质心系能量200 GeV下Au-Au碰撞中的轻核产生

STAR实验组最新发布的氘、氚等一系列实验数据,为轻核产生机制的理论研究提供了新机遇.利用核子重组合模型,系统研究质心系能量200 GeV下Au-Au碰撞中氘、氚、^(3)He的横动量谱、产额快度密度以及平均横动量.氘、氚的理论计算结果能够自洽描述其最新实验数据,^(3)He的理论预言为相对论重离子对撞机(RHIC)实验进一步测量提供理论依据.研究结果表明,核子重组合是RHIC高能区Au-Au碰撞中氘、氚、^(3)He等轻核的主要产生来源.

轻核(n,x)反应微分截面的实验测量

对本课题组十几年来的(n,x)反应实验研究工作进行了评述.介绍了屏栅电离室的特点、构造与工作原理.用屏栅电离室在北京大学4.5MV静电加速器上测量了1—7MeV中子6Li(n,t)4He和10B(n,α)7Li反应的微分截面与截面,对实验结果进行了讨论.

面向图形和图像处理的轻核阵列机结构

提出一种适用于图形和图像处理的高效并行阵列机结构。该结构的处理单元有单指令多数据(SIMD)和多指令多数据(MIMD)两种运行模式,兼有异步执行机制、硬件的多线程管理器和高效通信机制。这些机制使得此种阵列机能够实现效率很高的线程级并行运算、数据级并行运算和操作级并行运算。尤其值得指出的是,此种阵列机的流处理性能可以达到或接近专用集成电路的性能。该结构还能有效实现静态与动态数据流计算。

丰中子轻核新幻数N=16的解释(英文)

基于中子分离能的分析 ,Ozawa等提出丰中子轻核存在新幻数 N=1 6 .对 N=1 6同中子素进行了形变和球形的相对论平均场计算 .相对论平均场的数值结果表明 N=1 6同中子素有形状相变 .这是一些丰中子核新幻数出现的可能原因 .

0.4~2.6 MeV宽能区质子在轻核Al上160°背散射截面测量

应用北京师范大学2×1．7MeV串列加速器提供的质子束，采用相对测量方法测量了0．4～2．6MeV宽能区质子在轻核Al上160°背散射截面．结果表明，对于质子在轻核Al上的散射截面，可用卢瑟福散射截面公式计算的最大入射质子能量是1．5MeV，质子能量大于该值时，出现连续的非卢瑟福散射共振区．

重离子碰撞中的轻核产生和QCD相变

寻找量子色动力学(Quantum Chromodynamics,QCD)相变信号是当前重离子碰撞实验的一个基础科学目标,对理解强相互作用物质的性质、大爆炸初期的宇宙演化、超新星的爆发机制、致密星的内部结构以及双中子星并合产生的引力波等重要前沿问题都具有重要意义。当重离子碰撞中发生非连续QCD相变时,引发的强相互作用物质的密度涨落与关联可以通过轻原子核的产额观察量来探测。核子间的多体关联决定了重离子碰撞中轻核的产额。特别地,基于核子并合模型对于轻核产额的计算表明质子(p)、氘核(d)和氚核(t)的产额比值N_(t)N_(p)/Nd_(2)敏感于核子密度涨落与关联,是一个较好的寻找QCD相变信号的可观测量。进一步,基于输运模型对于重离子碰撞中的手征相变的模拟发现,当系统的相轨迹经过一阶相变区域时,轻核产额比值N_(t)N_(p)/Nd_(2)有明显增加。这些结果为利用重离子碰撞中的轻核产生寻找QCD相变提供了理论依据。

一种多线程轻核机器中进程管理的硬件实现

提出了一种多线程轻核处理器的进程管理器硬件设计。为了得到更好的效果,该进程管理器拥有一个内建的事件管理器来监测等待进程的触发条件,进程的调度也采用硬件实现。所设计的并行轻核处理器的任务管理器由ALU、存储系统和内置路由器构成,用来处理进程。

快中子在轻核上小角弹性散射的研究

利用伴随粒子飞行时间方法，测量了入射角为５°以下的快中子在７Ｌｉ和６Ｌｉ核上的弹性散射截面．用蒙特卡洛方法进行了注量率衰减、多次散射和有限角分辨修正．对实验结果与理论计算进行了比较，其数据可为核工程设计提供必要的核参数．

用于减轻核反应堆部件中的振动的方法和设备

提供一种通过去除振动能量而减轻核反应堆部件中的振动的方法及设备。为减轻核反应堆部件中的振动，操作连接到部件上且包括磁体（340）的装置在导电柱体（330）内可被制动。

核内夸克分布与轻核的核效应

在改进的核密度模型基础之上,利用束缚核子内夸克分布参数公式计算了深度非弹性散射中轻核的核效应函数,发现理论计算结果与实验符合得很好,检验了夸克分布参数公式的合理性.

