2.79μm高速转镜调Q Er,Cr:YSGG纳秒窄脉冲激光器

转镜调Q无插入损耗,是获得窄脉冲、高峰值功率输出激光的直接方式。纳秒脉冲需要使用高速转镜调Q,并精准控制电机转速与氙灯放电延时,以使激光介质上能级粒子数反转最大,获得最大激光能量输出。本文设计了以Arduino mega 2560单片机为核心的高速转镜调Q控制系统,通过精确单片机解析串口屏指令控制激光电源的充放电和高速电机启停,同时通过对转镜脉冲信号整合降频控制氙灯放电时刻,实现对延迟时间的精准控制,实现了灯泵Er,Cr:YSGG激光纳秒窄脉冲调Q输出。在5 Hz重复频率下,转镜转速为650 r/s时,获得的最高单脉冲激光能量为45.7 mJ、脉冲宽度为86.2 ns,相应的峰值功率为530.2 kW。

Cr∶LiSAF飞秒激光器中Gires-Tournois镜的设计

飞秒激光脉冲的产生主要依赖于激光腔内净的负群延迟色散.但是在固体激光器中,增益介质和其它光学元件却引入了正色散,因此需引入相应的色散补偿机制.布儒斯特角棱镜对曾是激光腔中色散补偿的主要办法,但是它在进行群延迟色散补偿的同时还会引入高阶色散,使激光器操作困难并影响激光器的尺寸和重复频率.Gires-Tournois镜是一种新型的色散补偿元件,可以克服这些缺点.本文介绍了Gires-Tournois镜的基本结构,分析了影响Gires-Tournois镜的群延迟时间、群延迟色散和三阶色散的量,给出了Gires-Tournois镜的设计原则并根据Cr∶LiSAF飞秒激光器中的色散补偿要求设计了性能优良的Gires-Tournois镜.该Gires-Tournois镜在750～900nm的波长范围内具有高于99.9%的反射率和-35±8fs2的群延迟色散.用这样的Gires-Tournois镜经过4次反射后可以补偿3mm的Cr∶LiSAF晶体的绝大部分群延迟色散.

半导体激光器泵浦的Cr:LiSAF激光器

本文报道了用半导体激光器泵浦Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ激光器腔的设计以及输出特性，在用准连续波泵浦时，阈值平均功率为４２ｍＷ，在泵浦平均功率为６０ｍＷ时得到了３ｍＷ的激光输出．

高效LD端面泵浦CW Cr:LiSAF激光器的实验研究

在优化准直聚焦系统的基础上，对ＬＤ端面泵浦Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ的连续运转进行了实验研究，从掺杂浓度为５．５％的Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ晶体获得最大输出功率４１ｍＷ，斜效率２１％，中心波长８５７ｎｍ；借助ＣＣＤ测量系统，研究了ＬＤ输出光在泵浦系统中的演化，测量了不同腔型输出激光的光斑，分析了模式匹配对激光输出特性的影响。

全固态Cr:LiSAF/LBO腔内倍频蓝光激光器

本文报道了利用最大输出功率为650mW的全固态Nd:YVO4/LB0671nm红光激光器作为泵浦源,纵向泵浦Cr:LiSAF,利用LBO腔内倍频,获得430nm的连续蓝光输出的实验研究,并解释了当泵浦功率继续增大时,输出功率下降的原因。在泵浦功率为560mW时,获得了最大输出功率为9mW的430nm蓝光输出,激光的阈值为230mW。

半导体激光器纵向泵浦准连续Cr∶LiSAF激光器的实验研究

用波长为 65 3 .2 nm的半导体激光器实现了纵向泵浦 Cr∶L i SAF激光器的准连续运转 ,晶体平均吸收功率为 1 40 m W时获得激光输出 ,在 L D最大输出功率范围内 ,晶体平均吸收功率为 680 m W时 ,可获得最大平均输出功率 3 2 m W,斜效率 5 .6% .

自锁模Cr∶LiSAF激光器的特性研究

本文分析上转换过程及荧光热猝灭效应对Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器的泵浦阈值和输出功率的影响，由此得出Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器特别适合低功率泵浦分析了三镜腔结构的特性，选择了腔的较佳参数。

LD泵浦准连续运转Cr:LiSAF激光器谐振腔的设计与实验研究

本文从理论上叙述了半导体泵浦的准连续运转Cr：LiSAF激光器三镜折叠腔的腔型设计，并从实验上实现了准连续运转，在泵浦平均功率为12mw时，得到激光振荡，斜率效率达15％．

医用Cr:LiSAF蓝光激光器的研制(英文)

该文主要阐述了对小型化医用CrLiSAF晶体蓝光激光器的初步研究。采用了双灯泵浦结构 ,通过实验 ,获得了倍频蓝光的最大输出能量为 5 0mJ ,脉宽为 2 5 μs,波长为 4 30nm的蓝光输出 ,完全可以用于医学实验。

半导体泵浦连续波Cr∶LiSAF可调谐激光器的研究

报道半导体泵浦连续波运转的Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器。在泵浦入射功率为１４８ｍＷ时，得到２ｍＷ的连续波输出。输出波长为８６６ｎｍ。当在腔内放置色散元件后，其调谐范围是８３５．５～８９３．８ｎｍ。并对实验结果进行了分析。

