氢分子与氦原子碰撞转动激发截面理论计算

当入射氦原子能量为０．０５ｅＶ时，计算了氦原子与氢分子碰撞的弹性散射和第一转动激发截面，用密耦方法计算了５０个分波，得到的分波截面收敛得很好。

利用密耦法对惰性元素原子与双原子分子转动激发截面的理论研究

作者运用密耦近似方法,计算了能量在64.0meV下,He原子和基态N2分子碰撞的态-态转动激发微分截面和入射能量分别在27.3meV,40.0meV,64.0meV和80.0meV下的弹性、非弹性和总微分截面;总结了该碰撞体系微分散射截面的变化规律.研究表明:在低能散射时,弹性散射主要发生在小角部分,转动激发非弹性散射主要发生在大角部分.

He和D_2分子相互作用转动激发研究

用T .T(K .T .TangandJ .Peter.Toennies)势模型和公认精密度较高的密耦 (Close Coupling)近似方法计算了E =0 .1eV和E =0 .2eV时 ,0 0— 0 0弹性碰撞及 0 0— 0 2、0 0— 0 4、0 0— 0 6非弹性碰撞 ,得出D2 分子转动激发分波截面 ,并得到了原子与分子碰撞弹性分波截面和非弹性激发截面随量子数增加的变化规律。

He-HBr碰撞体系转动激发截面的研究

作者运用密耦近似方法,计算了能量在100meV下He原子和基态HBr分子碰撞的态-态转动激发截面和碰撞能量分别在100meV,150 meV,200 meV下的总微分截面和总分波截面;总结了该碰撞体系散射截面的变化规律.经研究表明:在低能散射时,弹性散射主要发生在小角部分,非弹性转动激发主要发生在大角部分.

转动激发对Sr+HF反应的影响(英文)

依据LEPS ,运用经典轨线来研究吸能反应Sr +HF(ν =1,J =1～ 3)→SrF +H ,△H0 =(2 7.6 5 2± 6 .6 88)kJ mol.对于HF(J =1～ 3)的每个转动能级 ,计算结果表明 ,SrF产物的振动能级分布是统计分布 ;并且 ,当增加HF的转动内部状态时 ,SrF的振动布居在ν =0最大 ,然后随着ν的增加很快单调下降 .计算结果与实验结果相符 ,并讨论了此反应的势能面 .

氖原子与氢的非对称同位素替代分子碰撞转动激发研究

采用Tang Toennies势模型,考虑到非对称同位素替代的质心偏移量对势函数的影响,当入射氖原子的能量分别为0 05eV,0 15eV,0 25eV时,用密耦方程计算氖原子与氢的非对称替代分子HD碰撞的微分截面.

He-H_2碰撞转动激发截面的理论计算

首先在IOSA(Infinite-Order-Sudden-Approximation)方法中利用WKB近似方法代替Nemerov方法计算相移,然后对He与转动能层较大的H_2分子碰撞总的、弹性和转动激发积分散射截面进行了计算。结果表明,用此方法所计算总的和弹性散射截面的值与较准确的CC(Close-Coupling)方法得出值符合得很好,对非弹性散射截面,当取适当k值时,结果令人满意。

He与HD、HT、DT碰撞的转动激发研究

采用Tang Toennies势模型 ,通过坐标变换 ,得到了氦原子与氢的非对称同位素替代分子体系在质心坐标系中的势能函数。在此基础上 ,计算了上述体系的低能碰撞转动激发截面。文中最后讨论了氦原子与氢的非对称同位素替代体系碰撞的微分截面的变化规律。

N_2－O碰撞体系转动激发的IOS方法研究

氧和氮是大气的主要成份，研究它们的活动规律具有十分重要的意义本文利用ＩＯＳ方法计算了０．０５ｅｖ－０．２５ｅｖ的能量范围内，基态Ｎ＿２被氧原子碰撞而导致的转动激发，许给出了其微分和积分散射截面．

振动-转动激发对反应X+Na_2→[NaNaX]^(≠*) →NaX+Na~*(X=F,Cl)过渡态[NaNaX]^(≠*)的发射谱的影响

利用以ＬＥＰＳ势为势能面的准经典轨线（ＱＣＴ）计算来研究振动转动激发对反应Ｆ＋Ｎａ２和Ｃｌ＋Ｎａ２的过渡态发射谱的影响。计算结果表明：振动激发能显著影响两个反应发射谱翼的形状和浓度，而转动激发的影响不明显。

氦原子与氮分子体系转动激发截面的理论计算

利用密耦近似方法对He－N_2碰撞体系的微分截面、分波截面进行了量子力学计算．研究表明:低能散射时,He-N_2碰撞的弹性散射主要在小角部分,而非弹性转动激发主要发生在大角部分．并通过系统的研究和计算,发现了分波散射截面在不同的能量下的变化规律．

振动转动激发对反应X+Na_2→[NaNaX]^(≠*) →NaX+Na(X=F,Cl)过渡态[NaNaX]^(≠*)的发射谱的影响(英文)

