赝标量介子混合角的研究现状

关于赝标量介子混合角的问题,虽然经过了长时间的探讨和研究,但是到目前为止,仍然没有给出定论,不同的研究方法却给出较大差别的结果。本文通过不同的唯象模型从介子、质子散射、P0→γγ、矢量介子和赝标量介子的辐射衰变、J/ψ和ψ(2S)衰变等方面探讨赝标量介子混合角的研究现状。

J/ψ衰变中赝标量介子混合的研究

利用PDG 2 0 0 0公布的J ψ→VP ,γP各个衰变道分支比的世界平均值 ,对赝标量介子混合重新做了分析 .如果 η和 η′中不含有胶子成分 ,则得到它们的混合角θP=( - 19.18± 0 .91)° .对J ψ衰变中DOZI的贡献、SU( 3)破坏以及矢量介子的混合也做了讨论和分析 .

粒子物理中量子纠缠的历史起源

本文系统深入地梳理了粒子物理中量子纠缠的历史起源。1957年,玻姆和阿哈诺罗夫指出,1949年吴健雄和萨克诺夫的实验实现了爱因斯坦–波多尔斯基–罗森关联。事实上,这是历史上第一次在实验中明确实现空间分离的量子纠缠。惠勒最早建议这个实验,作为对量子电动力学的检验,但是计算有误,正确的理论计算来自沃德和普赖斯,以及斯奈德、帕斯特纳克和奥恩博斯特尔,也符合杨振宁1949年的选择定则。1964年贝尔不等式发表后,人们考虑,它是否可以通过吴–萨克诺夫实验检验。这推动了该领域的发展,吴健雄小组也做了新的实验。1957年,李政道、厄梅和杨振宁确立了K介子的量子力学形式,并发现中性K介子是一个双态系统。1958年,基于与杨振宁1949年选择定则类似的方法,戈德哈贝尔、李政道和杨振宁最早写下K介子对的纠缠态,其中单个K介子可以带电,也可以电中性。这首次给出光子以外的高能粒子的内部自由度纠缠。1960年,作为没有发表的工作,李政道和杨振宁又讨论了中性K介子对的纠缠态。本文也顺便介绍了几位物理学家,特别是沃德。

胶球的格点QCD研究

胶球是强子物理的重要研究对象,也是我国北京谱仪(BESⅢ)实验寻找的重要物理目标。格点量子色动力学作为从第一性原理出发的研究强相互作用非微扰特性的方法,是研究胶球问题的重要理论工具。本工作介绍了近年来格点量子色动力学理论对胶球性质的一些研究进展,并讨论实验上发现的若干共振态作为胶球的可能性。另外,规范场拓扑荷密度在纯规范理论中可以作为内插场算符来研究赝标量胶球性质,但在具有u,d,s动力学海夸克组态上的拓扑荷密度算符的关联函数中,只观察到轻赝标量介子η和η’的贡献。这启示我们在具有动力学海夸克的情形下,需要构造多种形式的内插场算符来研究赝标量胶球。

η_c→e^+e^-μ^+μ^-衰变研究

粲夸克偶素的能谱对于理解量子色动力学理论提供了一个很重要的检验根据.本文根据赝标介子到双虚光子过程的Lorentz结构在强子层面计算了ηc→e+e-μ+μ-过程散射振幅,讨论了基于单极点及双极点矢量介子为主模型以及量子色动力学模型的形式因子对衰变宽度及其随不变质量分布的影响,得到单极点及双极点形式因子对ηc→e+e-μ+μ-过程的衰变宽度,预言分别为3.248×10-7MeV和2.426×10-6MeV,双极点形式因子预言的不变质量分布在ρ介子质量区域有明显的峰状分布.

η_(c)→γl^(+)l^(-)衰变研究

在有效场理论和几种不同矢量介子主导(vector meson dominance,VMD)模型的基础上,考虑介子波函数尺寸效应,引入量子色动力学(quantum chromodynamics,QCD)因子,研究了η_(c)→γl^(+)l^(-)的单达利兹衰变;计算了η_(c)衰变到γl^(+)l^(-)(l=e,μ)与双光子的相对衰变宽度,给出了相对微分衰变宽度随轻子对l+l-的不变质量谱的分布,并估计了区分不同模型需要的η_(c)、Jψ、ψ(3686)、h_(c)和B介子事例数。