He^++H^-和Li^++D^-碰撞的电荷转移截面计算

用多通道Ｌａｎｄａｕ－Ｚｅｎｅｒ方法计算了Ｈｅ＋＋Ｈ－和Ｌｉ＋＋Ｄ－低能碰撞过程中电荷转移截面，碰撞体系的初态与末态间的耦合矩阵元由渐近方法得到。

Ar^(8+)离子与Ar原子碰撞反应中的多电子转移截面

给出了实验测量得到的Ａｒ８＋＋Ａｒ碰撞的转移电离截面与反冲离子电荷态的关系，实验结果与分子库仑过垒模型（ＭＣＢＭ）经修正后的理论结果相符合。

Na(3P)-Na(3P)→Na(4D)+Na(3S)碰撞激发能量转移截面

用 NaD_2线激发钠蒸汽(T=523°K),探测3P→3S,5S→3P,4D→3P 的荧光强度,得到 Na(3P)+Na(3P)→Na(4D)+Na(3S)碰撞激发能量转移截面为2.4×10^(-15)(cm)~2.并将本文和国内外文献数值作了比较,结果相符.

强激光场中Li^(3+)与H碰撞的电荷转移截面

本文利用含电荷转移因子的两态展开方法，考虑激光场对入射粒子及靶原子的影响（修饰效应），计算了Ｌｉ３＋＋Ｈ（１ｓ）→Ｌｉ２＋（１ｓ）＋Ｈ＋过程的电荷转移截面，并与不存在激光场时的计算结果进行了比较．

用带变电荷的两态正交基计算H^+—H_e^+和H^+—H_i^(++)间的电荷转移截面

本文计算了反应 H^++He^+-H+He^(++) 和 H^++Li^(++)-H+Li^(3+)系在30—200keV 能区的1S—1S 电荷转移截面.碰撞参数 Sch(?)rdinger 方程是通过使用带变电荷和单面波单动因子的两态正交基展开法求解的,在小转移几率的情况下,电荷转移振幅表示成了解析形式,从而大大减少了计算时间.本文结果与其它理论和实验数据比较符合得很好。

与铷(5~2S_(1/2))原子碰撞产生的铷7~2D态精细结构转移截面

本文报道使用蒸汽泡和两光子两步激发方法,测量原子激发态敏化荧光I_(3/2)~1和直接荧光I_(3/2)~2其与温度的关系,得到与基态(5~2S_(1/2)铷原子碰撞产生的铷7~2D_(5/2)→7~2D_(3/2)和7~2D_(3/2)→7~2D_(5/2)精细结构转移截面分别为:σ_(fs)=4.7×10^(-13)cm^2、σ_(fs)~’=7.0×10^(-13)cm^2;碰撞转移出7~2D双态的转移截面σ_(tr)(5/2)=0.62×10^(-13)cm^2.由计算的7~2D态几何截面σ_(geom)能够相对很好地描述σ_(fs)和σ_(fs)~’的数量级.

中、高能电子被SO_2分子散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面

在考虑分子内成键原子间的电子云重叠效应的基础上,提出了一种能够准确计算“中、高能电子-分子”散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面的修正势方法.利用可加性规则、使用Hartree-Fock波函数并采用被这一方法修正过的复光学势,在100—1000eV内对电子被SO2分子散射的微分截面、动量转移截面及弹性积分截面进行了计算,并将计算结果与实验及其他理论结果进行比较.结果表明,利用这一修正过的复光学势及可加性规则获得的微分截面比利用未修正的复光学势及可加性规则得到的结果准确得多,计算得到的动量转移截面及弹性积分截面在入射电子能量不低于200eV时也都比较接近实验值.

慢电子与高Z原子Xe、Rn碰撞总截面和动量转移截面的计算

本文采用Roothaan-Hartree-Fock波函数,运用等效势模型,并使用不合任意参数的交换势计算了0.1～30 eV的慢电子与高Z原子Xe、Rn弹性碰撞的总截面和动量转移截面.对于Xe原子我们的计算结果与实验数据符合的比较好,对于Rn原子我们的计算结果和其他理论计算结果数据总的趋势是一致的.但至今尚未见有实验结果的报道,仍需以后实验来验证.

