Bd^＊→Bdγ辐射衰变研究

用一种改进的光锥QCD求和规则研究辐射衰变B*d→Bdγ.在关联函数中选择适当的手征流算符,计算耦合常数gB*dBdγ,从而消除了矩阵元〈γ(q)|d(x)γμγ5d(0)|0〉的不确定性对计算结果的影响,其衰变宽度与标准的光锥QCD求和规则计算结果在误差范围内一致.

U(3)×U(3)线性σ模型下P→γγ和V→Pγ的辐射衰变

在U(3)×U(3)线性σ模型下,我们研究了赝标量介子和矢量介子的辐射衰变过程P→γγ和V→Pγ,其中精确地计算了夸克圈图的贡献.我们发现在合理的参数范围内,理论值与实验值符合得很好.

矢量介子的辐射衰变

介子的辐射衰变是低能强子物理研究的重要方向,通过它能够揭示介子的结构和性质。从有效场论的观点来看,介子衰变主要包含光子和强子之间的相互作用。使用SU(3)对称性和VMD模型分别对矢量介子的辐射衰变进行了研究。通过对实验数据进行拟和,给出了在两种情形下V→Pγ的衰变宽度的理论值,并得到赝标量混合角θP为-6°。

非微扰能区Ω_(ccc)和Ω_(bbb)的1P波重子激发态的辐射衰变研究

利用夸克模型研究了Ω_(ccc)和Ω_(bbb)的1P波重子激发态的辐射衰变,发现Ω_(ccc)的1P波重子辐射衰变到基态大约0.5 keV,在实验中可以通过辐射衰变观测到两个1P波的Ω_(ccc)的态。Ω_(bbb)的1P波重子衰变到基态的衰变宽度仅有10^(-3) keV。

双质子辐射衰变

一个国际核物理学家小组首次制得锌-54，经他们确认，锌-54会发生双质子衰变．双质子衰变是一种非常罕见的过程，在此之前人类仅发现过一种同位素会经历这种过程．这一结果有助于人们进一步解秘质子如何在原子核内部结合在一起．

关于J/ψ辐射衰变产生胶球态的另一种机制

基于粲夸克偶素J/ψ质量大而寿命长的特征的物理内涵和对胶球态产生条件的理解 ,提出了J/ψ→Gb+γ过程产生胶球态的另一种机制 ,即认为胶球态Gb 来自J/ψ中的组分粲夸克对ccon.( ccon.)分别转变为流粲夸克对ccur.( ccur.)时所发射的色八重态胶团对的融合 ,而余下的流粲夸克对再湮没为光子γ .通过用此模型的计算 ,讨论了ΓJ/ ψ→Gb+γ与有关参数值的关系 ,并与J/ψ辐射衰变中通过两个末态胶子的强子化产生胶球的机制作出了对比 .

J/ψ辐射衰变中θ(1720)宽共振峰的矩分析

本文用矩分析法对J/辐射衰变产生的θ(1720)宽共振峰的结构进行了研究。由于f′_2(1525)和θ(1720)二共振峰有重迭,为此我们讨论了2++(f_2(1525))+0^(++)+0^(++)和2^(++)(f′_2(1525))+0^(++)+2^(++)二种三态耦合结构模式,这对于弄清θ(1720)这个宽共振峰的结构,确定可能包含在其中的二个共振态,例如G(1590)和f_2(1720)的质量、宽度、自旋以及其它重要性质,进一步认识这二个令人关注的共振态是有帮助的。

用Technicolor理论研究稀有辐射衰变B_c→D_sγ

在一代Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣＩ）和带有一个无质量的标量二重态（ＴＣⅡ）模型下，计算荷电的哥尔斯通粒子对衰变Ｂ＿ｃ→Ｄ＿ｓγ的贡献，并把它们同标准模型的计算相比较，发现哥尔斯通粒子对电磁企鹅图的贡献很大（ＴＣＩ下），在ＴＣⅡ下贡献较小；而对弱湮没图的贡献可以忽略不计，还对同位旋三重态粒子π＋ｐ的质量进行了约束。预言将来在ＬＨＣ上能对不同模型下的分支比Ｂｒ（Ｂｃ→Ｄｓγ）的差异进行研究，进而对不同的模型进行检验。

双辐射衰变J/ψ→γγV的角分布和推广的矩分析

本文讨论了J/双辐射衰变过程J/→r+X,X→r+V,V→2P(或3P)。对于具有不同自旋-宇称J^p的中间态X,给出了相应的角分布螺旋度形式以及由推广的矩分析方法得到的各种矩的表达式。这些公式对于确定中间态X的自旋是有帮助的。

