有切无旋CRFPEF流体时空(Ⅰ)

本文求出了共形标量因子梯度与流体四速度垂直时的有切无旋CRFPEF流体Einstein-Maxwell方程严格解,指出有两种可能类型:(1)共形平直解;(2)与在类时超曲面上具有三维运动群的BianchiVI_0型真空解共形.在电磁场为0的特殊情况下,本结果为有切无旋Van den Bergh解.

有旋无切CRFPEF流体E-M方程严格解

本文是[1] 的继续。求出了有旋无切 CRFPEF 流体 Einstein-Maxwell 方程(?)的严格解,得到(i)文献[2] 中有旋无切共形 Ricci-平直理想流体时空度规是本文的一个特例((?)_1=0) (?);(ii)物态方程为 P=(γ-1) ω(γ为任意常数)的 CRFPEF 流体的通解.

有切无旋CRFPEF流体时空(Ⅱ)

当共形标量因子梯度与流体四速度平行时,有切无旋CRFPEF流体的Einstein-Maxwell方程的解有两种可能类型:(1)当不存在电磁场时为共形平直解;(2)当电磁场不为0时,所得解与真空Robinson-Trautman类解共形.

具有电磁场的共形Ricci-平直理想流体

本文采用[1]的方法,导出了具有电磁场的共形Ricci-平直理想流体(以下简称CFRPEF流体)Einstein-Maxwell场方程的Newman-Penrose形式。这些方程特别适用于CRFPEF流体引力场的研究。文中还求出了在无切、无旋情况下CRFPEF流体引力场的严格解,得到了:(1)文献[4]中的结果,是本工作的一个特例(φ_1=0的情况);(2)所有P=(γ-1)ω一类CRFPEF流体(γ为任意常数)的时空度规。