相干态的相反态的量子相位分布(英文)

研究了相干态│α〉的相位相反态│-α〉的量子相位分布,通过数值计算比较分析了相干态│α〉的相位相反态│-α〉的量子相位分布.结果发现相位相反态│-α〉的量子相位分布量子相位分布振幅峰值移动的位置相差为π.

受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由受量子相位调制的多模 (即 q模 )虚相干态 |{im1 Zj}〉q及其相反态 |{- im2 Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )无论态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )、各模的初始相位 φj、腔模总数 q、压缩参量 Rj以及两态叠加的几率幅 rm1 和 rm2 等取何值 ,无论压缩阶数N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与压缩阶数 N的关系满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 m2 〉q就恒处于等阶 N- Y最小测不准态 .2 )当态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )在态间压缩区 [2 kθπ-π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]},2 kθπ+π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]}]内取值时 ,无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与 N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q就可呈现出周期性变化的 ,任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .3)利用相位调制因子 m1、m2 与压缩阶数 N之间的解析关系式 ,可直接确定出 |ψ( 2 )m1 m2 〉q呈现等阶 N次方 Y压缩效应时的压?

存在Kerr介质的广义Jaynes-Cummings模型非线性耦合强度对光场量子相位特性的影响

研究了由于 Jaynes- Cum ming模型和非谐振子模型构成的组合模型中光场的量子相位特性 ,计算了光场 - Kerr介质非线性耦合常数与光场 -原子耦合常数的比值在弱 ( ng- 2 >>n2 x2 )。中性 ( ng- 2～ n2χ2 )和强( ng2 <<n2χ2 )非线性耦合情形对光场相位分布、相位平均值和相位涨落的影响 ,并将结果与 Jaynes-Cum

基于腔QED系统的量子相位门设计

提出一个基于腔QED系统实现量子相位门的设计方案.结果表明:在两个全同的二能级原子与光场相互作用过程中,借助经典场对原子实施Rabi翻转,控制原子射入腔场的速度v,选择原子与场相互作用参数l0,n和κ,可实现量子相位门.

利用大失谐腔场中的两个不同原子实现量子相位门(英文)

本文讨论同时囚禁于单模、大失谐腔场中两个不同原子构成的系统,结论指出:只要仔细选择两不同原子的跃迁频率差、原子与腔场相互作用时间,可实现一个快速的量子相位门。这一方案不需要辅助的原子能级。

规范变换和量子相位因子

本文从历史发展的和几何的角度说明规范变换,相位因子和规范场等物理概念的关系。它是作者一组关于规范场理论记述[1～6]的后续和补充,特别是从规范的历史发展和相位因子几何概念初步去理解杨—米尔斯规范理论的渊源。本文只是从初等水平去说明,不去触及纤维丛等数学,以避免需要拓扑学的预备知识。

广义振子量子相位和经典相位的新求解

采用试探函数法求解广义振子的薛定谔方程,结果表明广义振子的波函数是中心按照经典运动方程运动的波包.与此相应,广义振子的量子几何相位由两部分组成:一部分是由波包形状的改变引起的,另一部分则是由波包中心的运动引起的.进一步通过广义振子经典运动方程的精确解,得出了广义振子的经典相位,从而也得到了广义振子量子相位和经典相位的一般关系.

领头项相干态的量子相位密度分布

依据Pegg D T.and B arnett SM.等人提出的表征量子光场的量子相位分布密度的方法,研究了领头相干态的量子相位分布,并与相干态和Fock态的量子相位密度分布特征相比较,分析了领头项相干态量子光场的量子相位密度分布特征.

