单模光纤正常色散区零色散波长附近的啁啾演变特性

利用傅里叶变换法，首次推出了单模光纤正常色散区中二阶、三阶色散共同决定群速度色散效应时，所致啁啾的解析表达式．利用数位解法，模拟了零色散波长附近群速度色散效应和自相位调制效应共同导致的啁啾演变过程．计算结果表明：啁啾为非线性的，且有极值，因而导致脉冲形状的畸变．

非均匀零色散波长光纤中的四波混频效率

本文讨论了光纤零色散波长的离散对光纤中四波混频效率的影响 ,导出了多段均匀零色散波长光纤输出的四波混频光波强度的表达式 ,进而对该式进行了推广 ,导出了一般情况下的表达式 .最后我们对几种具体情形进行了计算 .计算结果表明当光纤的零色散波长存在漂移时 ,光纤中四波混频效率显著降低 .而且光纤零色散波长漂移的幅度和分布规律以及泵浦光波长的选取对光纤四波混频效率也有重要影响 .

参量效应在零色散波长附近的位相匹配

研究了几种掺杂情况下光纤折射率的变化导致光纤零色散波长的变化，提出一种用于参量过程中位相匹配的数值分析方法，对光纤中材料色散与波导色散引起的参量过程中的位相失配进行了数值分析，给出相应的随泵浦波长和泵浦与信号间的频移而变化的位相失配空间曲面，结果表明，在零色散波长附近有最大的频移可满足位相匹配。

零色散波长的测量与计算

微机通过接口电路自动控制红外光栅单色仪。

在零色散波长附近的色散缓变光纤及其调制不稳定性

在零色散波长附近的色散缓变光纤及其调制不稳定性刘秀敏杨性愉（内蒙古大学物理系呼和浩特０１００２１）在实际的通信系统中，光纤本身存在损耗，不能保证光脉冲形状不变地传输。为了克服此缺点，色散缓变光纤（ＥＤＤＦ）应运而生。过去的研究只限于考虑二阶色散的作用...

红外光纤零色散波长的测量和计算

微机通过接口电路自动控制红外光栅单色仪 ,对光纤材料进行零色散波长的精确测量 .

零色散波长的测量与计算

微机通过接口电路自动控制红外光栅单色仪，对光纤材料进行零色散波长的精确测量。

光纤四波混频的零色散波长涨落效应和相位敏感放大

本文讨论了光纤四波混频零色散波长的随机涨落，运用随机微分方程（ＳＤＥ）推导出平均参量增益。

红外光纤零色散波长的测量和计算

微机通过接口电路自动控制红外光栅单色仪,对光纤材料进行零色散波长的精确测量。

零色散波长抖动对宽带双泵浦光纤参量放大器增益谱的影响

通过仿真系统研究了零色散波长抖动对宽带双泵浦光纤参量放大器(FOPA)增益谱的影响.仿真所采用的数学模型在泵浦耗尽型非线性耦合模方程的基础上综合考虑了拉曼效应.仿真结果表明,增加泵浦波长间隔可以增大增益谱宽度却使得系统对零色散波长抖动更加敏感,而适当地提高泵浦功率可以有效地减小零色散波长波动所带来的影响,这一结果为以后研究宽带参量放大器提供了有益参考.

浅谈G652D光纤拉丝生产中截止波长对零色散波长的影响

通过对截止波长与零色散波长的研究,进行了针对拉丝生产中对截止波长的调控以实现对零色散波长的控制,并对改进前后的结果进行了比较,可有效的提高成品合格率。

具有三个及四个零色散波长光子晶体光纤的仿真研究

利用多极法对光子晶体光纤的色散特性进行了模拟,通过设计合适的结构参数,得到了具有3个零色散波长的单模光纤.对中心纤芯有1个微小空气孔光子晶体光纤的色散特性进行了分析,设计出了具有4个零色散波长的色散曲线.分析了零色散波长随光纤结构的变化规律,这些零色散波长的位置和间距可以在很大波长范围内灵活调节.具有多个零色散波长的光纤可以得到色散值极低的超平坦色散曲线.多个零色散波长光纤能产生丰富的相位匹配曲线,可以有效地控制光孤子及超短脉冲的四波混频及共振散射产生的光谱特性.

