单占据片断轨道的组合式(Kost+Perkin)定域化

为了使开壳层片断轨道具有正确的集居数 ,正则轨道必须定域化 .但是 ,在确保目标轨道Φsdan单占据性的同时 ,Kost定域化也破坏了 Φs特定的对称性 .实际计算表明 ,Perkin定域化可以弥补 Kost程序的缺陷 ,将单占据的 Φs转化成高度定域的、对称的片断轨道 .在片断分子中 ,C—HR键长 r的选择和 Kost定域化的方式对 Perkin定域化的成败具有重大的影响 .当 Gaussian基组为 STO-3G,3-2 1 G和 4 -31 G时 ,r应为0 .1 nm;但在 6-31 G水平下 ,必须 r =0 .0

基于Mie散射理论对砷化镓光子晶体安德森定域化研究

基于Mie散射理论和低浓度近似,对砷化镓作为散射体光子晶体中的安德森定域化参量进行了理论计算,并分析了影响定域化现象的各种因素。结果表明:在散射体体积分数为10%,相对折射率大于3.8时,远红外区50～65μm范围内出现严格的定域化现象;随着散射体半径的增大,定域化区向长波方向移动,且定域化参量先增大后减小。

含吸收性散射体的无序介质中红外光子定域化

对含有反常色散材料和金属材料散射体无序介质的光子定域化行为进行了理论研究 .基于Mie散射理论研究发现 ,对于某些反常色散电介质球做散射体的无序介质 ,在较低浓度 (10 % )下 ,在中红外区可以实现一定的光子定域化 ,且频率位于各自的剩余射线带 .对金属散射体的无序光学介质的研究表明 ,各种金属在中红外区的各个频率点上的散射行为均极为相近 ,结果表明 ,在整个中红外区几乎不可能实现光子定域化 .

虚轨道定域化

通过引入虚轨道定域化函数,扩展了集居数的定域化方法.在从头算STO-3G水平上用扩展后的方法计算无机小分子、烷烃、卤代烷、醇、胺及共轭烃等.结果表明,定域占据轨道与定域虚轨道的系数和能级分布具有相似的规律.

基于Mie散射理论的反蛋白石光子晶体定域化研究

根据Mie散射理论和低浓度近似,对金属氧化物构成的反蛋白石光子晶体的光子定域化区进行了研究。结果发现,该光子晶体在14～18μm区域出现多个光子禁带,讨论了影响定域化参量的各种因素,为实现光子定域化现象提供理论参考。

测地声模的径向随机定域化

在文献[1]中,通过分析实验上观察到的测地声模的小密度-电位比与测地声模谐波定级的自洽性,论证了测地声模是在转向点附近一种"蝌蚪状"的定域结构,但没有给出导致这种结构的物理机制。从随机媒质对波传播产生定域化的角度进行了探讨,采用测地声模由漂移波湍流参量激发的产生模型,计算了随机定域化导致的也是文献[1]所关注的相干长度。讨论了与实验观测比较的有关问题。

量子化学半经验法下E-R定域化方法的研究

在CNDO,INDO,MINDO/3及MNDO等有代表性的4种半经验法的基础上,根据其各自不同特点系统地建立起其相应的E—R定域化程序.采用E—R定域化方法,需计算大量双电子积分,极为费时,我们经过与半经验法一致的近似处理,节约了大量机时.

中红外区二氧化钛反蛋白石光子晶体的光子定域化研究

为了得到二氧化钛反蛋白石光子晶体中影响光子定域化的规律,基于Mie散射理论和低浓度近似,对光子定域化参量进行了数值计算与理论分析,发现在该氧化物的剩余射线区内,入射波长和散射体大小对光子定域化有明显的影响.结果表明,在散射体浓度为10%,相对折射率大于3.8时,在中红外区13.3～15.3μm范围内出现了光子定域化现象,并随着散射体半径的增大,定域化区向长波方向移动;同时,定域化参量先增大后减小.研究结果为实验上在该类光子晶体中实现光子定域化现象提供了理论参考.

