系数为非对称指数型模糊数的多元线性最小二乘回归

使用模糊数之间的某种距离和的最小二乘方法 ,研究了模糊多元线性回归模型 ,此模型的输入为精确数据 ,输出为模糊数据 ,回归系数为非对称指数型模糊数 ,并通过讨论一元模糊线性回归模型 ,推导出三组正规方程组以分别用于求解模糊回归系数的模糊中心参数、左边参数和右边参数 ,然后将此结果推广到多元情形 。

面板数据贝叶斯自适应Lasso分位数回归——基于非对称指数幂分布的研究

分位数回归的贝叶斯推断目前几乎都建立在非对称拉普拉斯分布(ALD)之上。ALD中尾且缺乏控制尾部参数的弊端使得其在实际数据出现尖峰厚尾以及偏斜分布时不能灵活地反映数据特征,导致贝叶斯分位数估计出现偏差。为克服这一缺陷,本文采用具有左右尾参数的非对称指数幂(AEP)分布和基于Gibbs的自适应Metropolis–Hastings抽样方法,对经典贝叶斯分位数回归方法进行了扩展与改进,形成了基于AEP分布的贝叶斯自适应Lasso分位数回归方法,并将该方法首次应用于面板数据中。同时,为检验AEP方法的有效性,本文将该方法与基于偏指数幂(SEP)分布和基于ALD分布的贝叶斯自适应Lasso分位数回归方法进行了模拟比较。结果显示,AEP方法比SEP和ALD方法更不易受极端值的影响,性能更稳定。并且,在不同扰动项分布假设和不同分位数水平下,该方法具有更高精度的变量筛选功能。最后,选取36家我国零售类上市公司为实证研究对象,运用AEP方法对其股票收益率影响因素进行筛选和回归估计,进一步验证了该方法在实际问题中进行变量选择和参数估计的能力。

Janus纤维材料非对称导液指数模型的构建、测试系统及其评价

为有效评价大面密度纤维材料的液体非对称传输性能,依据多孔材料液体吸附机理和Langmuir方程,本文在液体非对称传输行为理论分析的基础上,自主搭建了非对称导液测试系统,建立了非对称导液指数模型,并对两大类17种样品进行测试,获得了最大吸液速率、平均吸液速率、终止吸液速率、相对含水量和非对称导液指数等液体传输行为特征参数,并与液态水分管理测试仪测试结果进行了对比分析。结果表明:对于累计单向传输指数分布在28.4~680.2区间的Janus纤维材料样品,非对称导液指数对应为21.0~437.4,且二者变化规律随样品润湿梯度和差动毛细效应结构特征的改变而趋于一致,具有高的相似性。另外,随着均一结构纤维材料样品面密度从162.6增大到375.8g/m^(2),累计单向传输指数从191.1增大到2177.6,而非对称导液指数在-68.0~45.0之间波动。所搭建的非对称导液测试系统和非对称导液指数模型可以很好的评价不同面密度纤维材料的液体非对称传输行为,丰富了功能性纤维材料的评价方法,为新型Janus纤维材料的结构设计和新品开发提供测试手段。

磁场对非对称半指数量子阱中极化子振动频率的影响

极化子振动频率的研究将有助于研究量子体系的内部特性.采用线性组合算符和幺正变换的方法研究磁场对非对称半指数量子阱(ASEQW)中极化子振动频率的影响.数值计算结果表明,振动频率是磁场回旋频率和U_0的增函数,但它却是σ的减函数.

各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中磁极化子基态能量的影响

考虑GaAs非对称半指数量子阱中的生长方向存在非对称半指数势和在垂直于量子阱的生长方向存在各向异性抛物势的情况下,从理论上研究了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的性质。采用线性组合算符方法和两次幺正变换,导出非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量。选择非对称半指数GaAs半导体量子阱晶体作为例子,讨论了非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率、非对称半指数受限势的两个参数和x方向及y方向的各向异性抛物势的受限强度的变化关系。数值计算结果显示:非对称半指数量子阱中弱耦合磁极化子的基态能量随磁场的回旋共振频率增加而增大,磁极化子的基态能量是参量U0的增函数,是参量σ的减函数。磁极化子的基态能量随x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度的增加而迅速增大,表现了奇特的量子尺寸限制效应。

各向异性抛物势对非对称半指数量子阱中杂质极化子基态能量的影响

当非对称半指数量子阱中在阱的生长方向存在非对称半指数受限势,而在垂直于阱的生长方向存在各向异性抛物受限势时,我们理论上研究了类氢杂质対非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子基态能量性质的影响.应用线性组合算符方法和两次幺正变换导出了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量.我们挑选非对称半指数GaAs半导体量子阱晶体为例,计算了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量与库仑杂质势的强度,非对称半指数受限势的两个正参数和x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度变换关系.通过数值我们发现非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态能量随库仑杂质势的强度的增加而增大,杂质极化子的基态能量是参量U和x方向和y方向的各向异性抛物势的受限强度的的增函数,而它是参量σ的减函数.表现了奇特的量子尺寸限制效应.