微型Cr∶LiSAF激光器中泵浦光与输出光光斑形状的测量

本文从实验上对微型Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器中泵浦光与输出光光斑进行了测量

组合短腔单频Cr:LiSAF激光器的理论与实验研究

分析了一种特殊设计的组合短腔ＣｒＬｉＳＡＦ激光器实现单频运转的工作原理，并在此基础上与实验进行详细的比较．当两个掺杂浓度及所镀介质膜都完全相同的薄片ＣｒＬｉＳＡＦ晶体谐振腔长分别取为５００μｍ和１０００μｍ，中间夹的石英厚度为１３０μｍ时，实验得到了线宽＜０．１２ｎｍ的单频激光，理论线宽为０．０２ｎｍ．

可调谐Cr:LiSAF激光器的调Q晶体腔内位置的选择

本文通过对电光调ＱＣｒ：ＬｉＳＡＦ可调谐激光器中的ＫＤＰ晶体的腔内三个可能的位置的分析，证明了它们均可以作为调Ｑ晶体的腔内位置．

CrLiSAF激光器的研究进展

按Cr∶LiSAF激光器的三种运转方式简要综述了国内外的发展状况,分析了各自的一些特点和应用及研发前景,并比较详细地说明了几个典型,最后,指出了我国发展激光二极管泵浦Cr∶LiSAF晶体的发展方向。

高效率连续激光二极管泵浦Cr∶LiSAF激光器

报道了５００ｍＷ激光二极管端面泵浦Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器连续运转的实验研究结果．特别是在分析了泵浦光与腔模的耦合情况后，提出了一套与泵浦源相适应的准直聚焦系统，提高了耦合效率．实验对两种不同掺杂浓度和不同形状的Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ晶体进行了研究，在８５０ｎｍ的中心波长处获得最大输出功率分别为２０ｍＷ和１３ｍＷ，斜效率分别为１０．３％和７．８％。

671 nm红光泵浦Cr:LiSAF可调谐激光器的研究

提出一种新的泵浦Cr:LiSAF可调谐激光器的方式 ,并用国内的Cr:LiSAF晶体作了初步实验 .在实验中 ,经过反复的研究设计了一种简单 。

BBO晶体腔内位置对灯泵Cr:LiSAF激光器腔内倍频的影响的研究

本文实验研究了由于色散引起的ＢＢＯ晶体腔内位置对灯泵Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ激光器腔内倍频输出的影响，并从理论上获得了腔内倍频的ＢＢＯ晶体的最佳位置为基波与谐波的位相差２π的整数倍，同时，考虑到容许的基波与谐波的位相差为±π／４时，对应基波和谐波波长分别为：９００ ｎｍ和 ４５０ ｎｍ处，腔内倍频的ＢＢＯ晶体的位置调整范围为 ９．４ ｍｍ．

外腔调谐的全固态Cr∶LiSAF激光器

由于调谐元件置于主腔外时,插入损耗影响小,可以扩展调谐范围,本文采用外腔棱镜和光栅调谐结构研制了全固态Cr∶LiSAF激光器。分析了外腔调谐结构的基本原理,分别选用棱镜和光栅作为调谐元件,研制了棱镜外腔调谐Cr∶LiSAF激光器和光栅外腔调谐Cr∶LiSAF激光器。分析对比了棱镜和光栅调谐的输出功率、光谱、调谐范围等特性以及镜片镀膜对输出特性的影响。进行了调谐实验,结果显示：选用棱镜作为外腔调谐元件时,在325mW的吸收泵浦功率下实现了785~985nm的调谐,输出功率最高达21mW。选用光栅作为调谐元件时,亦可实现785~985nm的调谐,最大输出功率为20mW,光谱的半峰全宽（FWHM）为0.12nm。得到的结果表明外腔全固态Cr∶LiSAF激光器可以实现窄线宽、宽谱调谐输出。

自锁模Cr∶LiSAF飞秒激光器的谐振腔设计

以自聚焦理论为基础，考虑象散补偿的情况，推导出包括ＬｉＳＡＦ晶体在内的三镜腔的非线性传输矩阵．由此，可计算出腔内及晶体内部光束半径随激光功率的变化，并确定腔的较佳参数．在实验上实现了三镜腔Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器的自锁模运转．

宽谱可调谐的全固化Cr:LiSAF激光器

报道了调谐范围达130nm的的V型腔端面泵浦全固化Cr：LiSAF激光器。研究了V型腔结构的重要参数,优化了腔型设计以提高激光器的效率。激光器自由运转输出时,斜效率最高达39.2%,泵浦阈值最低为32.8mW。对比分析了双折射滤光片（BF）和棱镜的调谐效果。在腔内插入BF调谐,实现了783~913nm连续可调谐输出,在840nm处获得115mW的最大输出功率,在800~900nm的区间内,输出功率超过80mW。用棱镜作为调谐元件,调谐范围达802~887nm,最大输出功率为6.5mW。从调谐范围和输出功率看,BF的调谐效果更好。