g玻色子对轻核的影响

本文通过分别对 sd-IBM4中的 O(6)极限 U(36)U_6(sd)×U_6(ST)O_6(sd)×O_6(ST)O_3(d)×O_3(S)×O_3(T)O_3(J)×O_3(T),强耦合 SU(3)极限 U(36)U_6(sd)×U_6(ST)SU_3(sd)×SU_3(S)×SU_3(T)SU_3(sdS)×SU_3(T)O_3(J)×O_3(T)与 sdg-IBM4中的类SO(6)极限 U(90)U_(15)(sdg×U_6(ST)SU_(15)(sdg)×U_6(ST)U_5(sdg)×O_6(ST)SO_5(dg)×O_6(ST)O_3(dg)×O_3(S)×O_3(T)O_3(J)×O_3(T),强耦合 SU(3)极限 U(90)U_(15)(sdg)×U_6(ST)SU_(15)(sdg)×U_6(ST)SU_3(sdg)×SU_3(S)×SU_3(T)SU_3(sdgS)×SU_3(T)O_3(J)×O_3(T)的分析比较,表明 g 玻色子对 O(6)极限的典型能谱有较大的影响,当用类 O(6)极限同时拟合^(34)S 与^(34)Cl 的能谱时,对^(34)Cl 能得到很低的3_1^+态,而用 O(6)极限则不能,而且能谱结构也改变较大.但 g 玻色子对强耦合 SU(3)极限的低能态能谱与 E2跃进,则影响不大.

核核碰撞中不稳定轻核的方位角各向异性发射

利用符合的粒子粒子关联测量，研究了２５ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１９７Ａｕ反应中不稳定轻核的在平面发射和出平面发射．对于中速的不稳定轻核，观测到在平面发射几率增大，这表明该反应系统中存在旋转效应．该现象随碰撞参数增大更为强烈。

轻核结构的微观计算

选择Ｓｋｙｍｅ势Ｚ＾＊σ和Ｅσ作为两个核子间等效相互作用，采用Ｈａｒｔｒｅｅ－ｏｃｋ理论，比较了同种核子间对相互作用的ＢＣＳ方法和粒子数守恒方法的计算结果，计算了从氦到氧的同位素的基态性质。

轻核中中子间的对相互作用和中子晕

选择Ｓｋｙｍｅ势Ｅ作为两核子间唯象相互作用，在Ｈａｒｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ理论中结合粒子数守恒方法处理同类核子间的对相互作用，计算了Ｌｉ和Ｂｅ的丰中子同位素的结构，计算表明中子间的对相互作用和双中子晕之间存在紧密的联系。

轻核中能质子总截面与朝前振幅

利用整个中能区的质子总截面和朝前散射振幅作为手段,对原子核^(12)C和^(16)O的α粒子结构模型进行了检验。讨论了~4Hc的总截面。结果是对^(12)C和^(16)O的α粒子结构观点提供了一个有力的支持。

基于平移不变壳模型的轻核 (A≤6)基态特性(英文)

包含中心力、张量力、自旋 -轨道力和四级自旋 -轨道力且具有高斯型径向关系的唯象核子 -核子相互作用被构造并通过调节有关参数来得到氘核结合能、均方根半径、D态几率、磁偶极矩和电四极矩的理论值和实验值之间的最好拟合 .氘核基态波函数用对应主量子数 0≤N≤ 1 0的平移不变壳模型基函数来展开 .另外 ,用新的相互作用还计算了3H ,4 He,5 He和6 Li核的结合能、均方根半径和磁偶极矩 .这些核的波函数也是用平移不变壳模型基函数来展开 ,只是对前两个核 ,N =1 0 ;对5 He,N =7;对 6 Li,N =6.对氘核 ,进一步研究了三体力的作用 .所得结果与相应的实验数据符合甚好 .

通过破裂反应研究轻丰中子核的集团结构

概括介绍了关于轻丰中子同位素链集团结构的理论模型和通过破裂反应研究该结构的实验方法、实验装置及物理分析。

原子核密度经验公式与轻子-核DIS过程的核效应

在核密度模型基础之上利用原子核密度经验公式得到的核密度和利用电磁半径平方平均值得到的核密度分别计算了轻子-核深度非弹性散射过程中的核效应函数RHe/D(x,Q2),RLi/D(x,Q2),RC/Li(x,Q2),RCa/Li(x,Q2),发现利用由原子核密度经验公式得到的核密度计算核效应函数所得结果与NMC实验数据符合得较好,并且优于用后者方法计算核效应函数的理论结果,从而说明利用原子核密度经验公式研究核子结构函数核效应的合理性。

960A MeV ^(238)U离子和轻核相互作用的研究

用CR-39作为探测器和靶,研究了960AMeV^(238)U离子和轻核(~1H、^(120C、^(16)O)的相互作用.测定了^(238)U离子在CR-39中的射程;^(238)U与轻核相互作用的电荷变化平均自由程(mfp)和截面,并与理论计算值进行了比较;^(238)U和轻核相互作用的平均多重数v=2.03,证明相互作用的主要形式是二裂变;反应产物的径迹按直径分布形成两个峰,测定了每个峰的径迹密度与两个峰总径迹密度之比.