利用MATLAB5.3对马氏体相变表象晶体学B-M理论的计算

利用MATLAB5 3对马氏体相变晶体学表象理论中的B M理论做了计算。结果表明 :计算值与实验值基本相符 ,偏差小于 4°。更重要的是 ,它的编程比C和FORTRAN语言要简便得多。

马氏体相变切-转晶体学理论及其应用

以马氏体相变切-转点阵变形机制为出发点,建立了基于形状变形IPS的定量晶体学理论,这个理论成功地应用于{3 15 10}_f和{2 5 2)_f两类基本马氏体相变,不仅解释了所有实测常规晶体学,而且还能用于理解各种马氏体形貌和{252}_f相变独特的晶体学特性。对于重要的理论预测,提供了新的试验证据;从切-转机制理论观点,对表象晶体学理论成功和失败以及{3 15 10}_f→{2 52}_f过渡进行了讨论。

利用W-L-R理论对{225}_(f)马氏体转变的晶体学计算及其修正

分析了马氏体相变表象晶体学W-L-R理论不适用于{225}_f马氏体转变的原因,并作了修正,结果表明,修正后的W-L-R理论较成功地预测了不同合金的{225}_f马氏体转变,惯习面的理论预测值均与实验值符合较好,误差小于3.2°。

钢中fcc/bcc(bct)马氏体形核与长大的一种晶体学模型

将不变线理论和O点阵理论应用于fcc／bcc(bct)马氏体相变的可滑移生长界面的设计,建立了马氏体形核与长大的 晶体学模型.通过模型分析表明: fcc／bcc(bct)马氏体形核与长大过程是通过(121)fcc型择优界面推移进行的,界面上的错配 位错可以完成马氏体晶体学唯象理论(PTMC)要求的点阵不变变形(LID),但LID要稍滞后于界面迁移,即在马氏体形核与长 大过程中推移界面新相一侧存在一未发生LID的新相薄区;当相变温度达到马氏体相变点Ms时,母相奥氏体与这一薄区的晶格 常数比为3/2^(1/2),这一几何条件和Olson-Cohen形核模型中要求扩展位错层错区界面能γ≤0是等价的.

马氏体相变晶体学研究的最近进展

利用原子力显微镜(AFM)定量观测马氏体相变浮凸、对马氏体相变点阵变形特征进行研究所获得的新认识.在此基础上运用“位移矢量”理论对马氏体相变晶体学和形态学进行全面分析和研究,提出了马氏体相变的“不变平面应变”判据不具备普遍性以及{5 5 7}板条马氏体和{22 5}片状马氏体的惯习面均发生了较大转动的新观点.据此建立了{5 5 7}马氏体的形成模型,和实验结果吻合较好.最后根据马氏体变体间的自协作原理对孪晶马氏体和形状记忆合金中的多变体马氏体进行了全面的晶体学计算,其结果和实验值吻合,这样处理使表象理论的计算过程大为简化.

铜基形状记忆合金马氏体变体之间关系的表象理论计算与群论分析

运用马氏体相变的表象理论计算了铜基形状记忆合金中马氏体变体的惯习面，利用群论原理分析了变体之间可能存在的界面类型.将表象理论计算结果与群论分析结合起来，得出马氏体24个变体之间存在着反映孪晶、180°旋转孪晶、120°旋转孪晶和90°旋转孪晶等4类孪晶关系以及23种界面类型．

自协作原理对马氏体表象理论计算的改进

以Fe-31Ni为例,根据相变过程中变体之间以孪晶关系进行自协作,从而得到不畸变不转动惯习面这一原理,从马氏体相变时的位移矢量入手,计算了马氏体转变时呈孪晶关系的两个自协作变体的体积分数、惯习面指数及相变后马氏体与奥氏体之间的取向关系。由于在计算总畸变矩阵时不用考虑任何附加的转动矩阵,并应用了镜面对称操作,使计算过程简单,结果准确。

用马氏体相变B-M表象理论对西山关系的初步分析

用马氏体相变表象B -M理论对Fe -3 1%Ni合金做了初步计算 ,认为B -M理论的简单切变面和切变方向需要通过非常复杂的试探计算才能进一步确定 ,而且与k -s模型的假定切变面和切变方向并不等价 。

