质子滴线区新核素^(25)P的鉴别

在兰州放射性束流装置 RIBLL上 ,利用磁刚度 Bρ、飞行时间 t TOF和多重望远镜ΔE- E联合探测方法测量了 69Me V/u36Ar轰击 Be靶产生的 P同位素碎片的同位素分布 ,并与 EPAX经验公式的计算结果进行了比较 ,在质子滴线区首次鉴别出了新核素 2 5P.

P同位素的质子滴线核研究

研究了在相对论平均场近似下P同位素的滴线核的性质,首先在理论上探讨了25P作为P的滴线核存在的可能性及其可能具有的质子晕结构,然后给出了在兰州放射性束流装置上25P的实验鉴别结果.

质子滴线外原子核的多质子发射研究进展

As a complex quantum finite many-body system,the nucleus is bound by the strong interaction between nucleons.Departing from the β-stability line,if protons/neutrons are continuously added,the valence protons/neutrons become less and less bound,and ultimately the nuclear force can no longer bind the nucleons together and consequently the proton/neutron dripline comes at vanishing binding energies.With the advent of radioactive nuclear beam devices,the nuclear landscape has been greatly expanded in the region far from the β-stability line in the past decades.

质子滴线核^(17)F在近库仑势垒能区的反应机制研究进展

质子滴线核在近库仑势垒能区的反应机制研究是当前核物理领域的热点问题.本文对国内外开展的^(17)F在近库仑势垒能区的实验研究进行了回顾和总结.为了深入探索^(17)F的反应机制,本课题组相继开展了^(17)F+^(12)C,89Y和^(208)Pb的弹性散射研究以及^(17)F+^(58)Ni的全反应道研究.目前的弹性散射研究表明,在大范围的靶区内,^(17)F的破裂连续态对弹性散射的耦合效应并不显著.对于破裂反应,在近垒能区只有^(17)F+^(58)Ni体系的细致研究.研究表明,去弹破裂是主要的^(16)O产生机制.而对于熔合反应,目前只有^(17)F+^(58)Ni和^(208)Pb两个体系的实验结果.^(17)F+^(58)Ni体系在垒下表现出明显的总熔合截面增强现象.理论计算表明,这种增强主要是由^(17)F连续态的耦合效应导致.而对于^(17)F+^(208)Pb,其总熔合激发函数与^(19)F+^(208)Pb基本相同.^(17)F+^(58)Ni和^(208)Pb体系熔合激发函数的差异还需要进一步研究.

稀土区质子滴线核^(142)Ho的β缓发质子衰变

通过重离子引起的核反应106Cd(40Ca,p3n)合成了新的β缓发质子先驱核142Ho,并且配合氦喷嘴快速带传输系统用“p-γ”符合方法对它进行了首次鉴别.观测了142Ho的β缓发质子衰变,测定其半衰期为(0.4±0.1)s.利用统计模型拟合实验估计的对质子女儿核141Tb中末态的相对分支比和缓发质子能谱,142Ho的基态自旋被指认为5,6或7.用Woods-Xason Strutinsky方法计算了142Ho的核位能面,其结果支持指认142Ho的基态自旋宇称为7-.作为副产品,还首次观测到了来自先驱核139Gd,140Tb,142Tb和143Dy的β缓发质子衰变产生的质子女儿核中的一些γ跃迁.

质子滴线区新的缓发质子先驱核^(121)Ce

藉助核反应92 Mo( 3 2 S ,3n)产生了未知的缓发质子先驱核12 1Ce ,并利用氦喷嘴快速带传输系统和“p γ”符合方法对它进行了鉴别 .测定了12 1Ce的半衰期 ( 1 1±0 .1 )s,观测了它的β缓发质子能谱 ,粗略地估计了它的 β缓发质子衰变道的分支比约为 1 % .首次观测了先驱核119Ba,12 1Ba和12 2 La经过β缓发衰变在“子核”中产生的低位能级到基态的γ跃迁 .

