隧穿量子点分子Jaynes-cummings模型的Berry相位

为了给量子系统的几何相位调控提供建议,利用全量子理论研究了一个隧穿双量子点分子与量子化单模场相互作用系统的Berry相位,探讨了量子场平均光子数、场-量子点失谐量、隧穿能级失谐量、隧穿强度以及场-量子点线性和非线性耦合对系统几何相位的影响.数值计算结果表明,在系统本征能级反交差区域附近,可以通过调节外加在量子点分子上的电压方便地对系统的Berry相位实现高效调控,这一结论在实现量子计算方面有潜在应用价值.

K光子Jaynes-Cummings模型中自发辐射的Berry相位的零级近似

介绍了Ｂｅｒｒｙ相位，计算了Ｋ光子Ｊ－Ｃ模型中自发辐射的Ｂｅｒｒｙ相位的零级近似，指出了如果一个量子力学系统的哈密顿量的本征态由有限个粒子数态迭加而成，其Ｂｅｒｒｙ相位或Ｂｅｒｒｙ相位的零级近似是其在参数空间上闭合曲线面积的负二倍。

纯迭加态的Berry相位

计算了纯迭加态的Berry相因素，其结果同简谐振子相干态的Berry相因素完全相同．同时指出，按Berry的最初理论由有限个简谐振子相干态迭加而成的态的Berry相因素同简揩振子相干态的Berry相因素也完全相同．

含时磁场下具有单轴各向异性交换作用双自旋系统的Berry相位

讨论了含时磁场下具有单轴各向异性交换作用双自旋系统的瞬时本征态及其绝热周期演化下的Berry相位 ,并由此分析了单轴各向异性交换作用对自旋系统

金属间化合物Pt_(7)Sb投影Berry相位与析氢催化关联的第一性原理计算

高效催化材料的设计是能源材料领域的重要任务之一。本工作根据寻找具有低Pt负载量的高效析氢反应(HER)催化剂的指导原则,结合投影Berry相位描述符,设计发现了性能优异的HER催化剂立方Pt_(7)Sb,其氢吸附Gibbs自由能(ΔG_(H^(*)))甚至小于Pt元素。因此,在降低Pt负载量的情况下,其HER催化活性有望提高。从电子结构分析来看,2个描述符ΔG_(H^(*))和投影Berry相位之间有很好的一致性。由于投影Berry相位完全由体态(波函数相位)决定,这种一致性意味着良好的催化性能与本征电子结构的拓扑性质之间存在着密切的关系。该结果提供了一个很好的HER催化剂候选材料,降低了Pt的负载量,并为展示催化剂本征拓扑性质的作用提供了参考。

动边界量子含时谐振子系统的Lewis-Riesenfeld相位与Berry相位

根据Lewis Riesenfeld的量子不变量理论 ,计算了一维动壁无限深势阱内频率随时间变化的谐振子的Lewis Riesenfeld相位 ,发现刘登云文中“非绝热Berry相位”与Lewis Riesenfeld相位中的几何部分完全一致 .也许更为重要的是 ,证明了至少对于做正弦振动的边界 ,在绝热近似下 ,该系统不存在非零的Berry相位 .

绝热定理表述的改进以及Berry相位和Wilczek-Zee算符导出的简化

用Hamiltouian随时间的变化率来定量地界定量子系统的“缓慢变化”,从而对绝热定理的表述做了改进,使它更精确;其证明过程变得更简单,绝热近似的误差估计也被做得更直捷,并得到了(?)/(?)(?)相对于能量本征函数的非对角元的估计式.据此,对Berry相位和Wilczek-Zee算符的导出做了简化.而Berry相因于作为wilczek-Zee算符的特例这一点,也被表述得更加严格和清楚.

具有含时频率和边界条件的谐振子量子态的Berry相位

对具有一运动边界的一维无限深势阱内频率随时间变化的谐振子的含时Ｓｃｈｒｄｉｎｇｅｒ方程连续进行两次规范变换，可以得到精确解和Ｌｅｗｉｓ不变量算符．基于该精确解利用几何距离和曲线的几何长度概念计算了体系量子态的Ｂｅｒｙ相位．

含时边界条件和Berry相位

对一具有含时边界条件的量子体系,有效哈密顿算符可用一种简单的方式去构造而不涉及任何几何处理。用这种方法构造了一个在半径随时间变化的球形盒子内的量子粒子的有效哈密顿算符,并用它来计算波函数的Berry相位。发现有效哈密顿算符与原哈密顿算符在形式上由一静态规范变换相关联。这两个哈密顿算符的量子态差Berry相位。

