类锂原子激发态能量的双参数微扰法研究

基于双参数微扰法,结合双重微扰方案,对类锂原子低激发态1s^(2)ns(n=3,4,5)的能量进行了计算.所得结果与实验值吻合,相对误差小于0.8%,并发现在这些激发态中电子仍可看作处于特定的圆轨道,呼应了玻尔理论中的定态假设;随着体系激发态变高,内层电子的有效核电荷数基本不变,外层电子的有效核电荷数逐渐降低.这些研究加深了对原子中与电子相关效应的认识.

锂原子第一激发态能量的变分计算

利用变分原理，计算了锂原子（含类锂离子）第一激发态非相对论性能量，计算中考虑了电子之间的交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应．将计算结果与实验值进行了比较，误差小于１％ ．

交换相互作用和屏蔽参数对类锂原子能量的影响(英文)

讨论了类锂原子内壳层电子和外壳层电子的交换相互作用和屏蔽效应 ,采用变分法计算类锂原子的基态能量 .计算结果表明这些效应对Li,Be+ ,B2 + 基态能量的贡献约为

锂原子里德伯态能级的精细结构分裂

对锂原子的四体问题的哈密顿算符进行幂级数展开 ,通过计算原子实的极化 (包括偶极矩 ,四极矩至八级电极矩 )对能级的贡献 ,同时考虑相对论效应和LS耦合以及有效势的高阶修正 ,求得了锂原子里德伯态的能级位移和能级公式。用此公式计算N =5～ 12 ,L =4～ 9,J =L± 1/ 2的相关的精细结构位移以及能级间隔 ,并与有关实验结果进行了比较。

微波场中里德堡锂原子的高激发跃迁

运用含时多态展开方法研究微波场中里德堡锂原子高激发态的性质,得到锂原子在微波场中的跃迁几率,实现对量子态的操纵与控制.结果表明:选择合适的振幅、频率等参数,可以实现布居数在量子态之间的完全跃迁.

电子与锂原子的弹性碰撞

采用处理慢电子被原子散射的等效势模型,计算能量在0.1～15eV范围内电子与锂原子系统的弹性散射总截面和微分截面,并把计算结果与一些实验和理论值进行对比,结果吻合较好.另讨论了Hammerling交换势中比例系数γ取不同数值时对结果的影响.

固氢掺锂体系锂原子吸收谱的高压研究

利用路径积分蒙特卡罗方法 ,基于Lax的半经典理论谱 ,研究了在T =5K条件下 ,压力对固氢掺锂体系锂原子吸收谱的影响。结果表明 ,随着压力的增加 ,锂原子吸收谱半宽逐渐增加 ,而吸收谱的质心谱移随压力的增加 ,先向高能方向移动 ,达到最高点以后 ,又向低能方向移动。对具有低对称性结构的俘获点 ,压力导致三体吸收谱劈裂为单峰加双峰吸收谱 ,而且单峰和双峰间的距离随压力升高而增加。

锂原子激发态(1s^22p)~2P的光电离的R-矩阵计算

本文首次运用 R-矩阵理论方法 ,分别在单通道近似和三态密耦近似下计算了锂原子 L i激发态(1 s2 2 p) 2 P的不同过程、不同分波的光电离截面及分波的光电离截面随有效量子数的变化规律 .在三态密耦近似下 ,由于大量的自电离态与连续态的相互作用 ,计算结果显示了光电离过程中非常丰富的 Rydberg系列共振结构 。

锂原子基态相对论能量的理论计算

本文采用微扰与变分相结合的方法,并选取Slater型轨道波函数,对锂原子基态的非相对论能量进行变分计算,并在此基础上进一步考虑各种相对论效应,包括相对论质量修正、达尔文修正、电子与电子间的接触相互作用以及轨道-轨道相互作用等对其非相对论能量进行修正,所得的计算结果与实验值更接近.

