^(159)Tb中子辐射俘获反应截面的理论计算

^(159)Tb中子俘获反应的研究对于核物理、核能应用及核天体物理领域具有重要意义,有助于深入理解重核的形成和演化过程以及提高相关核数据的精确性和可靠性。核数据库中,^(159)Tb(n,γ)^(160)Tb截面的评价数据少,且实验数据存在分歧。为了提高^(159)Tb中子俘获反应截面数据的准确性,进行了1 keV~10 MeV能量范围内的^(159)Tb(n,γ)^(160)Tb反应中子俘获截面的理论计算。利用TALYS-1.9程序,比较了不同能级密度模型下1 keV~1 MeV低能区的反应截面,发现ldmodel5模型与最近实验数据吻合度最高。同时,对ldmodel5下的平均辐射宽度参数进行了调整,结果表明,当Γγadjust设为0.9时,理论计算结果与实验数据最符合。通过选择合适的能级密度模型和参数调整,验证了TALYS在^(159)Tb(n,γ)^(160)Tb反应理论计算中的可靠性,计算得到的反应截面与大量实验数据吻合度良好。

用^(82)Br、^(160)Tb和^(40)K刻度高纯锗探测器效率研究

高纯锗探测器对被测样品需要用放射性标准源进行探测效率刻度。但如果大量不同材料、密度或几何体的样品需要刻度,使用的放射性标准源将非常昂贵,且不利于环境保护。研究一种用中子活化的82Br、160Tb和40K γ光子刻度高纯锗探测器全能峰效率的新方法。这种方法不需使用人工放射性标准源。实验中使用了一台相对效率42%的高纯锗探测器(直径76 mm)和两个土壤样品(φ70 mm×66 mm)。用82Br不同能量Ei相对554.3 keV全能峰计数率的比例εBr(Ei)拟合成相对效率函数fBr(E)。对160Tb γ能量(keV)Ej=86.7、197.0、215.6、298.6、392.5相对于1271.9 keV全能峰计数率的比例uj,用公式εBr(Ej)=uj.fBr(E1271)将uj转换成对82Br 554.3 keV的归一化相对效率。然后,用82Br的实验值εBr(Ei)和160Tb的计算值εBr(Ej)拟合成归一化相对效率函数f(E)。40K1460.8 keV γ能量的绝对效率εK可通过将KCl均匀混合到样品中进行测定。由此,其它任何γ能量E的绝对效率都可用式ε(E)=εK.f(E)/f(EK)计算出。实验表明,样品-探测器距离大于3 cm后fBr(E)变化不显著。为验证本方法(源-探测器距离3.1 cm),测量了两个φ70 mm×66 mm的土壤样品中放射性核素的活度,并与γ-γ符合法进行对比。结果每个样品中7种核素(226Ra、235U、232Th、40K、134Cs、137Cs和60Co)的活度浓度在不确定度范围内分别完全符合。这种方法非常有用,尤其对有一定体积的样品,因为它不必使用人工放射性标准源,且考虑了光子在样品中的自吸收。

^(160)Dy转动带和γ振动带之间偶合参数Z_γ的计算

用GeLi和HpGe探测器,对由160Tb的β-衰变而产生的γ射线,进行了单谱和γ-γ符合谱的测量。根据γ射线强度的测量结果,用绝热对称转动模型对160Dy中转动带与振动带的偶合参数Zγ值进行了计算,得出从振动带到转动带的γ跃迁几率B(E2)值之比不能通过唯一的Zγ值来描述。

^(160)Tbβ^-衰变纲图研究

对由160Tb的β-衰变而产生的γ射线利用GeLi和HpGe探测器进行了单谱和γ γ符合谱的测量.根据单谱和γ γ符合谱的测量结果给出了160Tb的β-衰变纲图.并用绝热对称转动模型对160Dy中转动带与振动带的耦合参数Zγ值进行了计算,得出从振动带到转动带的γ跃迁几率B(E2)值之比不能通过唯一的Zγ值来描述.Tb/β-衰变;衰变纲图;