直观,适合在课堂教学中运用,清晰地展示投影相位差的作用,也有助于学生对光源发光机理、干涉、偏振的概念以及偏振光干涉的深入理解与运用。

光源形状对干涉场衬比度的影响

推导出面光源照明时杨氏干涉实验干涉场的光强分布公式,分别讨论了矩孔、圆环、圆盘光源照明时杨氏干涉实验干涉场的衬比度及光源的极限宽度。结果表明这些光源照明时干涉场的衬比度各不相同,它们的极限宽度可用同一公式表示。

光场的相干性与干涉条纹的衬比度

对光场的相干性与条纹的反衬度之间的关系进行了深入地分析和讨论.根据复相干度公式,推导出了两者的数学关系表达式,从而在理论上给出了合理的解释.

衬比度超过10^（12）的亚皮秒钕激光器

衬比度超过１０^（１２）的亚皮秒钕激光器为了产生超高密度等离子体并使它与超强光场（大于１０１９～１０２０Ｅ／ｃｍ２）相互作用，我们需要衬比度Ｋ＞１０９～１０１０的亚皮秒激光脉冲。为了强度为Ｉ／Ｋ（Ｉ靶表面的峰值强度）的预脉冲产生的低密度等离子体不屏蔽?..

基于旋转散射片实现激光散斑抑制的理论分析和实验研究

基于光学信息理论分析法,对激光投影显示成像系统中投影光学系统数值孔径尺寸和随机位相片照明光斑大小对散斑衬比度的影响进行了系统分析.分析表明,当投影系统数值孔径较小时,散斑衬比度影响因素主要由投影光学系统自由度数NDOF决定,即此时投影系统数值孔径大小的改变对散斑场衬比度的影响较大;当随机位相片在入射光束光斑直径较小时,散斑衬比度取决于物面光自由度K,此时增大投影系统数值孔径对散斑场衬比度的影响不大.在简化投影系统中,通过系统实验分析了投影镜头孔径大小和位相片上照射光斑大小对散斑抑制的影响.实验结果表明,当投影镜头孔径大小一定时,随着位相片上照射光斑直径的增加,散斑场的衬比度下降率逐渐下降;当位相片入射光斑大小一定时,随着投影系统数值孔径增加散斑衬比度下降率越来越小.实验结果证明了理论分析,位相片出射物面光自由度需要和投影镜头自由度相匹配.该结论可为设计以旋转随机位相片降低激光散斑的投影显示系统提供参考.

实时全息干涉计量术的发展近况和趋势

本文综述了实时全息干涉计量术的发展近况。介绍了实时全息干涉计量术的某些新方法，新装置及其所依据的原理，并论述了其发展趋势。

用迈克尔逊干涉仪测双光源等厚干涉及其波长差

利用迈克尔逊干涉仪,搭建了一个观察双光束等厚干涉条纹的实验装置,并利用该装置测量了绿色激光器与低压汞灯绿色光谱线的波长差,以及红色激光器与黄色稀土节能灯红色光谱线的波长差,实验值与光栅光谱仪的测量结果一致。该方法可推广为一种测量未知光谱线波长值的方法。

偏振光的杨氏干涉

在基础光学框架内,通过杨氏双孔干涉实验中线偏振光的干涉及线偏振光经过两任意厚度晶片的干涉等几个实例,说明了基于矢量波叠加概念的电磁干涉的基本思想、基本分析方法和基本现象.偏振光干涉时,观测平面上可以出现或不出现光强的周期性空间调制,但一般都产生光场偏振态的周期调制.它表明了光的矢量性对干涉的重要影响,并可揭示只分析强度条纹时被掩盖的一些物理效应.