质子滴线附近的新核素^(129)Pm

通过重离子引起的融合蒸发反应 92 Mo (40 Ca ,p2n)合成了稀土区未知核素 12 9Pm ,并且配合氦喷嘴快速带传输系统利用X γ符合方法对它进行了首次鉴别 .实验观测到了经 12 9Pm的 (EC +β+ )衰变产生的对应于子核 12 9Nd中 5 2 -→ 1 2 -跃迁的一条 99keVγ线 .根据这条 99keVγ线的时间衰变曲线 ,提取出 12 9Pm的半衰期为 (2 .4± 0 .6 )s .

稀土区质子滴线附近新的β缓发质子衰变

用重离子束3 5 Ar轰击缺中子同位素靶92 Mo ,96Ru和10 6Cd产生了质子滴线附近的β缓发质子先驱核12 5 Nd ,12 8Pm ,12 9Sm ,13 7Gd和13 9Dy .配合氦喷嘴带传输系统用“p γ”符合方法对它们进行了肯定的鉴别 .它们的半衰期分别为 :0 .6 0 ( 1 5 )s,1 .0 ( 3)s ,0 .5 5 ( 1 0 )s ,2 .2 ( 2 )s和 0 .6 ( 2 )s.用统计模型理论计算对实验测定的12 5 Nd ,12 9Sm ,13 7Gd和13 9Dy的 ,和从前报道的12 1Ce ,13 5 Gd的β缓发质子衰变的能谱和分支比进行了拟合 .提取出12 1Ce ,12 5 Nd ,12 9Sm ,13 5 Gd ,13 7Gd和13 9Dy的基态自旋 宇称分别为5 / 2 ± ,5 / 2 ± ,1 / 2 +(或 3/ 2 +) ,5 / 2 +,7/ 2 ± 和 7/ 2 +.实验初步指认的基态自旋 宇称值与Nilsson能级图的预言值相符间接表明这 6种核素的基态具有大形变 ,形变参数 β2在 0 .3左右 .

质子滴线核^(12)N在^(28)Si靶上的核反应总截面测量

描述了 5 0 .4MeV/u的12 N和 42 .3MeV/u的13 N次级放射性束在2 8Si靶上引起的核反应总截面σr 实验研究 ,结果发现12 N的反应总截面σr 比其相邻同位素核13 N有着异常的增大 .这可能是核形变及核子对效应造成的 ,试验中的测量误差也不可忽视 .利用微观Glauber模型计算了12 N在2 8Si靶上的核反应总截面 ,并与实验结果做了比较 。

进一步指认近质子滴线核^(129)Pm的衰变

20 0 4年曾报道过利用4 0 Ca + 92 Mo融合蒸发反应产生了近质子滴线新核素12 9Pm ,并首次观测到它 (EC + β+)衰变产生的能量为 99keV的γ射线 .为了进一步确认上述指认 ,以下提供了三方面的新证据 :1)在 16 4— 190MeV能量范围内测量了 99keV衰变γ射线的激发函数 ;2 )进行了交叉反应36 Ar + 96 Ru的实验 ,观察到了相同的 99keV衰变γ射线 ;3)用Woods SaxonStrutinsky方法计算了12 9Pm的核势能面 ,其基态自旋宇称被预言为 5 / 2 - ,所以12 9Pm的 (EC + β+)衰变有利于馈送到子核12 9Nd的 5 / 2 - 的低位态 ,这也与前期报道相符 .

质子滴线核~8B的实验研究进展

质子滴线核8B的最后一个质子的分离能只有0.1375 MeV,被认为是最有可能具有质子晕结构的候选核之一,对其反应机制和奇特结构的研究吸引了人们的关注。针对8B的奇特结构和反应机制研究是一个非常有趣的课题,研究人员在包括反应截面、碎裂产物动量分布宽度、电四极矩、熔合截面及弹性散射等方面开展了大量的工作。但是8B的研究至今仍不够充分,需要从理论和实验上对其进行更深入的研究。

