用超对称幺正变换解具有逆场算符的Jaynes-Cummings模型

对于具有逆场算符的 Ｊａｙｎｅｓ－Ｃｕｍｍｉｎｇｓ Ｈａｍｉｌｔｏｎｉａｎ，我们发现了它的超对称结构，并应用超对称幺正变换的方法将其对角化，从而得到了它的本征值、本征态，同时也计算了态的演化和跃迁几率．

用超对称幺正变换解双光子过程的Jaynes-Cummings模型

本文发现了描写双光子过程的 Jaynes-Cummings哈密顿量的超对称结构 .根据超对称量子力学理论 ,引入了超对称幺正变换使其哈密顿量对角化 .从而 ,得到了它的本征值、本征态 ,同时也计算了态的演化和跃迁几率 .

用超对称幺正变换求解Jaynes-Cumming模型

采用超对称幺正变换方法对J C模型的Hamiltonian实现了对角化,并解得其本征值和相应的本征矢.所得结果与文献[2]相符合.

超立方体在对称PMC模型下的g-好邻条件诊断度和g-额外条件诊断度

故障诊断在维持多处理器系统的可靠性中起到了至关重要的作用,而诊断度是系统诊断能力的一个重要度量参数。除经典诊断度外还有条件诊断度,如g-好邻条件诊断度、g-额外条件诊断度等。其中g-好邻条件诊断度是在每个无故障顶点至少有g个无故障邻点的条件下定义的一种条件诊断度,g-额外条件诊断度是在每个无故障分支包含超过g个顶点的条件下定义的一种条件诊断度。故障诊断需要在特定的诊断模型下进行,如PMC模型、对称PMC模型等。对称PMC模型是在PMC模型的基础上通过添加两个假设而提出的一种新的诊断模型。n维超立方体因具有多种优越性质而被研究者们广泛研究。目前有不少在PMC模型下的诊断度研究,但缺乏在对称PMC模型下的诊断度研究。文中首先证明了超立方体在对称PMC模型下的g-好邻条件诊断度的上界和下界,当n≥4且0≤g≤n-4时上界为2^(g+1)(n-g-1)+2^(g)-1,当g≥0且n≥max{g+4,2^(g+1)-2^(-g)-g-1}时下界为(2n-2^(g+1)+1)2^(g-1)+(n-g)2^(g-1)-1。还证明了超立方体在对称PMC模型下的g-额外条件诊断度的上界和下界,当n≥4且0≤g≤n-4时上界为2n(g+1)-5g-2C_(g)^(2)-2,当n≥4且0≤g≤min n-4,23 n时下界为3/2n(g+1)-g-5/2C_(g+1)^(2)-1。最后通过模拟实验验证了相关理论结果的正确性。

用不变量方法求解具有Grassmann值耦合常数的超对称Jaynes—Cammings模型(英文)

耦合常数为Grassmann值的Jaynes-Cummings模型具有超对称代数结构,因此该系统的Hamiltonian量可用超对称算符的线性组合表示。在算符N的本征值子空间,用生成元算符构造出系统的不变量后,利用不变量方法求得了系统的态矢和时间演化算符。

轴对称非球面超精密磨削的几何模型研究

超精密磨削轴对称非球面光学器件是提高加工效率和加工精度的有效方法。根据轴对称非球面的轴对称性采用了加工简便的二轴联动超精密磨床,给出了NC加工中的砂轮中心位置计算的几何模型,分析了加工中影响精度的主要误差源及所产生的误差,提出了相应的误差补偿策略,并给出砂轮形状改进方法。

超对称模型下ννZ顶点的在壳重整化

为了探索和完善超对称模型的重整化理论,研究了在超对称模型下三角图的在壳重整化问题,其中三角图的外线是标准模型粒子而内线为超对称粒子.计算了ννZ过程(内线粒子为标量中微子和中性微子)的发散部分,推导出与发散部分相抵消的重整化常数,从而三角图的发散被抵消项完全消除.研究表明在三角图和重整化常数的选取上,超对称和标准模型是有差别的.

超对称模型下μνχ^-顶点的在壳重整化

为了进一步探究和完善超对称模型下的重整化理论,在超对称模型下研究了μνχ-顶点的单圈三角图的在壳重整化.通过计算该顶点的发散部分,并推导出与发散部分对应的重整化常数,从而证明了三角图的发散部分与抵消项完全相消.研究表明:当处理同样的重整化问题时,在超对称模型下三角图和重整化常数的选取与标准模型有着显著区别.

多光子集体辐射原子的J-C模型超对称求解

根据已有的双光子情形具有两个集体辐射原子的Jaynes-Cumm ings(J-C)模型,将之推广到多光子情形。找出了该模型的超对称生成元,然后用超对称变换的方法十分简洁地求解出了它的能量本征值和能量本征态。

用超对称幺正变换解扩展的J-C模型(英文)

研究发现对于描述强度有关的辐射场与二能级原子的相互作用的J -C哈密顿量存在超对称结构 ,用超对称幺正变换将哈密顿量对角化 。

Kronig-Penney模型的超对称伙伴势及其精确解

对Kron ig-Penney模型进行Darboux变换,获得了一种新的精确可解周期势能函数,给出了此新势的本征能量及对应的定态波函数。通过计算机的数值运算,给出了具体的一个有限深K-P模型的能带数值解,定量得出了其能带结构。

超对称多重三波相互作用模型的量子可积性

本文提出了一个超对称多重三波相互作用模型,并给出了其量子完全可积性的直接证明.

