通过四个纠缠态粒子来实现未知的三个纠缠态粒子的量子几率隐形传输

提出一种分别利用四个三态粒子的最大纠缠态和非最大纠缠态作为量子通道来传输一未知的三个三态粒子纠缠态的方案。首先考察量子通道是最大纠缠态的情况,然后进一步考察量子通道是非最大纠缠态的情况,同时发现在后者情况时,通过引进一个辅助粒子,并构造一幺正变换矩阵,即可以一定的几率完成该三态粒子纠缠态的隐形传输。

N粒子W纠缠态的隐形传输

提出使用纠缠交换的方法,采用N对二粒子非最大纠缠态作为量子通道来传输N粒子W纠缠态的方案。传输过程中,发送者对自己所拥有的粒子进行Bell基测量,并将测量结果通过经典通道通知接收者,接收者根据所获取的信息对她的粒子实行相应的幺正变换以恢复最初待传输的粒子态,从而,成功实现该隐形传输。文章还以三粒子的传输为例作了详细介绍。

多粒子纠缠W态的多控制隐形传输和保真度的研究

讨论了三粒子纠缠W态的三人控制的隐形传输和控制方中有一个人、两个人和三个人不合作时接收方获得发送方的量子态的保真度,接着研究了多粒子纠缠W态的多控制隐形传输的方案,并且讨论了当有X个控制方不合作时接收方获得发送方的量子态的保真度。

四粒子纠缠W态的控制隐形传输

提出四粒子纠缠W态的控制隐形传输方案,在控制方对拥有的粒子进行Hadamard门变换和测量并把测量结果告诉接收方的前提下,实现了控制隐形传输.接着讨论当控制方中有一个人不合作时,接收方无法完全恢复发送方所传送的信息.

四粒子任意纠缠态的控制隐形传输

隐形传送体系的总量子态的实质是完备基展开与变换算符的线性叠加,若变换算符可逆,且为幺正算符,则进行相应的逆幺正变换操作即可实现量子态的隐形传送;若变换算符不可逆,则不能实现任意量子态的隐形传送。本文由变换算符给出四粒子任意纠缠态的控制隐形传输的理论分析,给出控制方对拥有的粒子进行Hadamard门变换与不进行Hadamard门变换的解释。

利用腔QED实现CNOT门的隐形传输

提出了利用腔QED来实现CNOT门隐形传输的方案.该方案中,腔场频率与原子跃迁频率大失谐,腔场只是虚拟激发,腔场与原子之间没有能量交换,从而大大降低了对腔品质的要求.

通过纠缠交换实现两粒子三能级纠缠态的量子隐形传输

本文提出一种利用纠缠交换实现两个粒子三态纠缠态的量子隐形传输的方案。在此方案中发送者Alice只要进行两次广义Bell态测量,并将测量结果通过经典通道告诉Bob,Bob根据接收到的信息即可通过相应的幺正变换来重建Alice要传输的量子态。

通过四个最大纠缠三态粒子来实现一未知的三个纠缠三态粒子的隐形传输

提出一种利用 4个三态粒子的最大纠缠态作为量子信道来隐形传输一未知的 3个三态粒子纠缠态的方案。在此方案中发送者Alice作一次Bell态测量和两次单独粒子的测量,并将测量结果通过经典信道告诉Bob,Bob根据接收到的信息即可通过相应的幺正变换来重建Alice要传输的量子态。

任意三粒子态的概率隐形传输

给出了1个任意三粒子态的概率隐形传输方案.信道由1个二粒子部分纠缠态,1个三粒子部分纠缠GHZ态和1个三粒子部分纠缠W态组成.发送者作3次Bell基测量,然后接收者在第3方的帮助下(执行Hadamard操作和简单测量)引入合适的么正变换,就可以使1个任意三粒子态以确定的概率成功地由发送者传给接收者.成功的概率是由3个部分纠缠态的最小的系数决定的.

