质子-空气非弹性截面和质子-质子总截面对能量的依赖(英文)

在超高能宇宙线实验情况下，质子空气非弹性截面σｐａｉｒｉｎ和质子质子总截面σｐｐｔｏｔ由强子流强在大气中的衰减长度Λ导出．用改进方法分析宇宙线数据．结果表明，在１０１５和１０１９ｅＶ之间σｐａｉｒｉｎ随能量的增加为２９０Ｅ０．０５４±０．０５ｍｂ，σｐｐｔｏｔ随能量的增加为３８．５＋０．４１ｌｎ２（Ｓ／１００ＧｅＶ）ｍｂ．实验数据暗示，在膝附近σｐａｉｒｉｎ和σｐｐｔｏｔ随能量的增长率可能比原认为的快．

三维非均质土中粘弹性桩-土纵向耦合振动响应

在考虑土体三维非均质性情况下,对变截面粘弹性桩的动力特性进行研究。首先,结合边界条件,利用复刚度传递平面应变土体模型求得纵向不同性质桩侧土层的复刚度,进而对各段变截面桩身从下往上逐段推导得到单桩桩顶受纵向激振力作用下的桩基振动的频域响应解析解;然后,利用卷积定理和Fourier逆变换得到桩顶的时域响应半解析解;最后,研究分析桩土参数对桩顶动力响应的影响,得到了桩顶频域和时域响应的规律性,为桩基础的抗震设计和桩的完整性检测工作提供新的理论依据。

利用宇宙线观测数据研究1～100TeV能区质子-空气非弹性作用截面

提出一种在高海拔地区通过宇宙线大气簇射过程的数值模拟,结合地面探测器阵列对簇射事例的响应,确定了直达质子事例的判选标准和判选效率.通过分析直达质子事例率,测量了1～100 TeV能区质子-空气非弹性作用截面,并结合Glauber理论计算出1～100 TeV能区质子-质子作用总截面.

He-H_2(D_2,T_2)碰撞(E=0.2eV)分波截面的理论计算

用Tang-Toennies势函数研究了He-H2(D2,T2)碰撞体系,用量子力学研究上述体系的弹性和非弹性转动激发,当入射原子能量E=0.2eV时,采用密耦方法计算了分波截面.

电子、质子轰击核靶原子K壳层的电离截面初步计算

介绍了利用电子、质子分别轰击核靶原子K壳层电离截面的计算方法，给出了摸（Mg）、铝（Al）、钙（Ca）、钪（Sc）、钛（Ti）、钒（V）、铬（Cr）等核靶的计算结果。最后进行了简要讨论。

质子—空气非弹性截面和质子—质子总截面对能量的依赖

在超高能宇宙线实验情况下，质子－空气非弹性截面σ＾ｐ－ａｉｒｍ和质子－质子总截面σ＾ｐ－ｐｔｏｔ由强子流强在大气中的衰减长度Ａ导出。

Ne-LiH体系势能面吸引阱对其散射动力学特征的影响

应用密耦方法，细致地讨论了Ne-LiH体系势能面的长程和高度各向异性的短程相互作用。对其非弹性散射动力学特征的影响．结果表明：①长程吸引和以排斥占优的短程相互作用在很窄的碰撞参数区域，相互竞争以至达到平衡，形成了暗度函数上明显的最小，并把势能面近似分隔为长程吸引和短程备向异性部分。②△j非弹性跃迁由这两部分共同作用产生。长程吸引势对△j=1，2的跃迁有重要的贡献。特别对前者约占总截面的30％．而△j≥3的跃迁则主要由短程的（排斥和吸引）相互作用决定。Ne原子从Li端以近共线方式接近LiH分子对产生△j=1的跃迁曩有利。以大于90°的Jacobi角接近则对较高△j的跃迁有利．③较低创的微分截面集中在30°的质心散射角内。△j=2～4呈现碰撞参数彩虹结构，△j=6，7表现出转动彩虹的特征．长程吸引对△j=1，2微分截面的贡献在10°散射角以内，对△j=1的跃迁，势能的短程部分近似为纯排斥性的。而从△j=2起，除短程排斥作用外，短程吸引部分的作用亦明显被反映。

