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Determinations of plasma density and decay time in the hollow cathode discharge by microwave transmission 被引量:1
1
作者 张林 何锋 +1 位作者 李世超 欧阳吉庭 《Chinese Physics B》 SCIE EI CAS CSCD 2013年第12期347-351,共5页
The microwave (MW) transmission method is employed to measure both the plasma density and the plasma decay time in the hollow cathode discharge (HCD) in argon at low pressure. The plasma density in DC-driven or pu... The microwave (MW) transmission method is employed to measure both the plasma density and the plasma decay time in the hollow cathode discharge (HCD) in argon at low pressure. The plasma density in DC-driven or pulsed HCD is on the order of 1012 cm-3, which can block the X-band MW effectively. In the case of pulsed HCD, the MW transmittance shows the same waveform as the pulsed current during the rising edge if the driving frequency is low, but with a longer delay during the falling edge. The MW transmittance reaches a constant low level when the driving frequency is high enough. The plasma decay time in the HCD system is measured to be about 100 μs around a pressure of 120 Pa. The ambipolar diffusion is considered to be the major mechanism in the decay process. 展开更多
关键词 hollow cathode discharge plasma density plasma decay microwave transmission
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A N_2 Plasma Light Source Generated in Hollow Cathode Discharge and Its Application in Lithographic Plate Making
2
作者 李朝阳 陈强 张广秋 《Plasma Science and Technology》 SCIE EI CAS CSCD 2007年第6期736-739,共4页
Computer to conventional plate (CTCP) technology is getting more and more attention in printing industries. In this paper we report a nitrogen plasma light source generated in hollow cathode discharge (HCD), Which... Computer to conventional plate (CTCP) technology is getting more and more attention in printing industries. In this paper we report a nitrogen plasma light source generated in hollow cathode discharge (HCD), Which is used for pre-sensitivity (PS) plate exposure. The N2 molecule emits abundant spectrum ranging from 350 nm to 460 nm. With the voltage of 580 V, current of 1.8 A and pressure of 70 Pa in the discharge an optical power density of 0.46 mW/cm2 is obtained. The optical power density could be further increased with optimizing the lens system. The phototonus efficiency of this source is discussed in detail based upon the chemical principle and the FTIR analysis on the coating material. 展开更多