基于W态和EPR对受控概率隐形传输类团簇态

提出一个利用部分纠缠EPR对和W态作为量子信道,在可信第三方(Charlie)的控制下,发送方(Alice)进行3次Bell基测量、一次Hadmard变换和单粒子测量,接收方(Bob)引进一个辅助粒子,进行相应的幺正操作,则可以以一定的概率实现类团簇态的隐形传输.

单个未知多能级粒子态的概率隐形传输

提出利用多对两能级粒子的非最大纠缠态作为量子信道实现单个未知多能级粒子态的概率隐形传输.讨论了单个三能级粒子的概率隐形传输,把其推广到单个多能级粒子,并得出单个多能级粒子的概率隐形传输的成功概率.

多体纠缠相干态的量子隐形传输

提出了一种适用于多体纠缠相干态的量子隐形传态方案 ,利用分光仪等光学器件 ,通过简单的么正变换和两体态上的光子数的测量 ,实现了多体纠缠态的量子隐形传输 .

N粒子W纠缠态的隐形传输

自从量子隐形传输方案提出以来，这一新颖课题立即引起广大科研工作者的极大兴趣与重视。最近，采用N个最大纠缠的二粒子态作为量子通道来传输N粒子W纠缠态的方案被提出。由于在传输过程中，受到噪声及周围环境的影响，最大纠缠态显然很难维持，必然会出现退极化现象，所以本文中，采取了非最大纠缠的二粒子态作为量子通道，以实现N粒子W纠缠态的隐形传输，与以往文献相比，该方法更具有普遍意义。

用非最大纠缠态实现三粒子纠缠态的几率隐形传输

提出一种利用三对非最大纠缠态粒子作为量子通道来传输三粒子纠缠态的方案。在此方案中发送者A lice作三次Bell态测量,并将测量结果通过经典通道告诉Bob,Bob根据接收到的信息即可通过相应的幺正变换来重建A lice要传输的量子态。

量子隐形传输中的幺正操作

量子隐形传输是量子通信主要的研究内容,通过研究基于GHZ态的两体Bell态量子隐形传输来研究不同量子态测量结果所对应幺正操作的变化。

q—形变谐振子的量子隐形传输

本文主要介绍量子隐形传输及电场中q—形变谐振子纠缠态的制备,并用q—形变谐振子的一个纠缠态来理论上实现量子隐形传输。

Bell态隐形传输中的冯·诺依曼熵研究

首先,运用冯·诺依曼熵计算隐形传输前纠缠态的纠缠度,分析其变化与纠缠态参数的关系;其次,运用冯·诺依曼熵计算隐形传输后所获塌缩态的纠缠度,表明纠缠度与所要传输的纠缠态参数和信道参数相关;最后,讨论当纠缠态为Bell态时,纠缠度变化与信道参数的关系.利用纠缠度刻画基于团簇态实现Bell态隐形传输前后纠缠的变化程度,由纠缠度和成功概率2个指标综合分析得出信道参数合理的选择范围.

勿需测量坍缩假设的四粒子任意自旋态的量子隐形传输

在Busch等勿需测量坍缩假设的量子隐形传态方案的基础上,研究了四粒子任意自旋态的隐形传输方案.考虑了测量设备的作用,以"预测量"的概念描述量子隐形传态,从而避免了使用"测量坍缩"假设.

在QED腔中实现一个未知的三粒子W态的隐形传输方案

量子隐形传输在量子信息科学中有着重要的地位,很多方案被设计出来用于实现隐形传输,但在实际中,存在着很多困难,例如EPR对的制备,联合Bell测量,腔衰减和热场的影响等.在本文中,首先介绍了一个单模腔,原子4、5,原子6、7和原子8、9的最大纠缠态被制备出来,从它的有效哈密顿量的形式,可以看出,热场和腔衰减可以消除掉,其次我们设计了一个未知的三粒子W态的隐形传输方案,从中可以发现,这个过程中不需要联合Bell测量,而且实现这个过程成功的概率是1.