量子Yang-Baxter模的对偶模

设H是城k上的Hopf代数,M是左量子Yang-Baxter H-模。本文证明了如下结论:(1)M的最大有理子模M^(*rat)是量子左Yang-Baxter H-模;(2)对偶余模M^0是右量子Yang-Baxter H^0-模;(3)如果M,N是左量子Yang-Baxter H-模,则HOM_k(M,N)是左量子Yang-Baxter H-模。

弱Hopf量子Yang-Baxter H-模基本定理(英文)

本文引入弱Hopf量子Yang-Baxter模概念.利用弱Hopf模基本定理的方法,获得了弱Hopf量子Yang-Baxter模基本定理,进一步还得到了相关Hopf模基本定理.

量子Loop代数U_(q)(L(sl_(2)))的单权模

用构造的方法解决量子Loop代数U_(q)(L(sl_(2)))具有一个一维权空间的单权模的结构问题,得到了任意一个具有一维权空间的单权模必同构于U_(q)(L(sl_(2)))的四类单权模之一.此外,还构造了一类权空间维数为2的既非最高权也非最低权的量子Loop代数U_(q)(L(sl_(2)))的单权模.

基于PbS量子点的可调谐高能量锁模光纤激光器

基于低维纳米材料的飞秒光纤激光器在光学开关、光纤传感和光通信领域中发挥着重要的作用。然而,低损伤阈值限制了其在高能量激光领域的实际应用。为了解决这一问题,实验中基于PbS量子点饱和吸收体,在近零色散区研究掺铒光纤激光器的飞秒脉冲输出特性,脉冲中心波长为1568.6 nm,光谱的3 dB带宽为11.4 nm,脉冲半高全宽为361 fs。利用多模光纤中的非线性多模干涉效应实现带宽可调的光谱滤波效应,调节偏振相关“基模”引起的群时间延迟量调控腔内总色散量,升高泵浦驱动电流达到饱和吸收体的反饱和吸收特性区域,实现从展宽脉冲到高能量耗散孤子共振脉冲的切换。由于局部的非同步色散波与孤子之间的相消干涉效应,导致耗散孤子共振脉冲光谱出现了dip型边带和Kelly边带不对称地分布在光谱两边的现象。通过调谐腔内脉冲的偏振状态和泵浦功率,高能量脉冲的半高全宽可以在7.7~23 ns之间调谐。当泵浦驱动电流达到800 mA时,腔内激光脉冲能量为34.8 nJ,其损伤阈值大于60 mJ/cm^(2)。该工作为实现高效、高能量飞秒光纤激光提供了新的解决方案。

量子Yang-Baxter方程的集合解的进展

量子Yang-Baxter方程的集合解的问题是一个重要的研究课题[1]。本文在逆半群下对此课题开展研究。对于逆半群S和映射R:S×S→S×S,我们给出了R是量子Yang-Baxter方程的解的充要条件,并据此在Clifford半群情形,给出了量子Yang-Baxter方程的四个集合解。这些解推广了群论意义下的解,是Drinfeld问题研究的一个进展。

基于硫化铅量子点可饱和吸收体的锁模光纤激光器

通过优化后的热注入法制备得到硫化铅胶体量子点,再利用匀胶机两步旋涂的方法使材料平铺在小块羧甲基纤维素薄膜上,并将其作为可饱和吸收体应用于光纤激光器中,实现稳定的锁模。制备的硫化铅量子点可饱和吸收薄膜的调制深度和饱和强度分别约为26.46%和6.75 MW/cm^(2),非饱和损耗为6.42%。测试结果表明该薄膜具有更小的非饱和损耗以及更好的重复性和一致性。采用该薄膜作为可饱和吸收体的光纤激光器能在47 mW的泵浦功率处开始实现自启动锁模,且能够实现长时间稳定的锁模激光输出。研究结果为硫化铅量子点可饱和吸收体在光纤激光器中的后续应用奠定了基础。

受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由受量子相位调制的多模 (即 q模 )虚相干态 |{im1 Zj}〉q及其相反态 |{- im2 Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )无论态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )、各模的初始相位 φj、腔模总数 q、压缩参量 Rj以及两态叠加的几率幅 rm1 和 rm2 等取何值 ,无论压缩阶数N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与压缩阶数 N的关系满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 m2 〉q就恒处于等阶 N- Y最小测不准态 .2 )当态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )在态间压缩区 [2 kθπ-π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]},2 kθπ+π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]}]内取值时 ,无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与 N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q就可呈现出周期性变化的 ,任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .3)利用相位调制因子 m1、m2 与压缩阶数 N之间的解析关系式 ,可直接确定出 |ψ( 2 )m1 m2 〉q呈现等阶 N次方 Y压缩效应时的压?

含原子运动的Jaynes-Cummings模型中的量子态保真度

研究了相干光场作用下的含原子运动的Jaynes Cummings模型中体系量子态保真度 ,讨论了不同的原子初态条件下 ,原子的运动和场模结构对体系中的量子态保真度的影响。结果表明 :在一定的条件下 ,原子运动的速度和场模结构参数可调制相互作用体系的量子态保真度。

基于混沌与量子粒子群算法相结合的负荷模型参数辨识研究

负荷建模是电力系统建模中亟待解决的难题。负荷特性数据、负荷模型结构以及参数辨识是影响实测负荷建模结果的重要因素。本文提出了混沌与量子粒子群算法相结合的负荷模型参数辨识方法。实测数据验证结果表明,该方法相对于常用的粒子群算法及量子粒子群算法在计算精度、收敛速度等方面都具有明显优势,应用于负荷模型参数辨识提高了负荷模型的准确性。

偏振模色散对量子密钥分发影响分析

受偏振模色散的影响,单光子偏振态在光纤传输过程中会发生随机缓变,从而在接收端引起误码增加.为保证密钥分发的顺利进行,必须有一种精确的偏振角旋转测量方法,以便对发送偏振态进行预校正.论文将双平衡探测结构引入BB84模型中,利用半正定算子值测量建立了接收端在偏振模影响下的误码率模型.其中双平衡结构利用Wollaston棱镜检测偏转角,并用双路输出消除探测器误差带来的影响,可使分辨率提高到0.1°.利用误码率模型计算表明,这种新的密钥分发方法可将误码率降低至3.05×10-6.