基于量子相位的QNN在变压器故障诊断中的应用

利用QNN模型较好的分类效果将其应用到变压器故障诊断中,宏观上收集数据信息,产生控制量子比特;微观上通过控制量子比特不断修正隐层量子神经元的相位因子而调整网络状态,从而将模糊交叉的数据按一定比例分配给所有相关联的类别,提高模式识别的准确性。通过实际工程应用,验证了该算法的可行性和有效性。

改进的Moya1表示与自旋-1/2(或二能级)系统的量子相位

对自旋 -1 / 2系统 (或二能级系统 )归一化纯态的 Moya1表示进行改进 ,即增加一个本来不应该被忽略的相因子 ,以适合量子演化的完全描述和量子相位的准确计算 .以此改进的 Moya1表示 ,我们简化了自旋 -1 / 2系统的Pancharatnam相位 ( Aharonowv-Anandan相位 (或 Bloch相位 )和 Berry相位是其特例 )

广义含谐振子的含时粒子数表象及绝热量子相位和绝热含时相干态

直接定义广义含时谐振子的产生、湮灭算符，从而建立了该系统的含时粒子数表象．在此表象中很方便求得系统的绝热量子相位、找到它的绝热含时相干态。

利用腔QED实现非常规几何量子相位门

提出一个基于压缩算符的非常规几何量子相位门的方案.在腔QED系统中,在强共振经典场驱动下,利用两个三能级原子与腔模的双光子相互作用,研究了两量子比特非常规几何量子相位门,发现它与腔模占有数有关,当腔模初始时处于真空态,这个方案对腔模衰变不敏感.

厄米量子相位算符的圈表示

提出厄米量子相位算符的圈表示．以有限维位相态空间的量子态与复平面上的一个整函数一一对应的解析表示为基础，引入任意位相态的圈表示，把位相态表示为一个在复平面上的沿具有相同半径的圆路径的路径积分．进而把位相态的圈表示推广至量子相位算符的圈表示．获得了圈表示和解析表示之间的关系．

几何量子相位探析

波恩关于波函数的概率解释奠定了量子力学的理论基础。概率仅仅依赖于波函数的振幅而与相位无关。在相当长的一段时间内,人们的主要兴趣都集中在如何得到振幅。相位是所有干涉现象的根源,与振幅一样有着深刻的物理意义和特别的几何意义。本文介绍几何相位的发现和在开放系统中即混合态下的几何量子相位。

振幅相干态的量子相位密度分布

研究了振幅相干态的Pegg-Barnett量子相位密度分布,结果发现,1)影响振幅相干态的量子相密度分布P(θ,m)的物理条件有:真空态|O〉与是相干态|α〉相叠加的角度φ,平均光子数和量子相位角θ与相干态移动相位角γ的相对值θ-γ。2)量子相密度分布相对φ、θ-γ作周期变化;它随平均光子数的增大而增大;一定条件下φ、θ-γ影响振幅相干态的量子相密度分布的极值。

离子阱系统中基于非常规几何相移的量子相位门(英文)

基于势阱离子和激光的相互作用提出了一个制备量子相位门的方案.在该方案中两个势阱离子同时被频率为ω+υ-δ和ω-υ+δ的两束激光所激发.

3-qubit量子相位门的纠缠能力

研究了3-qubit量子纯态性质与其单体约化密度矩阵之间的关系,给出判断3-qubit最大纠缠纯态和直积态的一种简便判据,并利用此判据研究了一种简单的量子计算模型,推导出该模型下3-qubit量子相位门的纠缠能力.

关于量子相位的探讨

详细分析了Dirac相位算符、S-G相位算符、P-B相位算符,并对它们的一些性质作比较,系统地论述它们的优点和不足之处.

Λ型三能级原子与两个谐振器的量子相位门

量子纠缠的生成和操控在量子通信和量子信息处理中具有广泛的应用价值.通过构建单个Λ型三能级原子和两个超导谐振器之间相互耦合的模型,给出了实现控制Z门(Controlled-Z)的四种操作方案和实现交换门(Swap)的两种操作方案;同时对实现控制Z门的第一种操作方案进行了保真度的数值模拟仿真.结果表明:通过20.83 ns的运行时间,其保真度为96.67%,而衰减率、弛豫速率和移相比率的增加会降低系统的保真度,而耦合强度的增加会减少系统的运行时间,从而减小衰减参数的影响,提高系统的保真度.

五阶非线性与三比特量子相位门

近年来全光学量子计算得到了广泛的关注，并且基于光学非线性效应人们提出了许多方案来实现量子门操作。我们的工作就是要给出一种直接实现三比特量子相位门的有效方案。