Rb蒸汽中5S_(1/2)→5P_(3/2)激光激发的速度选择粒子数密度和饱和效应

利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Rb(5P3/2)态的原子密度,在激光线宽远小于Doppler线宽条件下。在激光功率40μW至5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了5P3/2态的速度选择布居数密度。通过Rb空心阴极灯发出的5D→5P3/2窄谱线的吸收测量,也可以测得5P3/2态的原子密度,二种测量方法所得结果符合得很好。约2%基态原子被单模半导体激光器激发到5P3/2态。

Cs-Ar混合蒸气中6S1/2→6P3/2激光激发的速度选择粒子数密度和饱和效应

利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Cs(6P3/2)态的原子密度。室温下的Cs-Ar混合蒸气被852nm激光激发,在6S1/2→6P3/2跃迁线轮廓接近纯Doppler增宽线型、激光线宽远小于非均匀的Doppler线宽而与均匀Lorentz线宽相比的条件下,可以确定基态Cs原子中可能被激光吸收的具有速度分量vz的粒子数密度N(vz)。在激光功率20μW至2.5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了6P3/2态的速度选择布居数密度。利用从Cs空心阴极灯发出的8S1/2→6P3/2窄谱线的吸收测量,也可以测得6P3/2态的原子密度,两种测量方法所得结果符合得很好。Cs-Ar碰撞的谱线增宽增加了有效泵浦率,有5%的基态原子被单模半导体激光器激发到6P3/2态。由测量不同6P3/2态原子密度时的共振852nm荧光,也证实了饱和吸收测量激发态原子密度方法的可靠性。

Rb-H_2混合蒸气中5S_(1/2)→5P_(3/2)激光激发的速度选择布居与饱和效应

利用一步激发的饱和吸收光谱技术测量了激发态Rb(5P_(3/2))态的原子密度,室温下的Rb-H_2混合蒸气被780nm激光激发,在激光线宽远小于Doppler线宽条件下,在激光功率40μW至5mW的范围内,测量了吸收系数,得到了5P_(3/2)态的速度选择布居数密度。通过Rb空心阴极灯发出的5D→5P_(3/2)窄谱线的吸收测量,也可以测得5P_(3/2)态的原子密度,二种测量方法所得结果符合得很好。当氢气压为100 Pa时,约8%基态原子被单模半导体激光器激发到5P_(3/2)态。

钕玻璃激光器的设计及其参数选择

本文阐述了钕玻璃激光器的设计及其参数选择;给出了实验结果;对钕玻璃激光器(非调Q,调Q)进行了理论分析。

再论重力场中大气粒子的分布规律

本文详细的分析了地球大气系统粒子的数密度的分布规律 ,从中发现 :(1 )该系统的平衡条件有别于一般热力学系统的平衡条件 ;(2 )该系统粒子数密度分布规律不仅与系统粒子的平均速度和所在处的重力势能有关 ,而且还与系统的温度和速度的距离梯度有关 。

K=±1时FRW宇宙中的线性扰动

在大尺度结构中 ,应用Einstein方程和线性扰动理论导出K =± 1时FRW宇宙中质量密度、粒子数密度、速度和度规等物理量的线性扰动方程 ,得出不同形状的宇宙的以上四种线性扰动方程完全一样 ,K的不同取值并不影响早期宇宙的演变规律 .