介质中麦氏方程组的四维协变形式

在真空中麦氏方程组四维协变形式的基础上,推导出介质中麦氏方程组的四维协变形式。并给出另一种推导介质极化——磁化场矢量P 和M 的相对论变换关系的方法。

浅谈对麦克斯韦方程组的认识

许良同学的学习小结“浅谈对麦克斯韦方程组的认识”写得甚好，现全文刊登供同学们参考．小结的缺点是： １．第一部分的“对称性”应再加一些说明（如真空中Ｂ、Ｅ的对称性） ２．第二部分列举了麦氏方程组的概括性，但每个小标题都用“导出”一词，是不妥当的，例如不能说由麦氏方程组“导出”电荷守恒定律等．

建立麦克斯韦方程组的一种新方法

《大学物理》1984年2期刊有陈熙谋等的《建立麦克斯韦方程组的其他途径》一文。文中讨论了由库仑定律和洛化兹变换建立麦氏方程组的方法。但文中的(20)和(21)两式的得到不太自然,其中的E和B只有在求出它们的散度和旋度后,经与麦克斯韦方程组进行比较才能说明它们分别是S系中的电场和磁场。若我们事先不知麦氏方程组,那么上述两式中的E和B就不知其意义,故该文所述的方法有一定欠缺。受该文的启发,作者想到了一种直接从电磁场的变换和库仑定律来建立麦克斯韦方程组的方法,该法在推导中不需与麦氏方程进行比较,且推导用的静电场并不限定为点电荷的静电场。

关于麦克斯韦方程组

1864年12月8日,麦克斯韦(1831—1879)在英国皇家学会宣读他的总结性论文《电磁场的动力学理论》。这篇重要论文后来发表在1865年的英国皇家学会会报上。这篇文章总结了他十年来的研究成果,其中第三部分是“电磁场的普遍方程,”列出了描述电磁现象的二十个方程,其中包括了我们今天所熟悉的麦克斯韦方程组的分量形式。

引力波背景下的电磁波

本文首先介绍了激光干涉引力波探测实验原理教学的时空图方法,紧接着对引力波背景下一种具有简单然而非平庸时空轮廓的电磁场的波动方程进行了化简并求出了其解析解,最后利用所得解对激光干涉引力波探测实验中测地光子近似的有效性进行了定量的评估和分析。我们的结果对激光干涉引力波探测原理和弯曲时空中麦克斯韦方程组及电磁波理论的教学有积极的探讨价值。

光在单轴晶体中传播的矩阵研究方法

本文将矩阵方法应用于光的电磁理论,建立了麦克斯韦方程组和电磁波波动方程的矩阵形式.将它们应用到单轴晶体,导出了晶体中寻常光波和非常光波的波动方程,直接得到了晶体中寻常光波和非常光波沿各方向传播的传播速度,从而直观,定量地解决了光在单轴晶体中的传播问题,所得结果与其它方法处理的结果一致.

静电场与稳恒磁场的相对性

本文通过对几例电磁学问题的讨论,着重探讨有关静态条件下,静电场与稳恒磁场的相对性问题.

电磁场物质性教学探讨

电磁场的物质性是整个电磁学和电动力学的基本问题,讲述清这个概念,将对整个电磁学和电动力学的教学起到“纲举目张”作用。但这一概念的阐述,也是教学过程中的难点。本文从理论到实践,从经典到现代的观点,阐述了电磁场物质性这一概念。

电磁波的传播与辐射

迅变电磁场E、B相互激发,逐点变化,并由此及彼地传播开来,这就是电磁波。它是变化着的电磁场的运动方式。麦氏方程组和边值关系是描述电磁运动的基本动力学方程组,也是研究电磁波传播的依据。 我们知道,对于定态波。

漫谈磁单极

本文对磁单极概念、磁单极的特性、磁单极的实验探寻过程进行了详细描述,通过描述使人们认识到磁单极的探寻过程是曲折的,同时也为未来寻找磁单极打下了良好的基础。

体电流的磁场分布及其一二级近似

一、电荷、电流分布的基本形式是体分布宏观电磁理论是研究物理小体元内带电粒子的平均电磁性质,因此认为电荷是连续体分布的.尤如导体中的自由电子是以1023个/cm3分布在体内的,再又不存在绝对的数学几何面、几何线或几何点形状的导体,所以电荷及其运动形成的电流的体分布是基本的.即使在高频交变电流下,电流仍有一定的趋肤深度的.因此电荷体密度ρ与体电流密度矢量（?）是基本连续量.在完整的宏观电磁理论的数理方程:麦氏方程组。

几何光学与波动光学

普物光学是师专物理学科的基础学科.为了更好地搞好这门课的教学,对各部分之间的联系进行一些探讨,将是有益的.一般说来,光学是在电磁学之后学习,学生已有了光是一种电磁波的概念,而且在电磁学的最后给出了麦克斯韦方程组.按说在经典光学这部分求解麦氏方程组就解决了光的一切传播问题,但这将是非常困难的.普物光学并没有沿着这个路线往下来,而是给出某些近似,以期得到容易理解易于应用的解.这样光学就有了自己的特殊规律.也正是基于这样的想法,光学分为几何光学、波动光学、量子光学等几个部分.为什么这样分?它们之间的联系及实质是什么?本文对几何光学与波动光学给出一些讨论,想来对教学是有益的.