关键词 ctcp hollow cathode discharge optical density
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Cylindrical Micro-hollow Cathode Discharge at Atmospheric Pressure
3
作者 HE Shoujie LIU Shumin LIU Zhiqiang 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2013年第9期2222-2227,共6页
The mechanism of micro-hollow cathode discharge at atmospheric pressure is investigated through simulations using two-dimensional fluid model combined with a transport model for metastable atoms.In the simulations,ele... The mechanism of micro-hollow cathode discharge at atmospheric pressure is investigated through simulations using two-dimensional fluid model combined with a transport model for metastable atoms.In the simulations,electric potential,electric field,particle density,and mean electron energy of the discharge are calculated.The results show that the two characteristic regions of the discharge,i.e.cathode drop and negative glow can be distinguished in the simulation.The cathode drop is characterized by strong electric field and high mean electron energy,while quasi-neutral plasma of high density and exists in the negative glow.The peak value of electron density can reach the order of 1017cm-3.The electron temperature varies from several eV to tens of eV.The influence of cathode dimension on the discharge characteristics is also investigated. 展开更多
关键词 微空心阴极放电 大气压力 电子平均能量 电子能量 圆柱 模型模拟 特征区域 运输模式
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氩气对氦-氩气体中空心阴极放电特性的影响
4
作者 邓佳松 赵雪娜 何寿杰 《河北大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2023年第3期257-262,共6页
利用流体模型,在氦-氩混合气体环境下模拟研究了氩气含量对空心阴极放电特性的影响.结果表明,随着氩气含量的增加(摩尔分数0~10%),放电电流、电子密度、氦离子密度、氩离子密度和阴极位降区径向电场强度均升高,负辉区径向电场强度和阴... 利用流体模型,在氦-氩混合气体环境下模拟研究了氩气含量对空心阴极放电特性的影响.结果表明,随着氩气含量的增加(摩尔分数0~10%),放电电流、电子密度、氦离子密度、氩离子密度和阴极位降区径向电场强度均升高,负辉区径向电场强度和阴极位降区宽度降低.电子密度和氩离子密度的升高要快于氦离子密度的升高.当氩气摩尔分数高于5%时,氩气对于放电的贡献已经高于氦气. 展开更多
关键词 空心阴极放电 氦-氩气体 流体模型 电子密度
