北京谱仪Ⅲ上D介子缪子半轻衰变的绝对测量(英文)

使用基于北京谱仪Ⅲ探测器(BESⅢ)及其软件系统(BOSS)的蒙特卡罗模仿方法,给出了对D介子缪子半轻衰变分支比绝对测量的进行方法及其所能达到的统计精度.这些缪子半轻衰变是D0→Mμ+νμ和D+→Mμ+νμ,其中M表示K-,π-,K0,K*0等轻介子.

高能重离子碰撞中质量偏移对D介子谱及椭圆流的影响

通过对高能重离子碰撞中质量偏移对D介子谱以及椭圆流影响的研究得知:质量偏移效应会增加大动量区域的D介子产额,并减小D介子谱的斜率,还会降低D介子的椭圆流;质量偏移效应对D介子谱以及椭圆流的影响随着偏移质量的增加而增加,随着碰撞能量的升高而减小。

动量依赖的介质效应对D介子谱和流的影响

高能重离子碰撞中热力学冻出前的粒子处于介质内部,介质效应会影响粒子的末态信息.研究表明,若介质效应对所有动量的粒子都是一样的,则在大动量区域对粒子谱会起很强的增强作用,但在实验中并没有出现这一现象,因此要考虑介质效应是否随动量变化.通过研究随动量变化的介质效应对D介子谱和椭圆流的影响,得出在大动量区域介质效应对D介子产额起增强作用,此现象随着能量密度的增加而减弱,并且介质效应越强,该现象越明显.介质效应对椭圆流起抑制作用,该作用随着能量密度的增加而减弱,并且介质效应越强,抑制作用越明显,介质效应对D介子椭圆流的抑制作用更加准确.

研究D介子混合

新粒子可在高能粒子碰撞中直接产生,另一种寻找新粒子的途径则涉及量子力学过程。在这个过程中,一个粒子转变成自己的反粒子,然后再转回来。这种现象称为混合,可以在中性介子中发生,首先于1950年在K0介子中被观测到。混合会受到介子振荡过程中耦合到的其他粒子的影响,从而可能发现这些粒子。

QCD因子化框架下B-_(d,s)→D_(d,s)P衰变过程的研究

在考虑幂次压低且不忽略c夸克和D介子质量的条件下,采用光前夸克模型结果作为输入,在QCD因子化(QCDF)框架下给出了B-^(0)_((s))→D^(+)_((s))K^(-)和B^(0)_((s))→D^(+)_((s))π^(-)中旁观者和湮灭图的贡献大小.旨在解释这两个衰变道中理论预言与实验测量存在4σ~5σ偏差的问题.研究结果表明,旁观者和湮灭图贡献对这一偏差有一定的改善,但理论与实验之间的偏差仍然比较明显.

D介子稀有衰变研究(英文)

利用工作在北京正负电子对撞机(BEPC)上的北京谱仪(BES)收集到的33pb-1的Ψ(3770)数据,寻找D 介子味道改变中性流(FCNC)和轻子数不守恒(LNV)的稀有衰变,包括4个D0介子的衰变模式(K-0e+e-,φe+e-, ρ0e+e-和K-*0e+e-)和6个D+介子的衰变模式(K-e+e-,K+e+e-,π-e+e+,π+e+e-,K*-e+e+和K*+e+e-)．没有发现信号,给出90％置信水平的上限．其中,D+介子的两个衰变模式D+→K*-e+e+和D+→K*+e+e-的上限是首次测量．

中性D介子半轻子衰变分支比的理论计算

根据4种将非微扰的强相互作用参数化为形状因子的模型得到的4种强子形状因子,分别计算了中性D介子D^0→K^-e^+ν_e和D^0→π^-e^+ν_e两个半轻子衰变过程的衰变分支比.将计算结果与实验测量值比较,得到极点修正模型对D_0→K^-e^+ν_e过程的理论计算结果中心值与实验测量值非常接近,而对D^0→π^-e^+ν_e过程两参量多级展开模型符合较好.然而由于非微扰效应的存在,形状因子f+(0)和强耦合常数g等参数误差过大,因此得到的理论计算结果误差较大.

LHCb实验组观测到正反D介子振荡现象

欧洲核子研究中心LHCb（大型强子对撞机上的一个实验）实验组的工作人员首次住实验测量中明确地观测到D介子从物质到反物质的振荡。以前的实验虽曾观测到过同样的振荡迹象，

中性和带D介子单举半轻子(电子)衰变分支比的测量

利用北京谱仪 (BES)在北京正负电子对撞机 (BEPC)e+e- 对撞质心系能量为 4.0 3GeV处收集的积分亮度为 2 2 .3pb- 1的数据 ,测量了带电及中性D介子的单举半轻子 (电子 )衰变的分支比 .分析中采用了“联合D0 和D+单双标记”的方法 ,测得D- 和D0 单举半轻子 (电子 )衰变的分支比分别为BF(D- →e- X) =( 2 1 .8± 8.5± 4.2 ) % ,BF(D0 →e- X) =( 8.9± 3 .0± 1 .6) % ,其相对比值为BF(D- →e- X)BF(D0 →e- X) =2 .4± 1 .7± 0 .8.