不同晶格常数光子晶体构成的光量子阱中的共振模

用基于平面波的传输矩阵法分析由具有不同晶格常数的光子晶体材料构成的光量子阱结构中的共振模,发现湮没于垒层的阱层能带分离成共振模,且共振模的数目随阱层的厚度变化而改变。提出一种新型的非对称量子阱结构模型,由2块晶格常数不同的光子晶体材料和夹在光子晶体材料中间作为阱层的均匀介电材料构成,并对其中的共振模进行了分析。指出当阱层厚度达到构成垒层的光子晶体晶格常数的一半时出现一个共振模,若继续小量增加阱层厚度将使共振模频率出现红移。最后给出一种基于平面波的传输矩阵法,且对于不同晶格常数的光子晶体量子阱结构均有效的数值模拟方法,可用于研究由三维光子晶体材料或者色散材料组成的光子晶体量子阱结构。

与运动二能级原子作用的双模光场的量子特性

用全量子化理论 ,研究了与运动二能级原子相互作用的双模量子化光场的量子特性 ,分析了场模结构对平均光子数 ,单模二阶相干度 ,两模间的相关性的影响 .研究结果表明 ,随着场模结构参量的增大 ,平均光子数回复周期变短 ,振荡加剧 ,在崩塌区域内振荡出现分裂 。

Smash积代数和量子模范畴中的Hopf代数的新对偶

本文引入模代数的一种新对偶,它推广了代数的有限对偶概念,并证明:通过这种新对偶,模代数的对偶为余模余代数,从而形成Smash余积,而且证明了Smash积的对偶是Smash余积,即有(A#H)~0 _HA^0×H^0余代数同构,最后证明量子模范畴中的Hopf代数通过这种新对偶是自对偶的。

基于量子模距离的量子态聚类识别(英文)

针对量子系统的状态识别,定义了一种量子模距离作为量子态之间的相似性度量,提出了一种基于量子模距离的聚类算法,它既适用于对量子叠加态的识别,也适合对量子纠缠态的识别。在算法中,根据待识别的样本量子态求取聚类中心,分别计算各量子态到聚类中心的量子模距离,根据量子模距离对量子态进行聚类识别。算例说明了这种聚类识别方法的合理性和有效性。

具有格点各向异性的一维铁磁链中的量子孤子和内禀局域模(英文)

基于Hartree-Fock方法和多标度方法,我们考察了具有格点各向异性的一维铁磁链中的量子孤子和内禀局域模,量子磁振子的波函数由量子包络孤子来描述.在布里渊区边界,量子包络孤子变成了量子内禀局域模,它的量子本征频率在简谐波带的顶部上方,量子磁振子主要集中在中心位置j=j0的附近.

多模腔场与耦合原子之间量子纠缠信息的传递规律

提出了多个"耦合双原子-腔-多模光场"相互作用系统的集合模型,发现了该物理系统中量子纠缠信息的传递规律.即:处于基态的原子以特定速度通过处于纠缠态的腔场时,原子能够将光场的纠缠信息据为已有;反之,纠缠原子以特定速度通过真空场时,原子能把纠缠信息释放于腔中,这样便实现了腔-原子之间纠缠信息的交换传递.利用原子能够捡起、释放量子纠缠信息的特点,进一步实现腔-腔之间异地量子纠缠信息的传递.在不同条件下,量子纠缠信息还可以保持.

基于量子模距离的说话人识别方法

概率测度和距离测度是模式识别最基本的两种测度,矢量量化算法是典型的基于距离测度的模式识别算法。根据量子模距离测度理论,在矢量量化算法的基础上,探索一种基于量子模距离的说话人识别方法。该方法针对说话人语音的时变性、随机性、特征维数较高等特点,将一帧语音信号视为一个量子态,并根据量子测量理论,对量子态之间进行模距离测量,从而对量子态进行有效的分类和聚类。研究表明该方法能有效地降低语音信号处理的复杂度。在经典计算机上的仿真表明,该方法在运行时间上略优于矢量量化算法,在识别率上明显优于矢量量化算法,为说话人识别的理论研究提供了新的途径。

原子运动和模场结构对模场量子统计性质的影响

研究了Ｊ－Ｃ模型中原子运动和模场结构对模场量子统计性质的影响．

量子神经网络软测量模型及应用

提出了一种基于量子神经网络的软测量模型,组成该模型的量子神经元对信息的处理分为两阶段。第一阶段为宏观信息收集部分,产生控制量子比特;第二阶段为微观信息处理部分,根据控制量子比特,改变工作量子比特,即神经元的状态,整个过程模拟量子受控非门。以某石化厂乙烯收率为软测量对象,实验结果显示出,提出的量子神经网络软测量模型可以较好地跟踪乙烯收率的变化。

非对称多模量子态光场的广义非线性差压缩特性研究

首次研究了具有普遍意义的非对称两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩特性 ,结果发现 :当各模初始相位、态间初始相位差、各模光子数以及压缩幂次分别满足各自的条件时 ,多模量子态光场呈现出周期性变化的广义非线性差压缩 (即N次方X压缩 )效应 ;进一步地分析表明 :第Ⅰ、Ⅱ类多模叠加态光场的N次方X压缩是本文所讨论的特例。