静态球对称星体结构方程的不同推导与比较

给出了两种不同的静态球对称星体结构方程的推导过程,并对其进行了比较,指出方法二是一种更简 单、直接的推导方法。评述了该结构方程的适用范围。

静态球对称时空中Dirac方程分离变量及退耦

将一般静态球对称背景时空下的Dirac方程分离变量,得到退耦的径向方程和角向方程.从结果来看,不同的球对称时空其视界函数只影响径向方程,而不影响角向方程,这为进一步研究具有不同视界函数的静态球对称时空中Dirac粒子的行为提供了依据.

球对称静态荷电理想流体爱因斯坦方程的严格解

获得球对称静态荷电理想流体爱因斯坦方程的严格解 ,此解在边界上与Reissner Nordstro··m度规相衔接 ,在球内 ,度规是正则的 ,质量密度、电荷密度、压强是有限的 .作为特例 ,此解包含了以前由Wang(1 987)

球对称星体的熵极值和静态平衡

本文首先讨论了由理想流体物质组成的星体的总熵,给出其计算公式:然后导出了在球对称条件下的熵极值条件,并证明了这个条件就是流体的静态平衡条件。文章中还进一步指出了该证明对于光子气体球状星体也是适用的。本文最后对平衡的稳定性等问题作了一些讨论。

高维荷电星体内的球对称引力场

假设高维星体的物质密度为 ρ =μra,电荷密度为σ =σ0 rbe-λ/ 2 ,严格求解Einstein -Maxwell方程 ,得到了满足边界条件、在中心点无奇异、能回到Schwarzschild内场的球对称引力场。

高维时空静态荷电球内部的一个精确解

假设物态方程满足ｐ＝Ａρ，以及总固有能量密度为εｒｋ（ｋ＋Ｄ－１＞０），本文严格求解了高维时空中静态荷电球内Ｅｉｎｓｔｅｉｎ－Ｍａｘｗｅｌ场方程，得到了方程的一个精确解．

层合球面各向同性热释电空心球的瞬态响应

运用叠加原理,将层合球面各向同性热释电空心球的球对称动力学问题的解分成准静态和动态两部分, 准静态部分首先运用状态空间法给出了显式表达式,然后运用分离变量法、初参数法和特征函数展开技术,给出了动态部分的表示式,再结合内外表面上的电学边界条件和界面上的电学连续条件,导出一个关于时间函数的第二类Volterra积分方程,运用插值法可成功地给出此积分方程的高精度数值解,最终可求得原问题的位移、应力、电位移以及电势的响应.此方法适用任意层数且各层是任意厚度的层合热释电空心球作用随时间以任意形式变化的球对称温度场.文中还给出了数值结果.

非线性Brans-Dicke方程的一个新解析解

本文给出非线性Brans Dicke方程的一个新的球对称静态解析解.

电子结构模型的经典描述

引进一维Lorentz标量磁场β,将真空中Maxwell方程组推广为: （1） （2）其中 （3） 由式（1）所包含的守恒定律确定电磁场能量、动量密度等推广了的物理量。包括电磁场的能量密度为: ω=1/2（εE·E+1/μB·B+1/μβ2） 在静态的情况下,给出电子的结构方程: 在适当的解的假设条件下,构造出一个具有球对称结构的电子模型。如图1所示,电子模型由一个内核和一个壳层所组成。内核的半径为R6,

爱因斯坦引力场方程及精确解

广义相对论的基本观点是时空结构取决于物质的分布及运动.爱因斯坦提出的场方程即引力场的基本运动规律,体现了运动的物质及其分布决定周围的时空性质.对任意坐标变换场方程形式不变,而在弱场情况下与牛顿引力的泊松方程对应.爱因斯坦引力场方程实际上包括了广义相对论全部内容.

致密星的边界层问题

本文证明了对于中心区产生的相变的致密星,相变将使恒星结构方程(Oppenheimer-Volkoff方程)产生修正,并使度规产生新的奇异性。以上结果表明,必须在相变面附近建立边界层。

含物质纯重力场部分贡献的静态和稳态重力场研究

给出了包含重力场贡献在内具有宇宙因子项最普遍形式的重力场方程为Rμν -gμνR 2 +λgμν =8πG(T(Ⅰ )μν +T(Ⅱ )μν ) c4 ,这里λ为Einstein宇宙常数 ,T(Ⅰ )μν ,T(Ⅱ )μν 分别代表物质纯物质部分和纯重力场部分的能量_动量张量 .物质纯重力场部分的能量_动量张量表述为T(Ⅱ )μν =(DμρDρν -gμνDαβDαβ 4 ) 4πG ,式中Dμν 的定义为Dμν =ωμ/xν -ων/xμ ,ωμ ≡-c2 gμ0 g0 0 .并用重力场贡献在内最普遍形式的重力场方程分别研究了几个大家所熟悉的静态和稳态重力场 ,像带有Einstein宇宙因子λ项球对称纯物质球外部静态度规、静态荷电球外部度规、匀速转动星体外部度规及理想纯物质星体内部静态平衡等 。