铁基纳米晶玻璃包裹丝的直径对巨磁阻抗效应的影响

采用高频感应加热熔融拉引法制备Fe_(73．5)Cu_1Nb_3Si_(13．5)B_9玻璃包裹合金非晶丝,其中金属芯的直径为16～50μm,经570℃退火处理得到具有最佳软磁性能的玻璃包裹纳米晶丝．研究其巨磁阻抗效应,发现随金属芯直径的增大,丝的磁阻抗变化先增大后减小,在30μm时具有最大磁阻抗变化为251%．

铁基纳米微晶玻璃包裹丝的软磁性能及巨磁阻抗效应

采用高频感应加热熔融拉引法制备Fe73.0Cu1.0Nb1.5V2.0Si13.5B9.0玻璃包裹合金非晶细丝,经不同温度下退火处理得到玻璃包裹纳米微晶丝,并对其软磁性能及其巨磁阻抗效应的特点进行了研究。结果表明,样品在退火温度为540～570℃时具有最佳软磁性能,并在570℃得到最大磁阻抗变化为253%,是目前国际同类材料的玻璃包裹丝中观察到的最大值。

纵向驱动纳米微晶玻璃包裹丝的巨磁阻抗效应

采用高频感应加热熔融拉引法制备Fe73.0Cu3.0Nb1.5V2.0Si13.5 B9.0非晶玻璃包裹细丝,经适当温度退火处理得到纳米微晶丝。首次研究了样品在纵向驱动方式下的巨磁阻抗效应,发现T8=570℃下退火得到的样品,在驱动电流频率f=300kHz时其最大磁阻抗变化可达1020％。

玻璃包裹Fe基纳米晶丝的高频巨磁阻抗效应

采用高频感应加热熔融拉引法制备玻璃包裹Fe73.0Cu1.0Nb1.5V2.0Si13.5B9.0纳米晶丝,细丝直径D约为3～20μm,玻璃层厚度d在1～2μm之间,其中玻璃层厚度占细丝总直径较小.研究结果发现,玻璃包裹Fe73.0Cu1.0Nb1.5V2.0Si13.5B9.0纳米晶细丝具有良好的高频巨磁阻抗效应,细丝磁阻抗的变化主要由电阻部分的变化决定,同时出现最大磁阻抗变化时对应的外磁场值Hm随频率的增加向高场方向移动.系统研究了不同条件细丝在趋肤效应开始明显时的起始频率f0变化情况,讨论了影响f0的各种可能因素.

复合玻璃包裹纳米晶细丝的巨磁阻抗效应

采用磁控溅射法在铁基纳米晶玻璃包裹丝外沉积铜层,研究了细丝在驱动电流流过不同层的巨磁阻抗效应．结果表明,沉积铜层后会使细丝的磁阻抗比最大值向低频段移动,并且发现当电流同时流入铜层和铁磁层时,在1MHz时就有明显的磁阻抗效应．这与导电层和铁磁层之间存在电磁相互作用有关．

铁基纳米晶微丝在电磁屏蔽纺织材料中的性能

近年来，随着科技进步和社会经济的迅速发展，各种电子、电力设备大量出现在人们的日常生活和工作中，随之而来的电磁辐射污染问题也日益严重。如何减少电磁污染对人体健康的危害，已成为人们越来越关心的问题。电磁场只有进入生物体内，并直接与生物系统发生相互作用才能产生生物效应，因此。

退火对玻璃包覆合金微丝磁性能的影响

研究了退火对玻璃包覆FeCuNbVSiB(Fe基)和CoNiFeSiB(Co基)合金微丝磁性能的影响。结果表明,Fe基和Co基玻璃包覆合金微丝的矫顽力都是随着退火温度的升高先降低后增高,矫顽力分别在470℃和360℃退火后达到最小值:154A/m和141A/m。随着Fe基微丝样品中Fe-B硬磁相的出现和Co基微丝样品中α-Co晶粒的出现,Fe基和Co基玻璃包覆合金微丝的矫顽力和饱和场都急剧增加。

Fe_(63.5)Cr_(10)Cu_(1)Nb_(3)Si_(13.5)B_(9)非晶和纳米晶合金的巨磁阻抗效应

研究了退火处理引起结构上的变化对 Fe6 3 .5 Cr1 0 Cu1 Nb3Si1 3 .5 B9非晶合金磁阻抗效应的影响 ,实验结果的分析表明 ,在测量的频段 ( 0 .2～ 1 0 MHz)内巨磁阻抗效应可归因于偏置场引起的环向磁化率的改变 。