基于光束的相干特性拓展双缝实验教学实验内容

对部分相干光束的双缝实验干涉条纹进行了研究。利用转动的毛玻璃以及两个透镜构成了一个简单的产生部分相干光束的光学系统,通过调整毛玻璃与两个透镜的共焦点之间的距离,可以定量地控制光束的相干性。对不同相干性的光束经过双缝干涉之后的光强进行了实验观测,发现光束的相干性会对双缝干涉条纹的衬比度产生影响,光束的相干性越低,条纹衬比度也越小。并对实验结果进行了理论模拟,理论数值模拟的结果与实验观测结果基本一致。

提高干涉条纹清晰度的条件

分析了在满足干涉三条件后，提高两束光干涉条纹清晰度的条件．

扩展光源照明下的杨氏双缝干涉场分析

首先利用波的叠加与干涉理论,分别给出单色和复色扩展光源照明时杨氏双缝干涉场的强度分布公式,然后利用Matlab软件,模拟分析不同参量下单色和复色扩展光源干涉场的强度分布及其干涉条纹衬比度的变化规律。结果表明,在单色扩展光源照明情况下,当光源宽度增加时,干涉场的背景光强变大,干涉条纹衬比度下降,直至光场变为均匀分布,即条纹衬比度变为零。之后光强又出现从极大到极小的周期性变化,但条纹衬比度很小。当双缝间距增加时,干涉场的变化趋势与扩展光源宽度增加时类似。当光源与双缝屏之间的距离增加时,条纹衬比度呈振荡式增大,并最终趋近于一定值。在复色扩展光源照明的情况下,光强分布一般较复杂,但选取合适的参量,仍可获得由极大到极小周期性变化的干涉场。

两束部分偏振光的干涉场分析

从波的叠加与干涉的基础理论出发,给出了当两束部分偏振光的一个光强极值方向平行时,其干涉场的光强分布和干涉条纹衬比度表达式.该表达式可应用于自然光、线偏振光和由二者组成的部分偏振光参与的干涉过程.在此基础上,对线偏振光与线偏振光、自然光与自然光、线偏振光与自然光等不同偏振态光叠加时的干涉场进行了具体分析,给出了其相应干涉场的光强分布及其干涉条纹衬比度的具体表达式,得到的结果对识别前述各种偏振态光形成的干涉场以及提高干涉仪中相应干涉场的干涉条纹衬比度具有重要意义.

光学系统分辨率自动检测的研究

本文探讨了一种对光学系统分辨率进行自动检测的方法，这种方法利用光电检测技术，将被测光学系统对标准分辨率图案板形成的空间分布的光信号转换成时间序列的电信号，经单片机处理，显示测试结果，从而使光学系统分辨率和测量实现了数字化、自动化，并消除了检测中主观的、人为的误差因素。

条纹定域问题的研究

干涉条纹定域在文献[1,2]中有较多的论述,文献[3]～[6]也从各自不同的侧面讨论了这个问题。但由于问题本身的广度和深度,笔者将对波场相干性与衬比度之间的关联,以及依赖深度判据的条纹定域等方面给出一个更符合实际的结论。

Perceptual Contrast-Based Image Fusion: A Variational Approach

本地对比，或变化，在主要是从来源图象保存重要信息到熔化结果的图象熔化起一个重要作用。威伯的法律告诉我们在不同背景下面的一样的变化将引起不同感性的感情，因此，一个理想的图象处理器不得不考虑视觉心理学和心物学的效果。这份报纸考虑人的视觉系统(HVS ) 的性质并且从每幅来源图象把量的感性的变化转移到结果。把 just-noticeable-difference (JND ) 用作测量， multiband 图象的感性的对比作为一个目标被获得。我们构造一个功能的极值问题发现一幅单身的乐队图象，或熔化结果，它有最近感性的对比到目标一个。经由变化途径， Euler-Lagrange 方程被导出，并且一次坡度降下重复被采用。试验性的结果证明这个方法感性地好。

浅析杨氏干涉实验中光源宽度的极限

在杨氏干涉实验中,光源宽度是影响干涉条纹清晰度的一个重要因素。从干涉条纹的衬比度和影响干涉条纹的相关因素出发,可以推出杨氏干涉实验中光源的极限宽度。