基于Mie散射理论的光子晶体安德森定域化研究

基于Mie散射理论和低浓度近似,对磷化镓光子晶体的安德森定域化进行了理论计算,并分析了影响定域化参量的各种因素。结果表明,在浓度为10%,折射率比值大于3.8,无吸收状态下,中红外区出现了安德森定域化现象,并且随粒子半径的增大,定域化区向长波段移动,且基质折射率的增大使定域化现象减弱。研究结果为该类晶体的定域化现象提供了理论参考。

红外区金属氧化物反蛋白石光子晶体的安德森定域化研究

根据Mie散射理论,在低浓度近似下,对中红外区由金属氧化物构成的反蛋白石光子晶体的禁带的存在区域,即光子定域化区进行了研究.发现在浓度为10%,此类晶体在中红外区将出现多个光子禁带区域,并且计算了影响定域化区域的各种因素.由此可知利用材料在剩余射线带内折射率小于1的特性,可以制备出中红外区和远红外区存在禁带的光子晶体.这一结果为反蛋白石晶体的研究提供了理论方法.

光波在三维光子晶体中定域化特性的数值研究

基于Mie散射理论和低浓度近似,对锗蛋白石类光子晶体中的光子定域化现象进行了研究,数值揭示了入射波长、散射体大小和基质折射率对定域化参量的影响规律。结果表明,在散射体浓度为10%,相对折射率大于3.8,在中红外区3～12μm范围内出现了理想的定域化现象;随着入射波长的增大,定域化区所对应的散射体半径增大,定域化参量减小;同时,基质折射率的增大导致退定域化现象。

测地声模的径向“蝌蚪”定域化结构

从Braginskii冷离子流体模型出发,利用准环坐标系,导出了轴对称(环向模数为零的)扰动密度和扰动电位所服从的两个二维线性偏微分本征波方程。采用WKB法及Langer变换,解出了测地声模过转向点一致有效的整体模结构和分立本征频率谱;论述了不存在连续谱解的原因;指出Schrdinger意义下的径向高激发态对应了近零频模;论证了与测地声模定级分析的自洽性将导致"蝌蚪"定域化;并讨论了"蝌蚪"定域化理论与实验上所观察到的"多个测地声模共存"现象之间的关係。

基于波束域的多测量矢量欠定系统正则化聚焦求解算法

针对传统波达方向角估计算法采样数据量大导致较大计算复杂度的问题,提出了基于波束域的多测量矢量欠定系统正则化聚焦求解算法。该算法首先基于压缩感知理论对空域稀疏信号进行压缩采样,并将压缩信号从阵元域映射至波束域,进而构造出新的波束域接收信号,而后使用多测量矢量欠定系统正则化聚焦求解算法实现信号的波达方向估计。仿真实验表明,与传统的Capon及MUSIC算法相比,所提算法可对相干信号进行有效DOA估计,具有较高角度分辨力和估计精度;与基于阵元域的正则化聚焦求解算法相比,所提算法具有较低计算复杂度。

π和σ体系彻底分离的高度定域的键轨道基组的建立

高度定域的、对称的、键轨道基组的建立是一个多步的计算程序 :( 1)以定域片断轨道 [k,i,j]为基 ,对分子作有条件的RHF运算 ,算得FUL和DSIo 态的片断分子轨道 [Фol′,Фon,Фom]和 [Фl,Фn,Фm].在基组 [k,i,j]中 ,i∈双占据和空σ片断分子轨道 (FMOs)组 ,j∈πFMO组 ,k∈单占据σFMO组 ,它们都精确地定域在各自的片断内 ;( 2 )利用Φol′与Φl 间的重叠积分值 (Sl′l>0 .5 ) ,可以从DSIo 态中 ,自动地选出Ns 个对称的、由单占据轨道线性组合而成的分子轨道ol′= akl′k(k =1,2 ,… ,Ns) .接着 ,用Φol′取代FUL态中同类的、非对称轨道组Φl= aklk(k =1,2 ,… ,Ns) ;( 3 )以上述新的轨道组 [Φol′,Φn,Φm]为基 (其中 ,Φol′∈DSIo 态 ,它们离域于整个分子 ;双占据及空σFMO组Φn和πFMO组Φm 属于FUL态 ) ,按FUL态的条件 ,再次对分子作有条件的RHF运算 ,从中得到一组对称的、闭壳层正则FMOs,而且每一个FMO均有正确的电子占据数 ;( 4)利用Perkin原理 ,将第 3步所得的正则FMO组定域成一个对称的键轨道基组 [Φl′,Φn′,Φm′].在这个基组中 ,π体系Φm′与σ构架Φn′是彻底分离的 。