合成和研究稀土区质子滴线附近的6种新核素

利用兰州重离子加速装置（HIRFL）的SFC加速器引出的能量为165—180MeV的36Ar重离子束，分别轰击92Mo、96Ru和106Cd缺中子同位位素靶，产生了稀土区质子滴线附近的新核素125Nd、128Pm、129Sm、137Gd1）、139Dy和139Tb.借助高灵敏度的氦喷嘴快速带传输系统和“p-γ”或“X-γ”符合测量方法对它们进行了分离鉴别，确定它们的半衰期分别为（0．60±0．15）s，（1．0±0．3）s，（0．55±0．10）s，（2．2±0．2）s，（0．6±0．2）s和（1．6±0．2）s，并测量了125Nd、128Pm、129Sm、137Gd和139Dy的β延发质子能谱，指认了能量为109．0和119．7keV的两条γ射线属于139Tb的EC／β＋衰变．

质子滴线附近奇异核粒子衰变研究

本文描述了对质子滴线附近奇异核研究的意义及近几年研究工作的进展,并对Tz=-3/2,A=4n+1和A=4n+3系列核的研究作了较详细的叙述,同时报告了我们对^(20)Na衰变研究的最新结果。

质子和中子滴线附近原子核衰变能特征的研究

利用原子核液滴模型,研究位于滴线附近的原子核的中子和质子衰变的衰变能Ed随质量数A和原子序数Z的变化关系.

合成和研究滴线区新核素——β延发质子先驱核^(135)Gd

藉助核反应^(106)Cd(^(32)S,3n)产生了未知的β延发质子先驱核^(135)Gd,并利用氦喷嘴快速带传输系统和γ(X)-P符合测量技术对它进行了鉴别。测定出^(135)Gd衰变的半衰期为(1.1±0.2)s。观测了它的β延发质子能谱。近似估计出其β延发质子衰变道的分支比约为2％。

合成和研究滴线区新核素β延发质子先驱核^(121)Ce

利用￣（３２）Ｓ束轰击￣（９２）Ｍｏ靶，熔合蒸发３ｎ反应合成了￣（１２１）Ｃｅ．藉助于具有γ（Ｘ）－ｐ－ｔ符合测量的氦喷嘴反冲快速带传输系统进行分离和鉴别．实验定出￣（１２１）Ｃｅ的半衰期为（１．１±０．１）ｓ，观测到了￣（１２１）Ｃｅ的延发质子谱并近似估计了延发质子分支比为（１．０±０．５）％．

54MeV/u^8B+Si反应总截面的测量

能量为75MeV/u的^(12)C初级束轰击2mm厚的初级Be靶,兰州放射性束流线从弹核碎片中分离出54 MeV/u的质子滴线核束~8B,再注入到Si靶上,用透射法测量了~8B与Si的反应总截面σR.对于~8B,如果用正常的核物质密度分布代入Glauber模型中,计算得到的反应截面值比实验值小得多,而用扩展的质子密度分布代入该模型中进行计算,则计算值与实验值符合很好.

粒子望远镜对短寿命转动源的探测效率

文章计算了喷氦传输、转盘收集和粒子望远镜探测系统的探测效率,并编制成计算机程序,以实验数据和模拟参数输入迭代计算,可得核的实验反应截面、半衰期和粒子发射分支比等参数,其计算结果在合理范围内与理论预言符合一致。此计算特别适用于远离β稳定线短寿命核素的探索研究。

粒子望远镜对运动放射源绝对探测效率的研究

文章描述了在延迟粒子谱学研究中所常用的氦喷咀系统的粒子望远镜，并对运动的放射源的绝对探测效率进行计算。考虑具有一定分布的放射性面源，计算光栏和放射源偏离中心位置对探测效率的影响。将计算过程编制成计算机程序以处理实验数据。

新核素的奇异衰变

近年来,中科院近代物理所的研究人员,利用兰州重离子加速器提供的重离子束轰击缺中子同位素靶,在世界上首次合成了稀土元素中 Z=0.743N+11.6质子滴线区的两个新的β延发质子先驱核^(135)Gd 和^(121)Ce,并采用自己建立的独具特色的技术手段——氦喷嘴快速传输系统和'p-γ'符合方法对新核素进行了成功的鉴别。