非对称半指数量子阱中极化子基态结合能

根据线性组合算符方法研究了非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能的性质.讨论了Ga As非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能与非对称半指数受限势的两个正参数的依赖关系.数值计算结果表明非对称半指数量子阱的极化子的基态结合能随参量U0的增加而减少,随参量σ的增加而增大.

非对称半指数量子阱中极化子基态能量

研究了非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的受限势和基态能量性质.采用线性组合算符方法导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量随非对称半指数受限势的两个正参数的变化关系.通过数值计算结果显示非对称半指数量子阱的受限势随坐标z的增加而增大,受限势和极化子的基态能量是参量U_0的增函数,而它们是参量σ的减函数.

GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率

研究了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率的性质.采用线性组合算符的方法导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率随非对称半指数受限势的两个参数的变化关系.数值计算结果表明GaAs非对称半指数量子阱的振动频率是受限势参量U0的增函数,而是参量σ的减函数.

抛物势对非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率的影响

研究了x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly对GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子振动频率性质的影响.采用线性组合算符和两次幺正变换的方法导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的振动频率随x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly和非对称半指数受限势的两个参数的变化关系.通过数值计算分析研究结果表明GaAs非对称半指数量子阱的振动频率是受限势参量U0的增函数,是参量σ的减函数.极化子的振动频率随x和y方向的非对称抛物受限势的受限长度lx和ly的减小而迅速增大,表现出奇特的量子尺寸限制效应.

非对称半指数量子阱中极化子基态结合能的磁场效应

研究了非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的性质,采用线性组合算符方法和两次幺正变换方法,对于弱耦合情况下,得到了非对称半指数GaAs材料量子阱极化子基态结合能,并且研究了磁场效应.从而导出了GaAs材料中非对称半指数量子阱极化子的基态结合能随非对称半指数量子阱受限势的两个正参数和回旋频率的函数依赖关系.选择非对称半指数GaAs材料量子阱进行数值计算,结果表明:可以通过改变磁场的回旋频率和量子阱受限势的两个正参数的大小实现调节基态结合能的高低.

近视眼角膜表面规则性系数及非对称性指数分析

目的分析、了解近视眼角膜表面不规则系数及不对称性指数分布状况。方法对2 382眼自动验光仪获得客观验光值,插片法确定屈光状态;角膜地形图分析仪检测记录角膜屈光力,角膜表面SRI、SAI值,散光度及散光状态分类。分析SRI、SAI值与近视度数、角膜屈光力、角膜散光轴向、不同角膜地形图图形的关系。结果 SRI均值为0.20±0.19;SAI均值为0.26±0.17。低、中、高度近视SRI值≥0.3者分别占28.32%、25.56%、26.88%;SAI值≥0.4者分别占37.72%、19.98%、27.79%。低、中、高度角膜角膜屈光力SRI值≥0.3者分别占34.18%、16.44%、35.66%;SAI值≥0.4者分别占25.76%、15.67%、56.45%。在顺规、逆规、斜轴散光中SRI值≥0.3者分别占28.82%、25.84%、52.94%;SAI值≥0.4者分别占30.08%、26.40%、60.29%。非对称领结型图形中SRI均值为0.18±0.14;SAI均值为0.34±0.16。不规则型角膜图形中SRI均值为0.29±0.18;SAI均值为0.22±0.12。结论高度近视中SAI值偏高;高度角膜屈光力中SRI及SAI值均偏高;斜轴散光中SRI及SAI值均偏高;非对称领结型图形中SRI值偏低而SAI值偏高;不规则型图形中SRI值较高而SAI值偏低。

非对称半指数势对三角受限势量子阱中极化子性质的影响

科学合理地探讨了非对称半指数受限势(ASEP)对弱电子-声子耦合极限下三角受限势量子阱(TCPQW)中极化子特性的作用。充分利用线性组合算符(LCO)以及两次简单幺正变换(UT)的方法,导出和讨论了弱电子-声子耦合极限下,量子阱中极化子基态能量同势垒高度U0和范围σ关系。数值计算结果显示弱耦合极限下极化子最低能级随着垫垒高度U0和受限强度ω0的增加而增加,相反,其是半指数受限势范围的减函数,且其随极坐标系极角θ呈周期性变化,文中涉及的4个参数是研究非对称半指数三角受限势量子阱中极化子性质的重要物理量。

