宇宙常数模型中传统能动量赝张量的修正

如果考虑到存在宇宙常数Λ的时空,那么传统的Einstein,Landau,Lifshitz,Mφller,Papa-petro的能动量赝张量就不能给出一个确定的和守恒的能量.这样就必须对不等于零的Λ模型中的能量进行修正(如果不舍弃这个能量),正如Arnowitt-Deser-Misner(ADM)项和Abbott-Deser(AD)修正项一样,总可以找到一个更加基础和成功的方法来修正这个Einstein赝张量,但是(值得注意的是)对其他的赝张量却并不适用.修正的Einstein能量可给出在de Sitter(dS)和anti-de Sitter(AdS)背景中正确的结果,同时也可避免在dS情况下AD能量的一个奇异的宇宙常数视界的问题.

基于胡宁表述的柱面引力波能量动量赝张量

利用胡宁表述求得了单极化态柱面引力波能量动量赝张量的具体形式 ,通过对其正定性、渐近行为及总能量的分析和讨论 。

双极化态柱面引力波的能量动量赝张量

利用Papapetrou表述分别计算了柱坐标系和笛卡尔坐标系下双极化态柱面引力波的能量动量赝张量,发现笛卡尔坐标系是描述柱面引力波更为合理的坐标系,Papapetrou表述仍不能解决坐标的选择带来引力场能量动量不确定性的困难。

双极化态柱面引力波的能量动量赝张量

利用Rosen-virbhadra(R-V)给出的引力场能量动量赝张量的一般表达式,计算得到了双极化态柱面引力波能量动量的具体形式,并讨论了其正定性问题与渐进行为.发现:R-V的笛卡尔坐标形式是对双极化态的柱面引力波能量动量更为合理的表述.

引力场的能量动量赝张量与Peres引力波

本文利用段一士、胡宁、郑玉昆、李承尧、Goldberg、爱因斯坦、朗道一栗弗西兹等人提出的引力场的能量动量赝张量表示式,计算了Peres引力波的能流密度和能量密度,对其结果进行了比较和讨论。

引力波的基本场方程与假性能动张量

导出了适用于各种背景时空的引力波基本场方程；定义了引力波的假性能动张量并阐述了它与引力场的赝能动张量的区别；还对射电脉冲双星能否验证“引力辐射”

等效原理与引力场的能量-动量表示

等效原理是作为时-空背景的引力场的独特规律,又是引力场籍以区别于所有其它物质场(或非背景场)的最独特的性质.正因为如此,和所有其它物质场不同,引力场的能量-动量不可能有张量表示,或者说不可能定域化.对此学术界曾引发了一场争论,提出了引力场能量-动量的各种表述.纵观各种表述,只有Landau提出的能量-动量赝张量表示才是最能反映等效原理要求的表述.因此,就比较而言,Landau和Hans提出的关于引力场的能量-动量赝张量表述是更为合理的表述.重温Landau和Hans关于引力场能量-动量赝张量表述,以阐明如何依靠等效原理来探求纯引力场的能量-动量表述.

根据等效原理具体地推导纯引力场能量动量表示

Landau在他的《场论》中导出了纯引力场的能量-动量表示tik,但没有给出表示tik的具体推导.沿袭Landau推求纯引力场能量-动量表示的思路,从Einstein场方程出发,根据等效原理具体而严格地推导了纯引力场的能量-动量赝张量表示,其结果能很好地与Landau所给出的tik表示一致.

关于引力场的能量问题

本文借助无穷小坐标变换和作用原理,重新推导出爱因斯坦引力场能动赝张量t_i^k,并计算出了在一个任意坐标系中的t_i^k的解析表达式。在弱场情况下,用本文导出的式(29)直接计算与爱因斯坦不用任何t^(αβ)的表达式而从场方程出发得到的结果不完全相符,但不矛盾。由此,我们提出对弱场爱因斯坦能动赝张量的一个修正,作者从Landau-Lifshitz引力场能量动量赝张量的第一表达式t^(αβ)和第二表达式τ^((1)αβ)得到两个完全不同的弱场能量公式,它们与爱因斯坦的公式相矛盾,这表明Landau-Lifshitz的能动赝张量表达式与爱因斯坦场方程是不相容的。