铜模吸铸法制备的Fe_(74)Al_4Sn_2P_(10)Si_4B_4C_2块体非晶与块体纳米晶合金

利用铜模吸铸法制备了直径1.0mm和 2 .0mm的Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 块体非晶合金和直径 2 .0mm的Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 块体纳米晶合金圆棒。利用X射线衍射、差示扫描量热仪 (DSC)和差热分析仪 (DTA)对Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 块体非晶合金的结构和热性质进行了测定。该非晶合金的超冷液相区ΔTx 为 16 .7K ,约化玻璃转变温度Tg Tm 和Tg Tl 分别为 0 .6 0和 0 .5 7。Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 合金接近共晶成分 ,在 10K min的冷却速率下其过冷度可达 86 .7K。利用透射电子显微镜 (TEM)观察了制备态的Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 纳米晶合金圆棒的结构 ,为非晶基体上均匀分布的尺寸 10～ 2 0nm的α Fe晶粒。Fe74 Al4 Sn2 P1 0 Si4 B4 C2 合金能达到较大的过冷度 ,具有较高的约化玻璃转变温度 (接近共晶合金成分 )和过冷合金熔体的二步相析出有利于块体非晶合金和块体纳米晶合金的形成。铜模吸铸法既可制备块体非晶合金 ,也可制备块体纳米晶合金 ,是一种很有吸引力的制备块体非晶合金和块体纳米晶合金的方法 ,并进一步证实利用快速凝固法可以直接制备块体纳米晶合金。

玻璃包覆FeCuNbVSi1B和CoFeNiBSi磁性合金微丝制备工艺及微结构

利用熔融拉丝法制备了直径范围分别为6．3～28．0μm和14．0～35．2μm、具有不同微结构的玻璃包覆Fe735Cu100Nb1.0V2．0Si13．5B9.0和C069.1Fe5.2Ni1B14.8Si9.9非晶／纳米晶磁性合金。利用X射线衍射和扫描电子显微镜分析研究了合金成分、拉丝速度、保护气体、冷却速率等对制备的玻璃包覆合金微丝微结构的影响。结果表明，拉丝速度越快，制备的玻璃包覆合金微丝的直径越小。采用氩气保护及水冷制备出呈良好非晶态的玻璃包覆合金微丝，不用水冷则制备出玻璃包覆纳米晶合金微丝，不用保护气体则制备出的是有少量氧化的玻璃包覆纳米晶合金微丝。

交流电流对铁基纳米晶丝巨磁阻抗效应形貌的影响

本文研究了交流电流的大小(I=0.2—20mA)和频率(f=1—1MHz)对具有横向畴结构的铁基纳米晶丝的巨磁阻抗效应形貌的影响.实验结果表明,样品的巨磁阻抗效应呈双峰特征,随着频率的增大,双峰的位置H=±Hm向高场移动;但随着电流的增大,双峰的位置逐渐向中心(H=0)收缩,甚至变成单峰位形.理论上一般认为,双峰的位置与横向各向异性场Hk相对应,即Hm=Hk.然而,我们发现这一结果只在交流电流很小的情况下才成立.从转动磁化过程中能量极小的原理出发,给出了双峰的位置为Hm=Hkcos3θ,θ为饱和磁化强度与丝轴的夹角.根据这一关系,定性地解释了实验结果.

退火对涂玻璃层Hitperm型纳米晶微丝磁性影响

A.Talaat等人采用Taylor-Ulitovsky工艺制造粒径为20~30nm的体心立方α-FeCo非晶先驱物,退火后粒径从23nm减小到11nm。制备态和涂玻璃层的退火态Fe38.5Co38.5B18Mo4Cu1呈现矩形磁滞回线和快速传播的磁畴壁，测量分析制备态和退火态微丝开关场的频率依从性以及磁畴壁动力学，并与微结构松弛、晶粒细化及内应力松弛等结合起来，进行讨论。

铜模吸铸法制备的Fe_(74)Al_4Sn_2(PSiBC)_(20)块体非晶与块体纳米晶合金

利用铜模吸铸法制备了直径Φ1.0mm和2.0mm的Fe74Al4Sn2(PSiBC)20块体非晶合金和直径2.0mm的Fe74Al4Sn2P10Si4B4C2块体纳米晶合金圆棒.利用X射线衍射、差示扫描量热仪(DSC)和差热分析仪(DTA)对Fe74Al4Sn2(PSiBC)20块体非晶合金的结构和热性质进行了测定.该非晶合金系在凝固前能够获得较大的过冷度,并具有较高的约化玻璃转变温度Tg/Tm(Tg/T1).利用透射电子显微镜(TEM)观察了制备态的Fe74Al4Sn2P10Si4B4C2纳米晶合金圆棒的结构,为非晶基体上均匀分布的尺寸10-20nm的α-Fe晶粒.合金凝固前获得较大的过冷度,较高的约化玻璃转变温度和多步晶相析出过程有利于获得块体纳米晶材料.铜模吸铸法既可制备块体非晶合金,也可制备块体纳米晶合金,是一种很有吸引力的制备块体非晶合金和块体纳米晶合金的方法,并进一步证实利用快速凝固法可以直接制备块体纳米材料.