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空心电极对容性耦合等离子体放电特性影响
5
作者 李鹏博 梁英爽 《辽宁科技大学学报》 CAS 2023年第5期393-400,共8页
为了提高容性耦合等离子体源的等离子体密度,采用空心电极来代替传统平板电极进行放电。本文采用流体力学模型对容性耦合空心电极放电进行建模仿真,研究不同空心电极的孔隙结构、放电电压及极板间距下,空心电极对容性耦合等离子体放电特... 为了提高容性耦合等离子体源的等离子体密度,采用空心电极来代替传统平板电极进行放电。本文采用流体力学模型对容性耦合空心电极放电进行建模仿真,研究不同空心电极的孔隙结构、放电电压及极板间距下,空心电极对容性耦合等离子体放电特性,特别是对等离子体密度的影响。结果表明,采用传统平板电极放电得到的等离子体密度仅为1.86×10^(15)m^(-3);当采用倒梯形孔隙结构空心电极进行放电时,空心阴极效应被抑制,等离子体密度仅有少量增长;采用矩形或梯形孔隙结构的空心电极进行放电时,孔隙下方的等离子体密度显著提高,达到2.37×10^(15)m^(-3)以上。研究还发现,随着放电电压从50 V增至125 V,空心阴极效应和静电边缘效应都显著增强,放电中心处的电子密度从4.76×10^(14)m^(-3)迅速增加到3.98×10^(15)m^(-3),但等离子体密度在径向分布上出现两个明显的峰值,导致均匀性变差。随着极板间距的增加,等离子体密度显著提高,等离子体均匀性受扩散效应的影响得到明显改善。 展开更多
关键词 空心电极放电 容性耦合等离子体 等离子体密度 数值模拟
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空心阴极等离子烧结AlN陶瓷 被引量:4
6
作者 段成军 王群 +2 位作者 王从曾 高帆 赵景泰 《无机材料学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2004年第5期1011-1017,共7页
将空心阴极效应运用于AlN陶瓷的烧结,选用自蔓延高温合成的AlN粉体为原料,用Y2O3-CaO-Li2O作为烧结助剂,制备出了致密度高,导热性能好的AlN陶瓷.在添加5.5wt%的Y2O3-CaO-Li2O(Y2O3:Li2O:CaO=44:6:5wt%)作为烧结助剂,在1700℃,保温3h... 将空心阴极效应运用于AlN陶瓷的烧结,选用自蔓延高温合成的AlN粉体为原料,用Y2O3-CaO-Li2O作为烧结助剂,制备出了致密度高,导热性能好的AlN陶瓷.在添加5.5wt%的Y2O3-CaO-Li2O(Y2O3:Li2O:CaO=44:6:5wt%)作为烧结助剂,在1700℃,保温3h的烧结条件下,获得相对密度为98.89%,热导率为93.8 W/(m·K)AlN烧结体.烧结体的断口SEM照片显示烧结试样的晶粒生长发育完善,晶粒轮廓清晰呈尖锐的多面体形状,晶粒大小均匀,气孔和晶界相少,断裂模式为穿晶断裂.TEM表明:晶界相少,且大部分都缩至三角晶界,AlN颗粒与颗粒接触紧密. 展开更多
关键词 氮化铝 空心阴极等离子 热导率 致密度
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离子电推进技术的发展现状与未来 被引量:19
7
作者 张天平 耿海 +1 位作者 张雪儿 贾艳辉 《上海航天》 CSCD 2019年第6期88-96,共9页
离子电推进是最具代表性和技术成熟度的电推进技术类型之一。本文从放电室技术、离子光学系统技术、放电阴极和中和器阴极技术的优势、缺憾等方面,总结了离子电推进的技术发展现状。针对未来航天任务对离子电推进更大功率、更高比冲、... 离子电推进是最具代表性和技术成熟度的电推进技术类型之一。本文从放电室技术、离子光学系统技术、放电阴极和中和器阴极技术的优势、缺憾等方面,总结了离子电推进的技术发展现状。针对未来航天任务对离子电推进更大功率、更高比冲、更简系统等新需求,分析了传统离子电推进所面临的主要技术挑战,梳理出了环型离子电推进、双级加速离子电推进、自中和离子电推进、螺旋波放电离子电推进等创新离子电推进技术发展的未来方向。 展开更多
关键词 离子电推进 放电室 空心阴极 离子光学系统 中和器阴极 发展趋势 新型电推进
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空心阴极放电条纹特性的光谱诊断 被引量:3
8
作者 何寿杰 何锋 +1 位作者 李赏 欧阳吉庭 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2011年第3期608-611,共4页
利用发射光谱法,研究了圆柱型空心阴极放电条纹的特性。测量了条纹区的发射光谱,在此基础上计算得到了电子激发温度、相对电子密度和电子平均能量的空间分布特性。结果表明条纹区的光强、电子激发温度和电子密度均呈非等幅的周期性变化... 利用发射光谱法,研究了圆柱型空心阴极放电条纹的特性。测量了条纹区的发射光谱,在此基础上计算得到了电子激发温度、相对电子密度和电子平均能量的空间分布特性。结果表明条纹区的光强、电子激发温度和电子密度均呈非等幅的周期性变化。与暗纹中心处相比,明纹中心具有较高的电子激发温度和较低的电子密度。由阴极向阳极,明纹中心处的电子激发温度幅值逐渐减小。此外,条纹区的电子激发温度随着电流的增加而增加。 展开更多