具有非均匀零色散波长光纤中的四波混频

提出了一种分析具有非均匀零色散波长光纤中四波混频 (FWM )的简便方法 ,导出了多段不同零色散波长组成的光纤中和零色散波长连续变化的光纤中四波混频效率的计算公式 .实例计算结果表明 ,光纤中零色散波长分布的不均匀 ,会影响四波混频效率 ,特别是在抽运光和检测光波长间隔较大时 ,影响尤为显著 .

单模光纤反常色散区零色散波长附近的啁啾演变

当单模光纤的反常色散区二阶、三阶色散同时存在时，首次推出了群速度色散致啁啾的解析表达式，并讨论了啁啾演变过程。利用数值方法，模拟了零色散波长附近群速度色散效应与自相位调制效应共同作用时啁啾的演变。结果表明，三阶色散会导致脉冲沿的畸变。

光纤零色散波长的精确测量

提出了一种测量单模光纤零色散波长的新方法，即让可调谐的连续波（波长λｓ）和波长λｐ位于光纤正常色散区的泵浦脉冲串在光纤中共同传输，交叉相位调制与群速度色散的相互作用可使得连续波的强度得到调制。对连续波λｓ进行调谐，若连续波被调制成亮脉冲，则表明λｓ位于光纤负色散区；若连续波被调制成暗脉冲，则表明λｓ位于光纤正色散区；若连续波的强度不能被调制，则表明λｓ位于光纤的零色散波长λ０附近。利用这一方法对长度为０．９８ｋｍ的色散位移光纤的零色散波长进行了测量，测量精度可达０．５ｎｍ。

光子晶体光纤的色散特性

本文用有效折射率模型 ,分析了光子晶体光纤的色散特性 ,定量给出了光子晶体光纤双折射特性与光纤参数之间的关系 ,指出了光子晶体光纤具有多个零色散波长 ,对相关现象作出了合理的解释。

含空气小孔芯光子晶体光纤的色散特性研究(英文)

利用有限元法研究纤芯含有空气孔缺陷光子晶体光纤的色散特性.结果表明,引入空气孔缺陷可增加波导色散作用,改变色散曲线斜率;当空气孔缺陷的直径增加时,色散曲线将会下移,因此通过适当选择小孔直径,可实现色散平坦的光子晶体光纤.光纤的零色散波长可通过改变光纤的包层空气孔占空比和小孔缺陷在纤芯中的位置而改变.该调节光子晶体光纤色散的方法对用于超连续谱的产生具有借鉴意义.

材料色散对全固态带隙光纤带内色散的影响

全固态光子带隙光纤已开始用于产生超连续谱,其带隙效应可以控制超连续谱的范围,但是带内的色散特性对于超连续谱的产生有着重要的影响。采用平面波法计算了同一带隙光纤不同阶带隙内的色散曲线和不同带隙光纤同阶带隙内的色散曲线,零色散波长在带内相对位置与带隙位置密切相关,在长波长区域,零色散点位于带隙的短波边;在短波区域,零色散点位于带隙的长波边。通过对波导色散和材料色散的计算发现,全固态带隙光纤的材料色散影响了零色散点在带隙内的相对位置。

高精度光纤色散测试技术

主要介绍了一套高精度光纤色散测试系统,系统采用频域相移法测量光纤的零色散波长以减小系统误差的影响,其零色散波长测量不确定度达到了0.11 nm(k=2)。

光子晶体光纤反常色散区的频率转换实验研究

利用自制的高非线性光子晶体光纤进行了飞秒激光脉冲传输实验,研究了在不同功率、不同输入波长下高非线性光子晶体光纤的频率转换现象。当输入激光脉冲的中心波长位于光子晶体光纤反常色散区800nm处时,输出光谱向短波方向展宽,其产生的反斯托克斯波强度随输入功率增强逐渐增强;当输入激光脉冲的中心波长在反常色散区不同波长下时,光纤的频率转换效率不同,越接近零色散波长,转换效率越大,当输入脉冲中心波长为760nm时,产生的反斯托克斯波的中心波长为465nm,其强度是抽运波剩余强度的8.1倍,转换效率高达90%。