利用准经典轨线（QCT）计算理论详细讨论了振动、转动激发对反应F＋Na2→［NaNaF］≠→NaF＋Na（3P）和Cl＋Na2→［NaNaCl］≠→NaCl＋Na（3p）的过渡态发射谱的影响。计算中势能面采用的是扩展的LEPS势，计算结果表明，红翼和蓝翼都是由于轨线经过过渡态区，而在过渡态区激发态与基态的势能面不同产生的。对不同的反应F＋Na2和Cl＋Na2，过渡态发射谱的性质是不同的。对反应F＋Na2，蓝翼强度比红翼弱，并且在靠近D线的过程中，红翼变化平稳缓慢，尔后迅速增加且有一明显的峰。而这些性质对反应Cl＋Na2却是相反的。但对这两个反应，振动、转动激发对过渡态光谱的影响却是相同的。振动激发对过渡态光谱的影响非常显著，而转动激发的影响则不明显。随着转动量子数的增加，发射谱翼的形状和强度几乎没有变化。而随着振动量子数的增加，过渡态光谱的峰对应反应F＋Na2和Cl＋Na2分别从蓝翼与红翼向D线靠近，与此同时，峰的宽度也变小了，但峰的高度却增加了。通过比较发现：在低散射能时，振动激发扮演着一个更重要的角色。QCT计算结果表明，激发态势能面的性质及轨线所经过的路径决定了其在过渡态区的时间。

He-N_(2)碰撞转动激发截面的量子力学计算

计算了氦原子和氮分子的态 -态转动激发截面 (E =70 .4meV) ,讨论了态 -态转动激发截面的规律。计算中采用精确度较高的密耦 (Close Coupling)近似方法和势能表面 (ESMSV) ,给出了总散射截面、弹性散射截面以及非弹性散射截面的角分布 ,计算结果与L .Beneventi等的实验结果相符。

He-HF碰撞体系转动激发截面的理论研究

运用密耦近似方法计算了能量在100meV下He原子和基态HF分子碰撞的态-态转动激发截面和碰撞能量分别在100meV,150meV,200meV,250meV下的总微分截面和总分波截面;总结了该碰撞体系散射截面的变化规律。系统研究表明:在低能散射时,弹性散射主要发生在小角部分,非弹性转动激发主要发生在大角部分。

He-O_2转动激发截面的理论计算

用公认精确的密耦 (Close Coupling)方法、采用两种不同的相互作用势计算了He -O2 碰撞的态 态转动激发截面 (E =2 6.8meV) ,通过系统研究和计算发现 :低能散射时 ,He -O2 碰撞的弹性散射主要发生在小角部分 ,而非弹性转动激发主要发生在大角部分。研究表明 :转动激发截面对势能表面的方向性和散射角都非常敏感。

NH_3-Ar转动激发的半经典理论计算

半经典方法以其优越于纯量子力学方法的特性特别适用于大分子散射的研究．将氨分子看作一个刚性转子，不考虑它的反演运动．体系的自由度用经典的作用量———角变量来描述，利用修正的ａｂｉｎｉｔｉｏ势在两种不同的能量条件下计算了ＮＨ３—Ａｒ散射体系转动激发的态－态跃迁的积分散射截面．计算结果与密耦合计算结果以及实验结果符合得较好，从而说明该半经典方法适用于ＮＨ３—Ａｒ散射体系．

振动和转动激发对N_(2)在Fe(111)表面解离吸附的影响

N_(2)的解离化学吸附是工业合成氨的速控步骤.基于最近构建的六维势能面,本文研究了N_(2)的初始振动激发和转动激发在Fe(111)表面的反应性的作用.由于该反应具有重要的量子效应,通过六维量子动力学计算研究了入射能量低于1.6 eV时振动激发的效应.并采用准经典轨线计算揭示了高入射能量下的振动和转动激发的影响.通过这些研究发现增加平动能量在一定程度上能提高解离几率,振动激发或转动激发能更有效地促进解离.这项研究为重原子分子-表面反应的模式特异性动力学提供了有价值的见解.

碰撞能44~164 cm^(-1)范围内单量子态转动激发对F+D_(2)反应的影响

当碰撞能很低,尤其是远低于反应势垒的时候,反应通常经过量子隧穿来进行.目前,还没有明确的物理图像来描述反应物的转动激发对这类反应过程的影响.本文基于里德堡态D原子飞行时间谱探测方法,利用多通道探测器交叉分子束装置研究了碰撞能44 cm^(-1)~164 cm^(-1)下反应F+D_(2)(v=0,j=0,1)→DF(v’)+D的动力学过程,并得到了振动态分辨的微分截面.在可资用能相等时,通过调控反应的平动能,研究了D_(2)转动激发对于反应的影响,发现反应物的转动比平动更有利于反应的进行.D_(2)的转动激发导致产物DF的角分布和量子态分布发生显著变化.本工作进一步加深转动激发对于反应的影响的理解,尤其是在反应能量远低于反应势垒的情况下.

He、Ne、Ar与N_2分子碰撞转动激发截面理论计算

利用ＩｎｆｉｎｉｔｅＯｒｄｅｒＳｕｄｄｅｎＡｐｐｒｏｘｉｍａｔｉｏｎ（ＩＯＳ）［１］计算了Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ与Ｎ２分子碰撞的总微分散射截面、弹性微分散射截面和积分散射截面。当入射能量Ｅ＝０．０２７３ｅＶ时，计算Ｈｅ－Ｎ２的碰撞总微分散射截面结果与ＣｌｏｓｅＣｏｕｐｌｉｎｇ（ＣＣ）［２］计算结果符合很好，说明ＩＯＳ对所研究的Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ－Ｎ２碰撞体系是一种简捷可用的方法。

He-H_2碰撞振动和转动激发截面的理论计算

本文对He-H_2体系构造了Tang-Toennies势,给出了A,b,C_(2n)随r变化的表达式,得到的色散系数C_6,C_8,C_(10)与公认比较准确的Meyer等计算结果符合得很好,也与Tang和Toennies计算结果符合得很好,从而使作者计算的He-H_2势函数,当r和R变化时,在大范围内均与比较准确的Meyer计算结果相符.利用我们构造的势函数计算了He-H_2碰撞的44种不同的振动-转动激发截面,并研究了原子-分子碰撞弹性分波截面和非弹性碰撞激发分波截面随量子数增加的变化规律.