关键词 空心阴极放电 条纹 发射光谱 电子激发温度 电子密度
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微空心阴极维持辉光放电的时空特性 被引量:3
9
作者 何寿杰 张钊 +1 位作者 赵雪娜 李庆 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2017年第5期202-211,共10页
利用流体模型在氩气环境下模拟得到了微空心阴极维持辉光放电的电势、电子密度、离子密度和电场等放电参数的时空分布特性.模拟结果表明,微空心阴极维持辉光放电在不同的时刻表现出不同的放电模式.放电的初始阶段为汤生放电模式;第二阶... 利用流体模型在氩气环境下模拟得到了微空心阴极维持辉光放电的电势、电子密度、离子密度和电场等放电参数的时空分布特性.模拟结果表明,微空心阴极维持辉光放电在不同的时刻表现出不同的放电模式.放电的初始阶段为汤生放电模式;第二阶段为汤生放电模式向空心阴极效应放电模式过渡阶段,微空心阴极维持辉光放电得到初步发展;第三阶段为空心阴极效应放电模式,微空心阴极维持辉光放电区逐渐形成;第四阶段为放电的稳态阶段.在稳态放电状态下,空心阴极腔内的电子和离子密度峰值达到10^(15)cm^(-3),位于空心阴极腔的中心位置,维持辉光放电区电子密度可以达到10^(13)cm^(-3).研究结果同时表明,微空心阴极放电促进了微空心阴极维持辉光放电的形成;同时微空心阴极维持辉光放电也促进了微空心阴极放电的发展.另外,实验研究表明,第二阳极对微空心阴极腔内外的电势、电场和带电粒子密度的分布均有重要影响,并且对维持辉光放电区域的影响更加明显.第二阳极是形成维持辉光放电的必要条件. 展开更多
关键词 微空心阴极维持放电 流体模型 电势 电子密度
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槽型空心阴极放电特性的模拟 被引量:3
10
作者 何寿杰 刘淑敏 +1 位作者 刘志强 董丽芳 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2015年第2期516-522,共7页
为进一步揭示槽型空心阴极放电的放电机理,利用流体-亚稳态原子传输模型模拟研究了槽型空心阴极放电等离子体参数的时空分布特性。模拟得到了不同时刻槽型空心阴极放电中电势、电子密度、电场场强和电离速率等的分布特性。结果表明槽型... 为进一步揭示槽型空心阴极放电的放电机理,利用流体-亚稳态原子传输模型模拟研究了槽型空心阴极放电等离子体参数的时空分布特性。模拟得到了不同时刻槽型空心阴极放电中电势、电子密度、电场场强和电离速率等的分布特性。结果表明槽型空心阴极放电在不同时刻处于不同的放电模式,即初始放电阶段为Townsend放电模式,此阶段以轴向放电为主;第2阶段为放电由槽外向槽内发展阶段,此阶段电场场强由轴向向径向转换;第3阶段为形成空心阴极效应放电模式阶段,此阶段逐渐形成稳定的阴极鞘层结构;第4阶段为稳定放电阶段,放电参数不随时间发生变化。研究结果为进一步分析空心阴极放电的时间发展特性提供了参考。 展开更多
关键词 槽型空心阴极放电 流体-亚稳态原子传输模型 电势 电子密度 电场场强 电离速率
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微空心阴极放电时空特性 被引量:3
11
作者 哈静 谷延霞 刘立芳 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2014年第5期237-242,共6页
为了揭示微空心阴极放电的放电机理,利用流体模型研究了矩形微空心阴极放电的时间和空间分布特性。在氩气环境下计算得到了压强为1.3×10Pa时电流、电势、电场、电子和离子密度等随时间的发展变化。结果表明,整个放电过程分为四... 为了揭示微空心阴极放电的放电机理,利用流体模型研究了矩形微空心阴极放电的时间和空间分布特性。在氩气环境下计算得到了压强为1.3×10Pa时电流、电势、电场、电子和离子密度等随时间的发展变化。结果表明,整个放电过程分为四个阶段,即预放电阶段、电场由轴向向径向转换阶段、电流缓慢增长向空心阴极效应过渡阶段和稳态放电阶段。稳态放电时出现明显的空心阴极效应,阴极位降区存在很高的径向电场和较高的电子平均能量,而负辉区径向电场很弱,电子平均能量较低,电子和离子密度峰值出现在负辉区,二者数值基本相等,而在阴极位降区离子密度远高于电子密度。 展开更多
关键词 微空心阴极放电 流体模型 时空特性 电势 电子密度 离子密度
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等离子烧结的空心阴极放电特性 被引量:1