D＊介子的衰变

介绍了用相对论性光前夸克模型计算 D* 介子的强衰变和电磁衰变 ,其结果与 CLEO 实验结果相符合 ,特别是 D*→ Dπ的偶合参数与实验结果的上限符合很好 。

D介子衰变中的奇异轴矢介子（英文）

目前,奇异轴矢介子的性质并没有被很好地理解,而这类介子是可以在D介子衰变中得到更多的研究。将窄宽近似下的等式关系和强衰变中CP守恒应用到四体衰变D0→K+K-π+π-中的D0→K±K1■(1270)(→ρK or K*π)的实验数据中,可以发现实验数据与理论存在矛盾,然而,当考虑更多K1(1270)的衰变过程后,可以发现,B(D0→K-K1+(1270)(→K*0π+))的实验数据很可能被高估了一个量级。考虑共振态K1(1400)的贡献,利用因子化方法计算相应的衰变过程的分支比,可以发现,B(D0→K-K1+(1400)(→K*0π+))的分支比与使用等式关系得到的B(D0→K-K1+(1270)(→K*0π+))的分支比在量级上是相同的。另外,对于含有奇异轴矢介子的D介子衰变实验数据的合理性,实验可以通过测量K1(1270)→ρK和K*π分支比的比值来检验,或者通过验证D介子衰变中的等式关系来检验。

D^+→■~0l^+ν_l衰变过程分支比的计算

通过QCD求和规则研究D+→K-0l+lν衰变过程,计算D→K跃迁形状因子,通过构造新的关联函数,消除了twist-3波函数的不确定性对计算结果的影响,使计算结果更精确.计算得到的分支比与实验数据一致.

D→Klν_l(l=e,μ)衰变过程研究

用光锥QCD求和规则研究D→Klνl(l=e,μ)衰变过程,通过构造适当的关联函数,既计算了D→K跃迁形状因子fD+K(q2),又计算了形状因子中新的项～fDK(q2),发现了轻子(e,μ)质量对分支比的影响。这样能分别计算D→Keνe和D→Kμνμ衰变过程的分支比,并使计算结果更为精确。计算出的分支比与实验数据在误差范围内一致。

非因子化方法研究D→ππ,Kπ,KK衰变

首次用QCD求和规则系统地计算D→ππ,Kπ,KK衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,as修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分。计算发现在D→ππ,Kπ,KK衰变中的一些衰变道软胶子交换部分贡献相当大,甚至超过领头阶因子化部分以及as修正的硬胶子交换部分的贡献。最后计算了这些衰变过程的分支比,大多数的衰变道的计算结果与实验数据相一致,我们的计算结果比因子化方法的计算结果有较大改进,但部分衰变道的计算结果与实验相比还有一定偏差。

D^+→■~0π^+的衰变过程

用光锥QCD求和规则计算D+→■-0π+衰变过程的强子矩阵元,包括领头阶因子化部分、αs修正的硬胶子和软胶子交换部分.计算结果表明,在D+→■-0π+衰变中,软胶子交换部分不能忽略.并计算了该衰变过程的分支比,计算结果与实验数据相符.

D^0→K^-π^＋衰变过程研究

首次应用QCD因子化方法和光锥QCD求和规则系统计算D0→K-π+衰变过程的强子矩阵元,包括领头阶因子化部分、sα修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分。计算发现,在D0→K-π+衰变过程中,软胶子交换部分贡献相当大,甚至超过领头阶因子化部分以及sα修正的硬胶子交换部分的贡献。计算了该衰变过程的分支比,计算结果基本处在实验误差范围内。

用QCD理论研究D→πl■(l=e,μ)衰变过程

用光锥QCD求和规则计算D→πl^vl(l=e,μ)衰变过程的分支比。通过计算D→π跃迁形状因子fD+π(q2)和计算形状因子~fDπ(q2),就能考虑轻子(e,μ)质量对分支比的影响,可分别计算D→πe^ve,D→πμ~vμ衰变过程的分支比,并把理论计算与最近实验结果进行了比较,发现计算的分支比在实验数据误差范围之内。

非因子化方法研究D^0→■~0π~0衰变

用光锥 QCD 求和规则系统地计算 D^0→~0π~0衰变过程的强子矩阵元,它包括领头阶因子化部分,a_5修正的硬胶子交换部分和软胶子交换部分的贡献.计算发现在 D^0→~0π~0衰变中软胶子交换部分贡献相当大,甚至超过领头阶因子化部分以及α_4 修正的硬胶子交换部分的贡献.最后计算了该衰变过程的分支比,其计算结果与实验数据相一致.

北京谱仪上D物理研究中的粒子鉴别

使用北京谱仪在质心系能量3.097 GeV和3.773 GeV附近采集的数据样本,研究了对D介子衰变产生的不同种类的带电粒子和中性粒子的准确鉴别问题。

北京谱仪上D物理研究近况

介绍了D介子的发现和衰变特性及北京谱仪上D介子的纯轻子衰变、半轻子和强子衰变的最新研究成果。