一种计算量小的构造合理最紧缩定域轨道的方法

提出一种计算量小的构造合理最紧缩定域化轨道的方法 .非正交定域轨道 ( NOLMO)没有“正交化尾巴”,比正交定域轨道 ( OLMO)更局域化、更紧缩、更具可移植性 ,从而更适合用于化学问题的理论研究 .但若在用变分法确定最大限度局域化 NOLMO时单纯取消正交条件而不附加其它的限制 ,会得到趋于线性相关的不合理结果 .提出用强制 NOLMO与投影自然键轨道 ( PNBO)的重心重合代替正交化条件确定合理的最大限度局域化 NOLMO(合理最紧缩定域轨道 )的方法 .对一系列不同类型分子的计算结果表明 ,用该方法可以得到空间分布合理及线性独立的 NOLMO,延伸度与文献已有的最佳结果接近 ,而计算量大幅度降低 .由于构造投影自然键轨道的计算量随分子中原子数目的增加只是线性增长 ,因此 。

否定辖域的内在生成机制探讨

在汉语的句子否定中,否定词的否定范围为整个句子。其内在生成机制在于,在句子否定的基本结构[CP[TP[NegP[AuxP[AspP[VP]]]]]]中,否定词的辖域为其所c-指令的各个成分,包括基础生成于VP的逻辑主语和逻辑宾语。而汉语作为"话题优先"的语言,主格特征弱,无需逻辑主语显性移位至TP。有定NP话题化A′移位至CP标记语位置,无定NP焦点化A′移位或通过UnivP的允准,至CP标记语位置,通过重构辖域,仍然在否定词的否定辖域之内。

基于压缩感知的波束域DOA估计

针对传统波达方向角(DOA)估计算法需要大量采样数据从而导致较高计算复杂度的问题,基于压缩感知理论,利用目标信号空域稀疏性,提出一种基于波束域的多测量矢量欠定系统正则化聚焦求解DOA估计算法。该算法将压缩信号从阵元域映射至波束域,一定程度上克服了稀疏重构算法无法用于低信噪比情况下的缺陷。数值仿真表明,与传统的Capon,MUSIC和l1-SVD算法相比,所提算法可对相干信号进行有效DOA估计,具有较高角度分辨力和估计精度;与RMFOCUSS和l1-SVD算法相比,所提算法具有较低计算复杂度。

三维位场正则化向下延拓成像技术

该文采用正则化方法通过频率域响应对位场进行向下延拓,运用牛顿切线法并引入多条件约束对正则化参数进行了合理的选取,消除了向下延拓所固有的不稳定性。在二维剖面和三维空间的延拓都取得了较为理想的效果。

中红外低浓度无序介质的光子定域化理论研究

提出一些折射率比锗还高的中红外材料 (第一类 )以及中红外反常色散材料 (第二类 )可以用于无序介质的光子定域化研究 .基于Mie散射理论的研究发现 ,即使在低浓度散射体近似下 ,也容易在第一类无序介质中实现光子定域化 ;同时可在第二类无序介质中实现一定意义下 (含一定的吸收 )的光子定域化 ,且频率位于各自的剩余射线带内 .研究还发现 ,基质的折射率效应在这两类无序介质中的作用完全不同 .还提出了散射体平均等效散射截面饱和的假设 。

含金属散射体的中红外无序介质的光子定域化理论研究

基于Mie散射理论发现 ,各种金属在中红外区的各个频率点上的散射行为均极为相近 ,是一种在中红外区反照率高但散射效率较低的散射体 .在浓度为 10 %时 ,介质的定域化参量最小只能达到 6 .6 ,并且与体系的常用基质材料无关 .数值研究揭示了这种金属散射体系统与低吸收。