12
作者 王从曾 苏学宽 +3 位作者 张连宝 马捷 高帆 彭振 《北京工业大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第12期1134-1137,共4页
为了将空心阴极效应更好地应用于粉末冶金制品的烧结,采用不锈钢粉末压坯作为圆筒和平行平板空心阴极,进行了空心阴极放电的点燃条件以及阴极空腔宽度、气压、电压和温度等因素对放电电流密度影响的研究.结果表明,空心阴极点燃的条件是... 为了将空心阴极效应更好地应用于粉末冶金制品的烧结,采用不锈钢粉末压坯作为圆筒和平行平板空心阴极,进行了空心阴极放电的点燃条件以及阴极空腔宽度、气压、电压和温度等因素对放电电流密度影响的研究.结果表明,空心阴极点燃的条件是不同的空腔宽度与电压、气压条件的合理组合;放电电流密度的大小与空腔尺寸、放电电压和工作气压有关;在满足空心阴极效应的条件下,空腔尺寸越小,电压和气压越高,电流密度越大;电流密度随空心阴极温度的升高而下降. 展开更多
关键词 空心阴极放电 烧结 电流密度
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石墨触持极空心阴极性能实验研究 被引量:2
13
作者 杨威 张天平 +3 位作者 冯杰 王倩楠 刘明正 谷增杰 《真空与低温》 2017年第2期87-91,共5页
空心阴极触持极溅射腐蚀会导致离子推力器性能退化甚至失效,为确保离子推力器长期工作性能稳定性,触持极材料应选用溅射腐蚀速率尽可能低的材料。开展不同触持极结构对空心阴极放电性能的影响研究。最后,进行了1 000 h短期地面寿命实验... 空心阴极触持极溅射腐蚀会导致离子推力器性能退化甚至失效,为确保离子推力器长期工作性能稳定性,触持极材料应选用溅射腐蚀速率尽可能低的材料。开展不同触持极结构对空心阴极放电性能的影响研究。最后,进行了1 000 h短期地面寿命实验。实验结果表明,石墨触持极空心阴极放电性能稳定,长期工作触持极表面的溅射腐蚀不明显,能够有效避免空心阴极长时间工作后因触持极溅射腐蚀导致的性能退化。 展开更多
关键词 离子推力器 空心阴极 触持极 高密度石墨 溅射腐蚀 放电性能
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微空心阴极维持放电的实验研究 被引量:4
14
作者 夏广庆 Nader Sadeghi 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2011年第1期21-24,共4页
为在高气压下形成大体积均匀等离子体,将微空心阴极放电(MHCD)作为等离子体阴极,引入另一阳极而设计为微空心阴极维持放电(MCSD)的发生装置。实验研究了MCSD的产生放电条件,通过在氩气中添加少量氮气,分析氮分子第一正带系发射光谱的方... 为在高气压下形成大体积均匀等离子体,将微空心阴极放电(MHCD)作为等离子体阴极,引入另一阳极而设计为微空心阴极维持放电(MCSD)的发生装置。实验研究了MCSD的产生放电条件,通过在氩气中添加少量氮气,分析氮分子第一正带系发射光谱的方法测量了MCSD中羽流区不同位置的气体温度。研究表明,当等离子体阴极电流增加到一个临界值(约为0.5~1mA)以后,在等离子体阴极与诱导阳极之间才会出现大体积辉光放电,羽流区气体温度在实验条件下约为500K。MCSD减缓了辉光向弧光的转变,在高气压下可产生稳定的大体积辉光放电。 展开更多
关键词 微空心阴极维持放电 气体温度 高气压辉光放电 光学发射光谱
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氦气空心阴极放电动力学过程的模拟研究
15
作者 何寿杰 张宝铭 +2 位作者 王鹏 张钊 韩育宏 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2018年第2期62-70,共9页
利用流体模型模拟研究了氦气空心阴极放电的时空动力学过程,计算得到了不同放电时刻电子和亚稳态氦原子密度、电势、电场、基态电离速率和分步电离速率等的时空分布特性。特别是讨论了亚稳态原子和分步电离对于放电的影响。结果表明,随... 利用流体模型模拟研究了氦气空心阴极放电的时空动力学过程,计算得到了不同放电时刻电子和亚稳态氦原子密度、电势、电场、基态电离速率和分步电离速率等的时空分布特性。特别是讨论了亚稳态原子和分步电离对于放电的影响。结果表明,随着电流的增长,放电处于五个不同的放电模式:第一阶段电流上升非常缓慢,为汤生放电模式,带电粒子密度、亚稳态原子密度和径向电场均很弱;第二阶段电流迅速上升,放电模式由汤生放电向空心阴极放电过渡,带电粒子密度、亚稳态原子密度和径向电场迅速增强;第三阶段达到准稳态阶段,放电电流增长速度变缓,形成了明显的阴极鞘层结构;第四阶段为空心阴极效应形成阶段,向稳态阶段过渡;第五阶段为稳态放电阶段。研究结果同时表明,亚稳态氦原子和分步电离在放电的初始阶段对于放电的发展作用较弱,在前三阶段中,电子的产生以基态电离为主。随着放电的发展,由亚稳态原子引起的分步电离对新的电子产生的作用逐渐接近并超过基态电离,对总电离的贡献率越来越高。 展开更多
