Bi_(1.8)Nd_(0.2)Ti_4O_(11)的温致及压致软模相变研究

采用背向散射的方法,测量了Bi_(1.(?)Nd_(0.2)Ti_4O_(11)的拉曼光谱。实验结果表明,该掺杂样品发生温致和压致软模相变的温度和压力分别为200℃和3.35GPa。文中讨论了相变点移动的原因及高频声子模随温度和压力的变化。

铁电体Ba_xPb_（1－x）TiO_3系列高压Raman光谱及压致软模相变的研究

本文研究了铁电体系列催化剂Ｂａｘｐｂ１－ｘＴｉＯ３在常温常压及常温高压下的Ｒａｍａｎ光谱和压力感应软模相变．对含钡量（Ｘ值）不同的几种（Ｘ＝０，Ｘ＝０．２，Ｘ＝０．Ｘ＝０．６，Ｘ＝１．０）样品的Ｒａｍａｎ光谱散射峰对应的声子频率随压力的变化的分析表明，ＢａｘＰｂ１－ｘＴｉＯ３晶体的相变压力点（Ｐｃ值），随晶体中Ｂａ组分含量的增加而减小．这主要是指晶体的软模Ｅ（ＩＴＯ）］频率随压力的变化．同时，发现晶体相变后，其软模对应声子的频率又随压力升高而升高的现象及其他振动模态并不消失的情况．这说明，正是由于样品中钡组分含量的增加和压力的双重因素使晶体出现了晶格畸变．

Bi_2Ti_4O_(11)的软模相变研究

一、引言 1962年,Subbarao等的热膨胀和介电测量表明,Bi2Ti4O11在大约250℃处存在一个相变。这一结果首先得到了高温（300℃）下拉曼实验的证实,发现相变与随温度变化的最低频软模有关。在先前的工作中。我们报道了它的静高压下的拉曼振动光谱,实验结果表明,—个压致软模相变发生在3.7GPa处。还发现传压介质的性能对最低频软模的强度、线宽。

晶粒尺寸对Bi_2Ti_4O_(11)在静水高压下的Raman光谱及软模相变的影响

本文测量了晶粒尺寸为30nm的Bi_2Ti_4O_(11)在静水高压下的Raman光谱,发现在压力为3.35GPa时发生软模相变,其低频部分的Raman谱随压力的变化表明该体系存在着明显的量子尺寸效应。

Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11)体系的拉曼光谱及软模行为研究

本文合成出了系列样品Sb_xBi_(2-x)Ti_4O_(11),得到了它们在常温常压下的拉曼光谱。实验结果发现:体系在x=0.4和1.2处经历了两次相转变,且相变与“软模”随Sb^(+3)的浓度变化有关。

高压下γ′-Fe_4N晶态合金的声子稳定性与磁性

利用基于密度泛函理论的第一性原理研究了高压下有序晶态γ′-Fe4N合金的晶格动力学稳定性与磁性.对比没有考虑磁性的γ′-Fe4N的声子谱,得出压力小于1 GPa时,自发磁化诱导了铁磁相γ′-Fe4N基态晶格动力学稳定.压力在1.03—31.5 GPa时,Σ线上的点(0.37,0.37,0)、对称点X和M上相继出现了声子谱软化现象.压力在31.5—60.8 GPa时,压致效应与自发磁化对诸原子的作用达到了稳定平衡,表现出了声子谱稳定.压力大于61.3 GPa时,随着压力的增大压力诱导体系动力学不稳定性越强.通过软模相变理论对于γ′-Fe4N,在10 GPa下的声学支声子的M点处软化现象的处理,发现了动力学稳定的高压新相P2/m-Fe4N.压力小于1 GPa时高压新相P2/m-Fe4N是热力学稳定的相,且磁矩与γ′-Fe4N的磁矩几乎相同.2.9—19GPa时,P2/m相的焓比γ′相的焓小,基态结构更稳定.大于20 GPa时,两相磁矩几乎相同.

高压下有序晶态合金Fe_3Pt的低能声子不稳定性及磁性反常

有序晶态Fe3Pt因瓦合金处于一种特殊的磁临界状态,这种磁临界状态下体系的晶格动力学稳定性对压力极为敏感.基于密度泛函理论的第一性原理的投影缀加平面波方法研究了不同晶态合金的Fe3Pt的焓和磁性随压力的变化规律,结果表明,在压力小于18.54 GPa下,P4/mbm结构是热力学稳定的相.Pmˉ3m结构、I4/mmm结构、DO22结构的Fe3Pt在铁磁性坍塌临界压力附近体系的总磁矩急剧下降并具有振荡现象,且I4/mmm结构和DO22结构的Fe3Pt在临界压力附近出现了Fe1原子磁矩反转现象.在43 GPa下,DO22结构的Fe3Pt出现了亚铁磁微观磁特性突然增强且伴随着体积突然增大的现象.在高压下,对Pmˉ3m结构Fe3Pt的晶格动力学计算表明,压力小于26.95 GPa的铁磁态下体系的自发磁化诱导了体系横向声学支声子软化,表明体系中存在很强的自发体积磁致伸缩.特别是在铁磁性坍塌临界压力41.9 GPa至磁性完全消失的57.25 GPa压力区间,晶格动力学稳定性对压力更加敏感.压力大于57.25 GPa时,压力诱导了体系声子谱的稳定.