基于键极化加和模型及其实验修正方法的超拉曼微观极化率张量元微分的简化方案-C_(2v)对称性

相干反斯托克斯拉曼光谱(CARS)和相干反斯托克斯超拉曼光谱(CAHRS)等高阶非线性光谱技术已经应用在动力学过程、基因表达谱筛选、高分辨率光谱分析等诸多领域。但因其涉及到的高阶微观极化率张量元数量众多,对其光谱信号进行定量分析非常困难。文献通过理论分析将CARS和CAHRS的微观极化率张量元分解为拉曼微观极化率张量元微分α′i′j′和超拉曼微观极化率张量元微分β′i′j′k′的乘积,将高阶光谱定量分析的困难简化为对低阶光谱的分析。该研究处理了具有C_(2v)对称性分子基团,提出一种利用键极化加和模型及其实验修正的方法简化超拉曼微观极化率张量元微分β′i′j′k′比值的方案。首先利用键极化加和模型方法,在对C_(2v)分子基团局域模式假设的基础上,进行单键的局域模式假设,通过对单键伸缩振动进行简正振动模式的分析,并与单键的偶极矩表达式进行比较,得到单键的超拉曼微观极化率张量元微分β′i′j′k′。在单键β′i′j′k′结果的基础上利用键极化加和模型,对C_(2v)分子基团进行对称性分析,将基团中两个单键伸缩振动的β′i′j′k′耦合,得到C_(2v)分子基团对称振动和反对称振动两种简正振动模式的超拉曼微观极化率张量元微分β′i′j′k′的表达式。在此基础上对C_(2v)分子基团对称振动和反对称振动的β′i′j′k′表达式进行理论推导,结合对应振动模式下不同偏振组合的超拉曼退偏率ρHR-SS和ρHR-AS及HV偏振组合时实验测量的超拉曼光谱强度比,得到超拉曼实验修正的C_(2v)分子基团β′i′j′k′之间的比值。再结合文献中拉曼实验修正的拉曼微观极化率张量元微分α′i′j′之间的比值,即可得到C_(2v)分子基团CARS和CAHRS的微观极化率张量元之间的比例关系,为定量分析高阶非线性光谱信息提供理论基础。

用超对称幺正变换解推广的Jaynes—Cummings模型

对于描述跟强度有关的辐射场与二能级原子的相互作用的Jaynes—CummingsHamiltonian ,我们发现了它的超对称结构 .并应用超对称幺正变换的方法将其对角化 ,进而得到了它的本征值和本征态 .同时 。

超对称Bullough-Dodd模型的prolongation分析

在扭曲仿射代数 A(2 )2 上建立了超对称的 Bullough-Dodd模型 .Prolongation方法的研究表明 ,该模型承认一个 Lax pair,从 Lax意义上证明该模型可积 .另外 ,当该超对称模型的所有费米量为零时 ,该系统就定义了一个新奇的由单标量玻色场指数相互作用构成的可积模型 .这个发现还打破了长久以来的一种认识 :只有 sinh-Gordon和标准Bullough-Dodd模型是 Liouville模型 .

2维超对称模型中超势与超对称破缺

利用张量分析构造一类趋势为W(=1/n)gφ~的2维超对称模型,研究了超对称破缺的行为与趋势奇偶性的关系,结论是,对偶性超势,超对称不能破缺,而对奇性超势,超对称可产生破缺,此外,还研究了超对称破缺机制,并给出相应的粒子谱。

超对称非线性σ-模型Witten指数计算

构造了一个2维O(N)对称超对称非线性σ-模型,并利用绝热近似方法,计算了此模型的Witten指数。

CERN发现罕见粒子衰变模式与超对称模型不符

据国外媒体报道，近日科学家通过世界上最大的粒子加速器（位于瑞士边境的大型强子对撞机LHC）发现了极为罕见的粒子行为，对目前物理学的主流理论构成了重大打击，并使其受到质疑，涉及到构建宇宙的基石如暗物质问题等。来自大型强子对撞机的物理学家首次探测到一种特定类型的粒子衰变现象。

最小超引力模型中新物理对B_(u,d)和B_s介子双粲衰变过程的影响

在最小超引力模型中计算新物理对Bu,d和Bs介子衰变过程的贡献.结果发现:①新物理对-B0dD(*)+D(*)-,Bu-D(*)0D(*)-和-B0sD(s*)+D(*)-衰变过程分支比的贡献最大为30%;②这些过程的直接CP破坏很小,而混合CP破坏很大,超对称对其CP破坏贡献很小,基本可以忽略;③这些衰变过程的分支比和CP破坏的理论预言的主要误差来源于形状因子.