在整个运动学范围内研究B_s→K跃迁形状因子

用改进的光锥QCD求和规则研究在整个运动学范围内Bs→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性对计算结果的影响,从而能更精确地抽取CKM矩阵元|Vub|.

基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究

基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.

用光锥QCD求和规则研究B→π跃迁形状因子

本文用改进的光锥 QCD求和规则计算 B→ π跃迁形状因子 ,并与标准的光锥 QCD求和规则的结果进行比较 .它们基本吻合 ,但在本文中消除了 twist-3波函数的不确定性所带来的影响 ,从而能更精确地抽取CKM矩阵元 |Vub|.

基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究

利用全息分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算了D、D_s→K~*跃迁形状因子.由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V.D_s→K~*衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3.整体上来看,所给出的跃迁形状因子与以前文献中通过其他方法(基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、光前夸克模型、重轻手征夸克模型)给出的结果在误差允许的范围内基本一致.利用给出的跃迁形状因子通过半轻衰变D^+→K^(*0)l^+νl、D^0→K^(*-)l^+ν_l结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元︱V_(cs)︱.预言了D_s^+→K^(*0)l^+ν_l过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较,可以被将来更为精确的实验所检验.

B→π跃迁形状因子的计算

重到轻跃迁形状因子是非常重要的参量 ,它在B介子衰变中起重要作用 .在光锥QCD求和规则中 ,形状因子的计算结果的不确定性主要来自于光锥波函数 ,twist- 2 ,twist- 3的波函数是主要贡献的波函数 .现在仅有twist - 2的波函数被系统地分析并较精确地确定下来 .然而 ,对twist- 3,twist- 4的波函数确定不够好 .但twist- 3波函数对形状因子的贡献与twist- 2波函数贡献相当 ,Twist- 4波函数贡献很小 ,这样twist- 3波函数给计算结果带来较大的不确定性 .为此 ,通过构造手征流关联函数 ,消除了twist- 3波函数的不确定性所带来的影响 ,用改进的光锥QCD求和规则计算B→π跃迁形状因子 ,与标准的光锥QCD求和规则的结果基本吻合 ,从而更能精确地抽取CKM矩阵元 |Vub|.各参数对计算结果f(q2 )的不确定度的影响范围是 :Borel质量参数M2 的影响为± (3～ 5 ) % ,光锥波函数± 10 % ,高扭度波函数的影响不超过 5 % .

光锥QCD求和规则计算B_S→K形状因子

本文用光锥QCD求和规则计算BS→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性给计算结果所带来的影响,从而能更精确地抽取CKM矩阵元｜Vub｜.

edSeCabibbo压制半轻子衰变过程D^0 →π- e^+ ν_e(英文)

计算了Cabibbo压制过程D0 →π- e+νe 衰变率 .利用计算结果和测得分支比来研究形状因子 |fπ+(0 ) |及CKM矩阵元 |Vcd| .