在J/Ψ粒子辐射衰变中寻找J^(PC)等于偶^(++)胶球

对于质量介于 1 .2和 2 .9GeV之间的I =0 ,JPC等于偶+ + 无味强子 ,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析 ,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式 .判断已知的I=0 ,JPC=2 + + ,f2 (1 5 2 5 )是一个典型的介子 .讨论了判断新的I=0 ,JPC等于偶+ +

基态介子辐射衰变中的屏蔽效应

利用屏蔽位对基态介子辐射衰变宽度进行了计算．通过与线性位的结果相比较，得到了屏蔽位结果的一些特点．

B稀有辐射衰变对似矢量夸克模型约束的研究

在似矢量夸克模型中,具有一个为SU(2)单态的下夸克D以及树图b→sZ*相互作用zsb．在此框架下, (1)通过考察描述B→Xsγ的Wilson系数随重正化标度从mD到弱标度的跑动,研究了D夸克对此衰变的影响． (2)使用最近对B→Xs1+1-的测量,获得了对zsb相当严格的限制．发现前后不对称的零点值可以与标致模型的预言有大的偏离,并对zsb十分敏感,可以用来探测新物理．

B_u介子的纯细子衰变辐射修正

计算了Bu 介子纯轻子衰变有一辐射修正。给出了过程Bu→λυλγ的光子能量谱。

一些XYZ共振态的辐射衰变

类粲偶素态Y(3940),Z(3930)和X(4160)可由带粲数的矢量介子相互作用动力学地产生出来,它们的开粲辐射衰变对于理解其内部结构有重要意义。本文研究了这些共振态衰变到D*Dγ或Ds*Dsγ的开粲辐射衰变,结果表明,对分别具有D*D*(或Ds*D s*)分子态和非分子态结构的XYZ共振态,其辐射衰变宽度(或辐射衰变宽度比)相对于Dγ(或Dsγ)体系不变质量Minv的分布图存在非常明显的区别,这为鉴别类粲偶素态XYZ是否具有分子态结构提供了很好的理论判据。

ψ辐射衰变的角分布(英文)

J ψ和 ψ′粒子辐射衰变到介子的过程是寻找胶球 ,混杂态 ,抽取gg q q耦合的极佳场所 .北京正负电子对撞机 (BEPC)已经积累了大量的J ψ和 ψ′事例 ,即将改进升级的BEPC及美国的CLEO c还将获取更多的事例 .这里首先利用协变张量方法提供了该类过程的角分布公式 ,然后利用螺旋度方法给出了 ψ辐射衰变到两个赝标介子的角分布公式 ,以此为例讨论了螺旋度方法和协变张量方法的关系 .

相对论夸克模型中底奇异介子的辐射衰变（英文）

系统地研究了相对论夸克模型框架下的底奇异介子的辐射衰变。给出了底奇异介子E1和M1辐射衰变分宽度。这些结果表明,大多数电偶极辐射衰变宽带能达到数个ke V,大多数磁偶极辐射衰变宽度小于1个ke V,这为实验上通过辐射衰变寻找底奇异介子提供了理论依据。建设中的Belle II上的实验可以进一步验证我们的结果。

在CQM模型下研究D_(S1)(2536)→D(SJ)(2317,2460)+γ的衰变过程

认为DS1(2536)和DSJ(2317,2460)由构成,并且分别属于T(1+,2+)双重态和S(0+,1+)双重态,在CQM模型下计算了DS1(2536)→DSJ(2317,2460)+γ辐射衰变过程.通过计算得到了比较大的分支比,这表明在将来的实验中会探测到这个过程,有助于进一步加深对介子结构的理解.

类锌金离子Au^49＋M壳层激发态的能级结构及衰变性质的理论研究

在相对论多组态Dirac-Fock(MCDF)理论方法基础上,通过系统考虑量子电动力学(QED)效应、Breit相互作用和弛豫效应,详细研究了类锌金离子Au49+的能级结构以及涉及M壳层激发态各种可能的辐射和Auger衰变过程.总结了QED效应和Breit相互作用对类锌金离子Au49+的M壳层激发态能级影响的一般规律.指出了随M壳层洞态的变化,主要的辐射衰变和Auger衰变的退激发特性.计算得到的部分辐射衰变能与已有的实验观测和理论计算结果作了比较,符合的很好.