抛物势对GaAs非对称半指数量子阱中极化子基态能量的影响

探究了非对称抛物受限势对GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子性质的影响。采用线性组合算符方式和两次幺正变换,导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量随x轴、y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ωx、ωy和非对称半指数受限势的两个正参量U0、σ的变化情况。对GaAs半导体进行了数值计算,结果表明非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态能量E0是参量U0的增函数,而它是另一个参量σ的减函数。非对称抛物受限势的影响表现为基态能量E0随x轴和y轴方向的非对称抛物受限势的受限强度ωx和ωy的增加而迅速增大,表示出量子阱独特的量子尺寸限制效果。

非对称半指数量子阱中强耦合极化子振动频率

采用Huybrechts线性组合算符和第二次Lee-Low-Pines (LLP)幺正变换方法研究了非对称半指数量子阱中强耦合极化子的性质。得到了RbCl非对称半指数量子阱中强耦合极化子的振动频率和基态能量,并理论上导出了振动频率和基态能量随受限势的两个正参量(U0和σ)的变化关系。选择RbCl晶体材料进行数值计算,研究结果表明:U0和σ是研究非对称半指数量子阱中极化子性质的重要物理量,非对称半指数量子阱的振动频率和基态能量随U0的增加而增大,随σ的增加而减少。

抛物受限势对非对称半指数量子阱中极化子基态结合能的影响

根据线性组合算符和两次幺正变换方法研究了非对称抛物受限势对非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能性质的影响.导出了GaAs非对称半指数量子阱中弱耦合极化子的基态结合能随x和y方向的非对称抛物受限势的的受限强度ωx和ωy和非对称半指数受限势的两个正参数U0和σ的依赖关系.研究结果表明非对称半指数量子阱的极化子的基态结合能是非对称抛物受限势的的受限强度ωx和ωy和非对称半指数受限势的正参数U0的增函数,而它是另一个正参数σ的减函数.

子午线轮胎接地压力分布非对称性研究

轮胎接地压力分布非对称性对车辆燃油经济性、轮胎磨损以及轮胎动力学特性都有重要影响。建立了205/55R16型半钢子午线轮胎的有限元模型,并设计静压实验进行了验证,考察了稳态滚动工况下各类参数对于接地压力分布非对称指数的影响规律。结果表明:+50%和–50%的变化范围内,各类参数对接地压力分布的非对称性的影响均呈现非线性,影响程度排序依次为带束层角度、充气压力、滚动速度和垂向载荷。垂向载荷和滚动速度的增加会提高非对称指数,充气压力和带束层帘线角度会降低非对称指数。

各向异性抛物势和杂质对非对称半指数量子阱中束缚极化子基态结合能的影响

在本工作中,当量子阱的生长方向存在非对称半指数势和在垂直于量子阱的生长方向存在各向异性抛物势时,研究了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的性质.非对称半指数量子阱中心处有1个类氢杂质的情况下,理论上导出了非对称半指数量子阱中弱耦合杂质极化子的基态结合能.在这一方面,取GaAs非对称半指数量子阱作为例子,计算了弱耦合杂质极化子的基态结合能随库仑杂质势的强度、非对称半指数受限势的2个参数和各向异性抛物势的受限强度的变化关系.得出结果:基态结合能随参数U0和抛物势的受限强度的增加而增大,却伴随着另一个参数σ和库仑杂质势的强度的增加而减少,表现出奇特的量子尺寸限制效应.

轮胎物理参数对接地压力分布非对称性的定量影响研究

提出接地压力非对称指数的概念,利用轮胎环模型来定量研究接地压力分布的不对称性,分析了物理参数对非对称指数的非线性影响规律。结果发现影响轮胎接地压力分布非对称性的主次因素依次为:角速度、阻尼、带束层有效密度、充气压力、垂向载荷、侧壁径向弹簧参数、带束层径向弹簧参数及带束层有效抗弯刚度。在参数±40%变化范围内,垂向载荷、充气压力和侧壁径向弹簧参数对接地压力分布非对称指数的影响最大。

杂质对半指数量子阱中弱耦合束缚极化子基态结合能的影响

考虑GaAs非对称半指数势量子阱中心存在一个类氢杂质,采用线性组合算符和两次幺正变换方法,从理论上研究电子被限制在非对称半指数势的量子系统中弱耦合束缚极化子的性质.导出了非对称半指数量子阱中弱耦合束缚极化子的基态结合能.选择半指数GaAs量子阱晶体,讨论了非对称半指数量子阱中弱耦合束缚极化子的基态结合能随库仑杂质势的强度和半指数受限势的两个参量的函数关系.数值计算结果展示半指数量子阱中弱耦合束缚极化子的是基态结合能随库仑杂质势的强度和半指数受限势的参量U_0的增函数,而基态结合能是受限势参量σ的减函数.