马氏体相变的晶体学特征—不变平面应变

自20世纪20年代以来,基于马氏体相变产生的浮凸和在母相中预先刻制的直线变成在相界面上连续的折线,提出了以切变为基础的马氏体相变的晶体学特征—"不变平面应变"的概念。随后,以该概念为基础建立了马氏体相变晶体学表象理论(PTMC)。然而,刘宗昌等基于相同的实验,即马氏体相变后的直线刻痕仍为直线和浮凸形态为帐篷形,分别在2010年和2013年《热处理》杂志上发表文章,否定马氏体相变的"切变"机制进而否定马氏体相变的"不变平面应变"。如所周知,否定马氏体相变的"切变机制"就是否定"不变平面应变",因此刘宗昌等于2013年发表的文章彰显出他们的轻率。本文作者已在3篇文章中列举用原子力显微镜和透射电镜观察的结果驳斥了他们的错误观点,至少可以说,他们没有理解我们文章中的实验和理论。为此,本文再次引用Yang和Wayman的透射电镜实验结果,即单变体马氏体使预存在的层错迹线(直线)变成折线,而自协调的多个马氏体可使迹线仍为直线;单变体马氏体的浮凸为N形,但多变体马氏体的浮凸可以是帐篷形或更为复杂的形态,由此可以说明刘宗昌等错误观点的原因。最近,本文作者及其合作者基于PTMC计算了Mn80Fe15Cu5热弹性合金马氏体相变的惯习面,并与实验结果相符,由此确认了"不变平面应变"是马氏体相变晶体学特征的正确性。

马氏体相变晶体学概述(续二)

5 钢中板条马氏体的晶体学上述的表象理论已能很成功的预示计算许多马氏体转变的晶体学特征，包括钢中惯习面为（259）的片状马氏体在内，但不能很好说明钢中板条马氏体和{252}片状马氏体的晶体学特征。对低碳低合金钢淬火至室温得到的板条马氏体而言，其相应的亚结构不是孪晶而是高密度位错。由于不能获得与相当数量残留奥氏体共存的板条马氏体，于是难以准确求得晶体学位向关系和惯习面，这样，关于板条马氏体的晶体学特征的报导会有偏差。

MnFeCu反铁磁形状记忆合金中FCC-FCT马氏体相变晶体学

反铁磁MnFeCu合金的形状记忆效应来自于FCC-FCT马氏体相变。相比于其他合金,MnFeCu合金体系的点阵畸变度较小。通过极小形变近似理论计算点阵不变形变为孪晶切变的FCC-FCT马氏体相变的相关晶体学参数,得到形式简单的解析解,与实验测量结果相吻合。比较ID近似理论计算结果与经典的WLR理论计算结果,可以发现前者是后者的高阶近似,在点阵畸变度较小的情况下,两者的精度几乎相同。由此可见,对于点阵畸变度较小的合金体系,应用ID近似理论预测相变晶体学极其便利,可以给出形式简单且精度较高的解析解。

马氏体相变切变机制的实验和理论研究——评刘宗昌等的马氏体相变非切变机制

刘宗昌等学者近几年相继在国内杂志发表了有关马氏体相变非切变机制的论文,并将这些论文作为他们2012年出版的《马氏体相变》一书中的主要创新内容予以强调。他们否定已被国际公认的马氏体相变切变机制的主要依据有两条:1)马氏体相变切变机制缺乏实验基础,即缺乏现代实验技术,如透射电镜(TEM),原子力显微镜(AFM)的实验证明;2)根据他们的计算,马氏体切变能太大,相变驱动力无法克服切变能。本文作者首先结合马氏体晶体学表象理论(PTMC)给出论证马氏体相变切变机制的TEM和AFM实验;随后介绍徐祖耀提出的计算马氏体相变切变能的方法;最后评论刘宗昌等的论断和切变能的计算方法。

同一板条马氏体束内相邻板条位向关系

利用汇聚束电子衍射研究了Ｆｅ２０Ｎｉ５Ｍｎ 钢中同一板条马氏体束内相邻板条的位向关系，发现了同一板条马氏体束内相邻板条之间的孪晶取向关系。

马氏体转变(十一)

4.3马氏体转变晶体学表象理论计算示例[10,17,41]应用BM方法,对Fe-31wt%Ni合金fcc→bcc马氏体相变进行计算。

马氏体转变(九)

晶体学表象理论[2,5,10,17,41] 美国的Wechsler，Lieberman和Read一刮于1953年以及澳大利亚的Bowles和MackenzieH引于1954年分别独立提出马氏体相变的表象理论。研究对象是马氏体相变后马氏体与母相之间存在的晶体学关系：晶体点阵类型、点阵参数与相变惯习面、位向关系之间的联系。根据该理论，由母相和产物相的点阵参数，晶体结构能够对转变发生的惯习面和位向关系以及形状应变进行预测。