态|ψ_3^((3))〉_q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态 |{Z j}〉q(j=1,2 ,……q)、多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q 和多模真空态 |{ 0 j}〉q 的线性叠加组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 |ψ(3)3 〉q 利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ(3)3 〉q 广义磁场分量 (即第一正交相位分量 )的广义非线性等幂次高次和压缩特性 结果发现 :当腔模总数q与压缩次数N之积qN取偶数时 ,态 |ψ(3)3 〉q 广义磁场分量在一定条件下可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次奇数模—偶数次。

一种两态叠加多模泛函叠加态光场的高次和压缩

利用多模压缩态的一般理论,研究了由多模泛函相干态光场和多模泛函虚相干态光场组成的一种两态叠加多模泛函叠加光场的高次和压缩特性,结果发现,当腔模总数和压缩次数之积为偶数时,在光场的某些特定等相位面上,态总可呈现等幂次和压缩效应,各模经典强度的空间分布函数对态的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度产生直接的影响,随着光场经典强度空间分布函数的变化,态中不同模所呈现的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度在空间的分布是各向异性的.

介质中多模泛函叠加态光场广义电场的高次和压缩

目的研究介质中任意非对称四态叠加多模泛函叠加态光场广义电场分量的高次和压缩特性.方法全量子多模高次压缩态理论分析.结果在一些特定的条件下,介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量可呈现出高次和压缩效应.结论介质中多模泛函叠加态光场的广义电场分量所呈现的高次和压缩现象的压缩幅度分别与压缩幂次数、各单模相干态光场的强度以及介质的增益或者吸收系数等非线性相关.

光场|Ψ_1^((5))>_q中广义电场的高次和压缩效应

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模真空态、多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态以及后两者的相反态的线性叠加所组成的五态叠加多模薛定谔猫态光场|Ψ1(5)>q。利用多模压缩态理论,对上述光场|Ψ1(5)>q中广义电场分量的等幂次高次和压缩特性进行了详细研究。结果发现:在一定的条件下,光场|Ψ1(5)>q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的、4m+2次的广义非线性等幂次高次和压缩效应。

第I种非对称三态叠加多模叠加态光场的高次和压缩——第一正交分量的N次方H压缩效应

构造了第I种强度不等的非对称三态叠加多模叠加态光场 | ψ1(ABC) 〉q 利用多模压缩态理论研究了态 | ψ1(ABC) 〉q 第一正交分量高次和压缩 结果发现 :①当构成态 | ψ1(ABC) 〉q 的三个多模相干态光场的强度不相等时 ,在一定条件下 ,态 | ψ1(ABC) 〉q 的第一正交分量可出现任意幂次的高次和压缩 ②当上述的三个多模相干态光场强度相等时 ,态 | ψ1(ABC) 〉q 的第一正交分量的高次和压缩现象消失 在这种情况下 ,态 | ψ1(ABC) 〉q

一种多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性

对一种多模叠加态光场Ψ(2)〉q的不等幂次Nj次方H压缩特性进行了详细的研究.结果发现,当各模的压缩幂次数之和为奇数时,多模叠加态光场Ψ(2)〉q在一定条件下呈现出周期性变化的不等幂次Nj次方H压缩效应.