转动核对转移矩阵元与Berry相位

采用粒子数守恒方法，对推转壳模型（ｊ＝１１／２）进行了精确计算，详细分析了转动原子核中对转移矩阵元随转动频率的变化．与粒子数投影的Ｈａｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ－Ｂｏｇｏｌｉｕｂｏｖ方法导出的结论相反，“ｄｉａｂｏｌｉｃ对转移”现象仅出现在高激发带，而晕带到晕带的对转移矩阵元则变化较为缓慢，并不出现振荡现象．

Heisenberg自旋模型的有效拓扑作用量与Berry相位相关的高级绝热近似方法

本文由平均场有效场论方法出发,应用高级绝热近似的计算技术,一般地研究了Heisenberg自旋模型的有效作用量及其高阶修正。在低温情况下,附加的拓扑作用量可等效地理解为单自旋在多粒子平均场中的等效Berry相位的叠加。

等离子体波背景下的光子Berry相位

利用光学度规将强激光脉冲激发的电子等离子体波描述为有效几何背景.借助于广义相对论中弯曲时空下的Maxwell方程组得到了探针光子在等离子体中电子等离子体波背景下(被处理为有效度规)所满足的运动方程及光子的Hamilton表达式.导出了电子等离子体波对光子Berry相位贡献的解析表达式并且对光子在真空中Berry相位的修正做了数值估算.

Berry相位相关的拓扑作用量及其非绝热效应

本文在绝热条件破坏的一般前提下,利用路径积分方法推导出了联系于Berry.相位的拓扑作用量和相应的有效哈密顿量,得到了一级近似的非绝热跃迁几率幅。这些讨论表明了Berry相位和诱导规范结构存在的普遍性.作为例子,我们讨论了诱导磁单极的动力学和Bitter-Dubbers实验.

静态规范变换和Berry相因数

静态规范变换既不是么正变换也不是一种严格的规范变换，互为静态规范变换的两个动力学系统是规范不等价的，但它们绝热循回演化的Ｂｅｒｒｙ位相却存在一个非常简单的关系．

自旋为1粒子在旋转磁场中的几何相位和动力学相位(英文)

文章研究了自旋为1的粒子在旋转磁场中的几何相位和动力学相位.推导出如何计算自旋为1的粒子在绝热和非绝热演化中的几何相位和动力学相位公式,并利用这些公式计算其相位.最后我们讨论了三种情况下的Berry相位,当考虑ω1<<ω时,系统处于绝热近似,此时,几何相位就是Berry相位。

教科书内容的正确和真实至关重要——关于曾谨言著“量子力学”中量子几何相位概念的再评注

对曾谨言所著的量子力学书中量子几何相位的一些错误概念再次提出了批评,同时针对他在《大学物理》上的《介绍几个量子力学基本概念》一文的有关观点进行了逐点分析批驳,并举出Berry论文中有关论述为证.本文着重从"正确"和"真实"两方面去分析.

量子力学相位问题研究进展

综述量子力学相位问题的背景、产生及进展。最初由Berry提出的适用于线性系统绝热演化的Berry相位受到了局限,在实际应用中,Berry相位被推广到非绝热演化(AA相)、非循环过程(非对角几何相)及非线性系统(一般量子态的几何相位)。指出对于非线性系统非对角几何相的研究是个新的研究课题,并对其研究前景进行展望。

几何量子相位探析

波恩关于波函数的概率解释奠定了量子力学的理论基础。概率仅仅依赖于波函数的振幅而与相位无关。在相当长的一段时间内,人们的主要兴趣都集中在如何得到振幅。相位是所有干涉现象的根源,与振幅一样有着深刻的物理意义和特别的几何意义。本文介绍几何相位的发现和在开放系统中即混合态下的几何量子相位。

利用量子几何相位制作光纤偏振旋转器

利用光纤中的量子几何相位(又称Berry相位),制作了单模光纤的线偏振光偏振面旋转器,并对器件进行了测量.实验数据表明,这种光纤偏振旋转器对光偏振面的旋转基本符合理论预计.对偏差进行处理后得到修正的定标公式,可更精确地反映出此光纤偏振旋转器的特性.

教学研究:介绍量子力学几个基本概念——兼答《关于量子几何相位的评注》中的几个主要问题

介绍了量子绝热定理的物理含义及成立的条件 ,认为有关主要文献 (Aharonov -Anandan ,Bohm ,孙昌璞等 )的表述是正确的 ,而《关于量子几何相位的评注》[1] (以下简称《评注》)相应的表述不完全正确 .在此基础上 ,认为这些文献和教材 (R .Shankar)得出的涉及Berry绝热相位的一些论述 (不含Berry绝热相因子的瞬时能量本征态不满足含时Schr dinger方程等 )也是正确的 ,而《评注》的论述与此相反 .《评注》认为只有γn(C)才是Berry相位 .本文作者则倾向于把γn(t)叫做Berry绝热相位 ,而把γn(C) =γn(T) -γn(0 )叫做几何相位 (geometricphase) [2 ] .