非弹性核反应对质子束能量沉积的影响

提出了一种比较精确且又省时的质子穿透的解析算法 ,并给出了考虑核反应后 5 0— 2 5 0MeV质子在水中的能量沉积 ,与Monte Carlo方法的结果进行了比较 .结果表明 :1)非弹性核反应对质子的能量沉积有明显的影响 ,特别是对较高能量的质子束入射情况 ;2 )该方法计算效率比MonteCarlo方法高百倍以上 .因此 ,本文方法解决了质子能量沉积计算中效率和精度之间的矛盾 。

中能质子与^4He原子核弹性散射中N-N振幅的相改变

在KMT多重散射理论框架下,应用动量空间一级光学势,基于Franco和Yin关于核子-核子散射振幅的相随动量转移而改变的建议,研究了入射能量为1GeV时的质子-4He弹性散射.发现这个相改变使得KMT类型的理论计算的微分散射截面和极化本领与实验符合得更好.

22MeV质子在^（28）Si上弹性及非弹性散射微观分析

通过２２ＭｅＶ质子与２８Ｓｉ的散射实验，测量了质子弹性散射和在２１＋（１．７８ＭｅＶ）及４１＋（４．６２ＭｅＶ）激发态上的非弹性散射微分截面．采用动量空间ＤＷＢＡ理论，利用由电子散射实验得到的核结构信息，和低能区的密度依赖、能量依赖的复数有效相互作用对数据进行了分析．在没有任何可调参数和归一因子的情况下，理论计算与实验数据的符合情况是令人满意的．

中能反质子—核的弹性和非弹性散射

利用实验的PN振幅和多重散射理论 ,在冲量近似下 ,入射能量在 1 80～ 1 80 0MeV范围内我们可以得到反质子的光学势。结果发现能量在 1 30～ 1 4 0MeV范围内 ,光学势强度的虚部几乎是个常数。用能量为 1 80MeV的反质子去打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca和2 0 8Pb发生弹性散射和用相同能量的反质子去打击1 2 C发生非弹性散射 ,在程函近似下分析这些散射数据。在绝热近似下 ,用反质子光学势讨论一声子级的集体激发。同时预测了用能量为 1 80～1 833MeV的反质子打击1 2 C ,1 6O ,40 Ca ,2 0 8Pb的弹性散射以及同样情况下打击1 2 C的非弹性散射的微分散射截面。

Cs-Sr系统中激光感生非弹性碰撞过程的数值研究

利用已建立的四能级理论模型对提出的Cs Sr中的两个激光感生碰撞过程进行了数值计算 ,得到了碰撞跃迁几率随碰撞参数的变化关系及碰撞截面随转换激光失谐量的变化关系 ,并与三能级近似理论模型的计算结果进行了比较 .通过比较四能级理论与三能级近似理论模型的计算结果 ,进一步证实了理论的分析 :当 |ω2 1|值与 |ω43 |相近时 ,三能级理论的计算结果将存在着很大的误差 ,而四能级理论模型则适合于计算各种条件下的激光感生碰撞过程 .

46.8MeV的+^(12)C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种N-N湮没势,计算了46·8MeV的反质子在^(12)C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.

利用脉冲中子衰减~4/能谱测井识别泥质砂岩气层方法初探

脉冲中子衰减%D能谱测井可同时测量非弹性散射伽马射线和俘获伽马射线。它一次下井可直接获得 14 4条曲线 ,其中的地层俘获截面曲线、地层比值曲线和远、近探头计数率曲线以及经过解释软件处理后的总非弹性散射伽马射线和中子、密度孔隙度曲线对气层反映最敏感。同时 ,该测井仪直径小 ,可过套管 (甚至油管 )测量。通过胜利油区八口井的应用 ,表明该技术可过套管独立识别泥质砂岩气层 ,且其方法快速、直观 ,解释符合率高 ,为在套管井中找气提供了可靠的技术方法。

现代物理学研究中的一个新的前沿——坡密子是一个雷其化的张量胶子球(英文)

提出了坡密子就是质量～ 2 .2 Ge V、量子数为 IGJPC=0 + 2 + +的张量胶子球的雷其轨迹 .高能质子 -质子弹性散射微分截面的研究表明 ,这个猜想与张量胶子球的实验材料完全一致的 .