关键词 空心阴极放电 流体模型 分步电离速率 电势 电子密度
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微空心阴极维持放电获取大体积放电等离子体的实验研究
16
作者 何寿杰 李金浩 +3 位作者 李菁 张喜旺 王鹏 李庆 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2022年第3期1152-1159,共8页
为在高气压下获得稳定的大体积辉光放电等离子体,将微空心阴极放电(MHCD)作为等离子体阴极获取电子源,引入第2阳极设计为微空心阴极维持放电(MCSD)发生装置,实验研究了微空心阴极维持辉光放电的放电图像、伏安特性曲线以及气压、第1和第... 为在高气压下获得稳定的大体积辉光放电等离子体,将微空心阴极放电(MHCD)作为等离子体阴极获取电子源,引入第2阳极设计为微空心阴极维持放电(MCSD)发生装置,实验研究了微空心阴极维持辉光放电的放电图像、伏安特性曲线以及气压、第1和第2阳极间距以及第2阳极偏置电压对MCSD放电特性的影响。在此实验条件下可以获得长度为3~5 cm,体积高于10 cm^(3),电子数密度为10^(11)cm^(-3)量级的辉光放电等离子体。实验结果表明,随着阴极电流的增加,源自MHCD和第2阳极方向的辉光放电逐渐向放电轴向中心处汇聚,并最终形成MCSD放电。MCSD的形成为MHCD放电与第2阳极辉区放电相互作用的过程。MCSD放电中存在明显的迟滞效应,MCSD湮灭电流明显小于击穿阈值电流。第2阳极偏置电压对MCSD的击穿阈值的影响较大,但是对湮灭电流的影响较小。第2阳极偏置电压越低,MCSD放电的迟滞效应越明显。 展开更多
关键词 微空心阴极维持放电 第2阳极 迟滞效应 大体积等离子体 电子数密度
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He/Ar混合气体空心阴极放电特性的模拟研究 被引量:7
17
作者 张雅 渠宇霄 +3 位作者 赵凯悦 何寿杰 赵雪娜 李庆 《真空科学与技术学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2019年第3期237-244,共8页
为了进一步揭示He/Ar混合气体中空心阴极放电机理,利用流体模型模拟研究了He/Ar混合气体环境下空心阴极放电的放电特性,模拟得到了电势、电子密度、He^+和Ar^+密度、电场强度的分布特性。本文特别对He/Ar混合气体环境下中He和Ar对新电... 为了进一步揭示He/Ar混合气体中空心阴极放电机理,利用流体模型模拟研究了He/Ar混合气体环境下空心阴极放电的放电特性,模拟得到了电势、电子密度、He^+和Ar^+密度、电场强度的分布特性。本文特别对He/Ar混合气体环境下中He和Ar对新电子的产生机理,即不同类型电离速率以及电压对电离机制的影响进行了研究。结果表明:整个放电区域分为阴极位降区和负辉区。阴极位降区内存在很强的径向电场,较高的离子和电子密度差,高电子平均能量。负辉区电场强度和平均电子能量很低,电子和离子密度峰值位于负辉区。氩气的加入大大促进了放电的进行。虽然Ar原子所占比重只有5%,但是氩气在放电过程中起着和氦气同等重要的作用。Ar的离子和亚稳态原子密度均高于He的离子和亚稳态原子密度,同时,Ar^+对二次电子发射影响要高于He^+。随着电压的升高,电子和离子密度升高,阴极位降区径向电场强度和平均电子能量增加,负辉区内径向电场和电子平均能量降低,电离速率增高。氩气所参与的电离速率比重略微增加,分步电离所占总的电离速率比重出现明显增加。 展开更多
关键词 空心阴极放电 He/Ar混合气体 流体模型 电离速率 粒子密度
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低气压下空心阴极辉光放电等离子体的特性 被引量:2
18
作者 陈柏恺 陈仕修 +1 位作者 陈堃 赵小令 《真空》 CAS 2014年第1期19-24,共6页
为掌握10-2Pa~10-3Pa的低气压、磁场条件下空心阴极辉光等离子体的特性及其与常规辉光放电伏安特性的区别,我们对其伏安特性和电子密度进行了测量。实验结果表明:低气压、磁场条件下空心阴极辉光放电的整个过程可分为三个不同阶段,即... 为掌握10-2Pa~10-3Pa的低气压、磁场条件下空心阴极辉光等离子体的特性及其与常规辉光放电伏安特性的区别,我们对其伏安特性和电子密度进行了测量。实验结果表明:低气压、磁场条件下空心阴极辉光放电的整个过程可分为三个不同阶段,即随着电流的增大,依次为起辉阶段、空心阴极放电阶段和反常辉光放电阶段。其中,起辉阶段与空心阴极放电阶段的伏安特性与常规辉光放电的伏安特性曲线不同,而反常辉光放电阶段类似。实验证实了电子密度随电流增大而增大的关系,实验结果表明,在轴线方向上,阳极附近的电子密度大于阴极附近的;在与轴线垂直的平面上,电子密度差别不大。 展开更多
关键词 低气压 磁场条件 辉光等离子体 空心阴极 伏安特性 电子密度