锂原子高里德伯态跃迁的振子强度和辐射寿命

根据k系数方法[1]，应用最弱受约束电子势模型下的简单解析波函数，系统研究了各种可能节点校正下，锂原子高里德伯态（n～40）间跃迁的振子强度与辐射寿命，得到了对应于各跃迁类的节点校正规则，在这些节点校正规则下，所得振子强度及辐射寿命与可得到的其他作者的结果非常接近。

电子碰撞锂原子 (e,2e)反应三重微分截面的计算

采用畸变波玻恩近似 (DWBA)方法 ,计算了入射能量为 4 0 0eV和 2 0 0eV的电子碰撞锂原子 (e,2e)反应在非共面对称几何条件下的三重微分截面 (TDCS) ,并研究了极化势对TDCS的影响。

超球坐标下相关函数对锂原子基态本征能收敛行为的影响

在超球坐标下，由３个对称相关函数ｅｘｐ［－α（ｒ１＋ｒ２＋ｒ３）］（α分别为，２．７６和核电荷数ｚ），利用相关函数－超球谐－广义Ｌａｇｕｅｒｒｅ函数方法（ＣＦＨＨＧＬＦ）直接求解Ｌｉ原子的Ｓｃｈｒｄｉｎｇｅｒ方程，计算基态本征能。从数值来看，α＝ｚ结果最好，其次是α＝２．７６，变参数α较差；而从径向的收敛速度来看，变参数α收敛最快，α＝２．７６收敛较慢，α＝ｚ时本征能只有当对称基超过１００时才呈现收敛趋势。结果表明，在超球谐展开方案下只有α＝ｚ的相关函数才能得到高精度的本征能量。

锂原子多激发态的能量与辐射寿命

采用马鞍点变分方法截断变分方法和马鞍点复数转动技术，计算分析了锂原子双激发和三激发态的能量和波函数，并计算了位移、Ａｕｇｅｒ宽度、相对论修正和质量极化效应。另外，还计算了锂原子的一电子跃迁、二电子跃迁和三电子跃迁的辐射跃迁率。计算结果与实验值符合得很好。

用B-Splines有限基矢集计算强电场中锂原子的能级

讨论了电场中碱金属原子能级的Ｂ－Ｓｐｌｉｎｅｓ（基样条）计算方法，并采用基样条作为基矢集组成波函数，计算了０～４．５ｋＶ·ｃｍ－１电场中锂原子能级结构．结果与实验符合得很好，这表明基样条方法对强场中原子能级计算具有极大的优越性．根据计算结果。

类锂原子体系的激发态结构

用全实加关联 ( F CPC)方法计算了类锂体系 (从 L i 到 N e )激发态 1s2 nl ( l =0 ,1,2 ,3 ;6≤ n≤ 9)的能量及其精细结构 ( l >0 ) .相对论修正和质量极化效应用一级微扰论加以计算 .量子电动力学 ( QED)效应也予以估算 .所得结果与已有的实验数据符合得很好 .结合量子亏损理论 ,得到这些类锂体系各里德伯 ( Rydberg)序列的量子数亏损 ,从而可准确地预言它们的任意激发态 ( n≥ 10 )

锂原子与部分惰性气体原子间相互作用势的计算

基于碱金属原子与惰性气体原子间相互作用的交换势主要来自碱金属原子的最外层S电子与惰性气体原子的最外层S电子之间 ,将面积分方法 (thesurfaceintegralmethod)推广 ,计算了Li原子与Ne、Ar、Kr和Xe原子间相互作用的vanderWaals势能曲线。其势阱的位置和深度与实验结果和其它理论计算结果符合得相当好。

锂原子基态能级的近似计算

将锂原子三电子哈密顿量H分解为H0(类氦锂离子与氢原子哈密顿量之和)与H′(微扰项),用微扰法计算体系的能量.在计算E0时涉及类氦锂离子能量,计算类氦锂离子能量时我们像求氦原子能量一样使用变分法,同时对计算结果作了讨论.

类锂原子体系1s^22p态的精细结构

用全实加关联 (FCPC)方法研究核电荷Z =3～ 15的类锂原子体系 1s2 2p态的精细结构 .取得了与实验数据符合得非常好的计算结果 .定量地揭示了相对论效应和QED修正随核电核增大的变化规律 .

锂原子能量的近似解

本文用屏蔽库仑势模型将锂原子的哈密顿量加以简化，然后用微扰法求解了锂原子的一系列能级值，计算简洁，结果也与实验值符合得很好．

火焰中锂原子的激光增强电离光谱研究

报导了对火焰中锂原子的激光增强电离光谱(LEIS)行为的研究.利用锂原子的2^(2)P_(1/2),_(3/2)→3^(2)D_(3/2),_(5/2)激发过程,对改变激光通过火焰位置、乙炔流量、阴极电压、溶液酸度和钾、钠存在时对锂原子的激光增强电离光谱的影响,进行了实验和初步探讨.