低能正电子与氦原子弹性散射截面的理论计算

过去芶清泉等人曾用等效势模型计算了从简单到复杂的大量原子与低能电子弹性散射截面,获得了很大的成功。在电子偶素形成阀以下,正电子与氦原子的碰撞是弹性的,因此,我们推广应用等效势模型计算低能正电子与氦原子弹性散射截面,即把投射正电子在靶原子场中的运动看作是在一个等效势场V(r)中的运动,该势场V(r)是由入射正电子与未被扰动的靶原子间静电势Vs(r)和由于投射正电子作用使靶原子极化产生的极化势Vpol(r)组成。在计算中,静电势Vs(r)

原子轨道强耦合方法研究He^(2+)-H^-碰撞的电荷转移过程

应用双中心原子轨道强耦合方法研究He2+-H-碰撞的单次电荷转移过程.计算中,对入射粒子He2+,包含n=1~7的所有束缚态,计算的能量本征值与NIST标准数据在百分之几的精度内符合很好;对靶H-,包括一个束缚态1s和五个连续态ns(n=2~6),束缚态能量与他人理论结果一致.在4~400 keV的入射粒子能量范围,计算单电子俘获过程的总截面及到各个壳层上的态选择截面.发现在较低的入射粒子能量,电子主要俘获到He+离子主量子数n=3~5的壳层,高能区俘获到n=2的壳层为主;对同一主量子数n,在低能区俘获到高角动量态(l=n-1,n-2)的电荷转移截面相对较大,在高能区主要俘获到l=1的p壳层.同时还计算入射粒子能量分别为4 keV和400 keV时,电子俘获到激发态辐射退激发产生的电荷转移发射光谱,并发现cascade效应的影响很大.

低能正电子与氖、氩原子弹性碰撞截面的理论计算

我们已应用等效势模型计算了低能正电子与氦原子的弹性碰撞截面,计算结果与实验符合的比较好。对于低能正电子与复杂的多电子氖、氩原子的碰撞,要精确地处理是很困难的,但是在电子偶素(Ps)形成阀以下,正电子与氖、氩原子的碰撞是弹性的,因此我们仍然可以利用等效势模型计算低能正电子与氖、氩原子弹性散射截面。在计算中,对氖和氩原子我们选用文献解析波函数,通过公式:

灰色关联在叠合结构内力转移性能上的应用

应用灰色关联分析法的原理 ,对叠合结构截面内力转移性能的 4个主要影响因素——— 2个阶段的截面有效高度比h0 1/h0 ,第 1阶段弯矩相对值M1/M1u,第 2阶段弯矩相对值M2 /M2u,截面配筋率 ρ/ ρmax进行关联优劣排序 .研究结果表明 ,影响叠合结构截面内力转移性能最大的关联因子是 2个阶段的截面有效高度比h0 1/h0 ,其次是第 1阶段弯矩相对值M1/M1u,第 2阶段弯矩相对值M2 /M2u,影响最小的关联因子是截面配筋率 ρ/ ρmax.

Rb(5P1/2)与N2的精细结构碰撞实验研究

本文利用激光感应荧光光谱方法实验研究了激发态Rb(5P1/2)原子在不同缓冲气体氮气压强下的碰撞能量转移过程。实验温度设定为295 K~473 K,氮气压强分别为100 Torr~500 Torr。利用钛宝石激光器输出794 nm连续激光激发Rb原子到5P1/2激发态,测量了不同温度和缓冲气体压强条件下Rb原子的D1线和D2线荧光。通过建立稳态速率方程求解,得到了Rb原子D1线和D2线荧光强度比与碰撞对分子数密度的函数关系。通过实验数据的线性拟合给出了323 K~433 K范围内Rb(5PJ)原子的精细结构转移截面和猝灭截面。实验结果表明,Rb原子的精细结构转移截面随温度升高缓慢增加,分别约增大了3.12倍和2.39倍。Rb(5PJ)原子的猝灭截面随温度升高起伏振荡。在363 K~453 K温度范围内,氮气压强越大,Rb原子的D2线转移荧光越强。Rb-N2间的碰撞占据主导地位,加速了Rb(5PJ)能级间的精细结构能级混合。

非角截断的Fokker-Plank-Boltzmann方程

在非角截断条件下研究了Fokker-Plank-Boltzmann方程的Cauchy问题,从而推广了DiPerna和Lions在角截断假设下的经典结果.主要利用了碰撞算子的结构的一些性质,以及对正规化碰撞算子的一种新的分解,并结合准椭圆算子的性质,得到了非截断条件下重正规化解的稳定性,进而得到了解的存在性.