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基于LaB6光电阴极的光触发赝火花电子束源实验研究 被引量:1
19
作者 霍卫杰 胡静 +2 位作者 曹晓彤 傅宇蕾 赵万生 《真空科学与技术学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2019年第8期631-636,共6页
以改善空心阴极放电的性能,提高放电产生的电子束为目标,设计了光触发多电极赝火花放电腔装置。光触发用的光电阴极材料选取低功函数的LaB6材料,并以Cu为基底材料加工制作了赝火花放电装置中的核心部件--空心阴极腔。光触发放电实验结... 以改善空心阴极放电的性能,提高放电产生的电子束为目标,设计了光触发多电极赝火花放电腔装置。光触发用的光电阴极材料选取低功函数的LaB6材料,并以Cu为基底材料加工制作了赝火花放电装置中的核心部件--空心阴极腔。光触发放电实验结果显示,LaB6阴极提高了赝火花光触发模式下放电的稳定性和可控性。电子束测量结果表明,相同放电电压下,LaB6阴极中产生的电子束束流峰值与同等实验条件下的Cu阴极相比,提高了53.6%~92%;而与此同时,电子束的半高宽只改变了10.7%~18.2%。本论文中的实验结果证实了LaB6作为触发材料能够有效的加强空心阴极腔内的气体电离,从而改善光触发放电的性能。LaB6作为阴极腔材料,促进了空心阴极腔和极间的等离子体形成和发展,显著提高了放电所产生的电子束电流密度,同时并未引入过多的能量损耗过程和低速低能量电子。 展开更多
关键词 光触发 光电阴极 LaB6 赝火花电子束 空心阴极放电
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The Interaction of C-Band Microwaves with Large Plasma Sheets
20
作者 DING Liang HUO Wenqing +1 位作者 YANG Xinjie XU Yuemin 《Plasma Science and Technology》 SCIE EI CAS CSCD 2012年第1期9-13,共5页
A large plasma sheet 60 cm×60 cm×2 cm in size was generated using a hollow cathode, and measurements were conducted for interactions including transmission, reflection and absorption. With different discharg... A large plasma sheet 60 cm×60 cm×2 cm in size was generated using a hollow cathode, and measurements were conducted for interactions including transmission, reflection and absorption. With different discharge parameters, plasma sheets can vary and influence microwave strength. Microwave reflection decreases when the discharge current rises, and the opposite occurs in transmission. The C-band microwave is absorbed when it is propagated through large plasma sheets at higher pressure. When plasma density and collision frequency are fitted with incident microwave frequency, a large amount of microwave energy is consumed. Reflection, transmission and absorption all exist simultaneously. Plasma sheets are an attractive alternative to microwave steering at low pressure, and the microwave reflection used in receiving radar can be altered by changing the discharge parameters. 展开更多
关键词 hollow cathode discharge microwave effect large plasma sheet density distribution
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