有旋无切CRFPEF流体E-M方程严格解

本文是[1] 的继续。求出了有旋无切 CRFPEF 流体 Einstein-Maxwell 方程(?)的严格解,得到(i)文献[2] 中有旋无切共形 Ricci-平直理想流体时空度规是本文的一个特例((?)_1=0) (?);(ii)物态方程为 P=(γ-1) ω(γ为任意常数)的 CRFPEF 流体的通解.

轴对称荷电天体外部度规的研究——爱因斯坦-麦克斯韦方程组的精确解

本文在作者发表于J.Math.Phys.29(1988)杂志中的文章的基础上,通过一系列变量和函数的变换的处理方法,得到了轴对称荷电天体的爱因斯坦—麦克斯韦方程组的一组精确解,此解适用于那些轴对称且平面(垂直于对称轴的平面)对称的所有天体。

生成稳态轴对称真空引力场方程解的一种新方法

Ｈｅｒｌｔ生成稳态轴对称真空引力场解的方法被推广为二重形式，同时给出双曲复Ｅｒｎｓｔ方程解生成的新方法，从而大大拓宽了Ｈｅｒｌｔ方法的求解范围，该方法可直接应用于求解静态Ｅｉｎｓｔｅｉｎ－Ｍａｘｗｅｌ场解。

Einstein—Maxwell方程的新解

本文给出了一种新的生成技术,建立了一个新的生成解定理。根据此定理。可以由任何一个已知的静态真空解生成一个新的电磁真空解,并从Schwarzcdild解出发生成了一新解。

带电球的一般共形平坦解

本文求出了带电球的一般的共形平坦内解，并讨论了无奇点的共形平坦内解，文「３」和文「５」的解皆为其特殊情形。

高维时空中的荷电球体的内解

本文是将 Tikekar 给出的荷电球体的解,推广到高维时空。它的显著特点是球体内部的物态方程是p∝P。当时空的维数等于4时,这个解将自动变为 Tikekar 的结果。

径向胁强为零的荷电球体

本文讨论了径向胁强为零的球对称的荷电理想流体的情况。我们求得了一个新的解,并对此解的性质作了讨论。

静态荷电球的高维严格内解

严格求解Einstein-Maxwell方程,得到了高维静态荷电球体的一个内部解,并将TOV方程推广到了高维荷电情形.

高维时空静态荷电球内部的一个精确解

假设物态方程满足ｐ＝Ａρ，以及总固有能量密度为εｒｋ（ｋ＋Ｄ－１＞０），本文严格求解了高维时空中静态荷电球内Ｅｉｎｓｔｅｉｎ－Ｍａｘｗｅｌ场方程，得到了方程的一个精确解．

荷电流体球的内部度规

对Ｍｅｈｒａ的荷电流体球的内部度规进行了深入讨论，指出该度规在某种限制条件下具有无奇性，且满足Ｒｏｂｓｏｎ条件．

广义相对论中带电流体球的两个精确解

对应于静止带电球对称分布流体球，本文绘出了一种获得Einstein－Maxwell方程精确解的方法，得出了两个新的精确解．并且比较详尽地讨论了它们的物理性质．

Einstein-Maxwell方程的新解

广义相对论的发展在很大程度上取决于引力场方程的严格解和它们的物理解释。学者们一方面在寻求引力场方程的新的严格解,另一方面,自70年代以来人们开始寻求一些变换,从一个已知的严格解生成一个新解。这一领域(生成技术)主要是对于具有辐射对称性的引力场进行工作的。其主要原因有二:第一。

双荷静止球对称天体Einstein-Maxwell方程的共形平直内解

严格解出了一种既荷电又荷磁，且电荷密度与磁荷密度之比为常量的静止球对称天体的共形平直内解．

轴对称轴荷电星云内部度规的研究——Einstein-Maxwell场方程的一组解析的精确解

一、Einstein-Maxwell场方程的建立