慢电子被氩原子的弹性散射

本文考虑到外来电子对靶原子的极化效应,外来电子与靶原子的电子之间的交换相互作用以及在靶原子场中外来电子运动状态的畸变,利用原子解析波函数,推导出外来电子与氩原子之间相互作用势的解析表达式。通过引入“对势函数的有效核电荷”,讨论了氩原子场的物理特征。用量子力学的分波法计算了慢电子在氩原子场中运动的畸变波函数以及慢电子被氩原子弹性散射的相移、微分截面、分波截面、总截面和动量转移截面。数值计算结果与实验数据符合得很好。估算了被弹性散射的电子自旋出现完全极化的临界能量和临界角度。研究了极化效应和交换效应对慢电子散射过程的影响。

高电荷态氩离子与Ne原子碰撞过程中的转移电离截面的研究

采用符合关联实验技术进行的Ar^(q+)+Ne(q=8,9,11,12)碰撞体系中多电子转移过程的研究。在实验上鉴别了反应中各种电子转移过程,并测量了转移电离截面。研究了转移电离截面与反冲离子电荷态的关系,并利用修正后的分子过垒模型计算结果与实验结果进行了对比分析,计算结果较合理地描述了实验现象。

Rb-N_2(He)蒸气室压强及He、N_2气渗漏测量

利用原子吸收及谱线增宽方法测量了Rb-N_2(He)蒸气室中的气体压强.对Rb-N_2(He)蒸气室中的气体渗漏进行了检测,实验发现:对N_2气几乎观察不到明显的渗漏现象.对于Rb-He950torr的高压蒸气室60天后的气体渗漏量为19%,渗漏比较明显.测量了223-638torr范围Rb-N_2蒸气室的5P_(3/2)—5P_(1/2)精细结构碰撞转移截面.结果表明,随着温度升高,碰撞转移截面值也升高,温度为50℃、60℃、70℃时,碰撞转移截面分别为(1. 03±0. 32)×10^(-16)cm^2、(1. 36±0. 38)×10^(-15)cm^2、(8. 96±1. 02)×10^(-15)cm^2.压强在638torr时,碰撞转移截面随着温度升高增加较快,70℃以后碰撞转移截面迅速增加.

Chemical Effect on K Shell X-ray Fluorescence Parameters and Radiative Auger Ratios of Co, Ni, Cu, and Zn Complexes

The production cross-sections, intensity ratios, and radiative Auger intensity ratios of Co, Ni, Cu, and Zn elements in different complexes were measured. The chemical effects on the K shell fluorescence parameters and the radiative Auger intensity ratios of these elements were investigated and the changes in these parameters were interpreted according to the charge transfer process. The samples were excited by 59.5 keV γ-rays from a ^241Am annular radioactive source. K X-rays emitted by samples were counted by an Ultra-LEGe detector with a resolution of 150 eV at 5.9 keV.

Experimental and theoretical analysis of fiber Bragg gratings under Transverse Force to a Small Grating Section

Fiber Bragg grating under transverse force on a small grating section is studied by numerical simulation and experimentation. A numerical simulation based on the transfer matrix method is used to calculate the consequent changes in reflected spectrum. The reflected spectra of the FBG subjected to the transverse force split into two main peaks, and the split point shifted linearly and periodically versus the applied force. The split point is shifted in the bandwidth with the period of 11N, and the sensitivity of the split point wavelength shift versus the applied force is 0.05 nm/N in one period. The experimental results show good agreement with the simulation analysis.

Fe^(24+)离子双电子复合以及和H_2 碰撞的共振转移与激发X射线发射过程的研究

以准相对论Hartree-Fock理论为基础,对Fe^(24+)离子KLn(n=L,M,N,O,P)共振激发态可能辐射衰变通道的双电子复合过程的共振强度进行了系统的理论计算研究,计算了KLL共振激发态谱项能级电偶极允许跃迁的共振强度和截面,在此基础上,根据已有H_2分子的实验Compton轮廓,进一步计算了能量在300—800 MeV范围内,抛射体Fe^(24+)离子俘获H_2分子靶电子的KLn(n=L,M,N,O,P)共振电荷转移与激发X射线发射截面,计算结果与最新实验值或者其他理论计算结果做了对比分析,研究表明,对于Fe^(24+)离子KLn(n=L,M,N,O,P)的双激发态,Kα辐射衰变通道对双电子复合过程的共振强度贡献最大,是起主导性作用的重要通道,Kα辐射衰变X射线的波长范围λ为1.850—1.880A,而非Kα辐射衰变的波长范围λ为1.460—1.601 A,两者共振X射线的波长位置并不重叠。