平移压缩Fock态下无耗散介观电感耦合电路的量子效应

研究了在平移压缩 Fock态下介观电感耦合电路中电荷和电流的量子涨落 .结果表明 :每个回路中电荷、电流的量子涨落只依赖于两回路的器件参量和压缩参量 ,而与平移参量无关 .

GHZ类态原子体系与Fock态光场相互作用的动力学

采用求解Schrodinger方程和数值计算的方法,研究了处于GHZ类态的三个全同二能级纠缠原子与Fock态光场相互作用的动力学特性,讨论了原子布居算符和光场的二阶相干度与三原子体系初始态的纠缠度、Fock态光场的光场强度的成赖关系。结果表明:系统处在非纠缠态,原子布居呈现出周期性的崩塌和回复现象,当光场为真空场时,出现真空Rabi振荡现象;随着光场的增强,原子布居的Rabi振荡频率增大。当系统处在纠缠态,随着纠缠度的增加,光子开始出现聚束效应,在最大纠缠态,聚束效应和反聚束效应交替出现,二阶关联函数的振荡幅度随着纠缠度的增强而增强。

制备纯Fock态的一种方法

采用二能级原子与单模腔场的双光子共振作用和单光子共振作用 ,并通过对原子进行选择性测量 ,在一定条件下 ,制备了纯 Fock|2 n〉和 |2 n +1〉态 .

在Fock态制备中信号光场密度算符距离的演化

应用密度算符的距离来分析在基于交叉相互作用的Fock态制备中信号光场的态是如何演化并坍缩到Fock态上的。结果证明,这种距离的概念在描述体系动力学行为时十分有用。

Fock态下介观电容耦合阻尼双谐振RLC电路的量子涨落

将介观电容耦合阻尼电路作双模耦合阻尼谐振子处理,使其量子化,通过3次幺正变换,将体系的哈密顿量对角化,并给出了体系的本征能谱.研究了Fock态、真空态下回路中电荷和电流的量子涨落.

在离子阱中应用Raman激发制备离子振动Fock态

基于囚禁离子与驻波激光场相互作用的Jaynes Cummings模型 ,应用Raman激发 ,我们提出了一种制备离子振动Fock态的新方法。适当选择相互作用时间和Trapping条件 ,可把离子制备在所需的振动Fock态上。

阶梯型三能级原子-腔耦合系统中Fock态的产生

探讨了阶梯形三能级原子 腔耦合系统中由绝热跟随技术引起的光子Fock态的产生 .结果发现 :对于单模腔QED系统 ,通过受激拉曼绝热跟随技术 ,在微波区域内可实现单光子Fock态的制备 ;对于双模腔QED系统 ,通过斯塔克移动的快绝热跟随技术可实现双光子对Fock态的产生 .

光场真空态和m光子Fock态迭加态的振幅N次方压缩

本文根据Zhang等人定义的高阶压缩,研究了单模光场态|ψ_M＞=α|0＞+β|m＞(m=1,2,…)的高阶压缩特性.结果表明,这种光场态不但存在振幅m次方压缩,而且当m为偶数量还存在振幅m/2次方压缩.因此,这种高阶压缩与Hong和Mandel定义的高阶压缩是相互独立的,在此之前,文献[1]所讨论的只是我们所得普遍性结论的一个N=2的特例.

量子微腔中非绝热效应对Fock态制备的影响

利用高阶绝热近似方法，分析了三能级简并原子和单模光场的相互作用过程。

平移压缩Fock态下无耗散介观LC电路的量子涨落

从无耗散介观LC电路体系的经典运动方程出发 ,研究了体系处在平移压缩Fock态时电流、电压的量子涨落 ,结果表明 :量子涨落大小只依赖于其中器件参数和压缩参量 ,而与平移参量无关。

介观含源RLC并联电路在压缩Fock态中的量子涨落(英文)

从RLC并联电路的经典运动方程出发 ,研究了介观含源RLC并联电路在压缩Fock态中磁通量和电荷的量子涨落。

热Fock态下量子效应对介观左手传输线负折射系数的影响

基于热场动力学理论研究了热Fock态下量子效应对介观左手传输线微波段负折射系数的影响.结果表明:负折射系数随电流涨落的增加表现出线性递增的特点,而随温度的升高、频率的增大表现出锐减特性;负折射系数的变化幅度受光子数调控.该结论可对基于左手传输线开发的微波器件的微型化、集成化研究提供参考.

光场真空态和n光子Fock态的迭加态的振幅平方压缩特性

本文详细计算了光场真空 态和 n光子 Fock 态的迭加态振幅平方的实虚两个分董的方均差值,结果表明,只有当n=2,n=4时,此种迭加态存在振幅平方压缩特性,其它情况均无此特性.

基于宇称测量的热态和Fock态的相位估计方案

在基于干涉仪的量子精密测量中,输入量子态的选择直接决定了待测相位的测量精度.本文考虑了基于压缩热态(特别是自由热态的情况)和Fock态的直积态作为马赫-曾德尔干涉仪的输入态,计算得到了宇称测量信号的解析解,进而得到了相位测量精度.研究结果表明:在待测相位很小时,压缩热态、压缩真空态以及自由热态与Fock态的直积态做为干涉仪的输入态时,均可得到相同的相位测量精度极限,且该测量极限达到了基于量子Fisher信息量子CrámerRao界限,所以宇称测量是相应的最优测量.同时,研究结果也表明,除了相干态,高强度的自由热态在量子精密测量中也有着一定的应用价值.

利用二能级原子与单模腔场的共振相互作用制备纯Fock态

基于原子和单模腔场的双光子共振相互作用 ,提出了一种制备纯Fock态的方案 .

双模压缩Fock态在量子相位估计中的应用

量子精密测量主要是利用量子态的非经典效应来提高待测参数估计的精度.本文研究了双模压缩Fock态作为马赫-曾德尔干涉仪的探测态时,增加双模Fock态的粒子数,可以有效改善基于量子Fisher信息的量子Cramér-Rao界限,这一相位测量精度的最终极限.对于对称的双模压缩Fock态,宇称测量所得到的相位测量精度可以达到量子Cramér-Rao界限.而对于非对称的双模压缩Fock态,宇称测量却不能.因此,宇称测量并不总是一种最优测量方案.

任意两量子位的原子与Fock态光场相互作用的量子纠缠与关联

研究了任意两量子位原子与Fock态光场相互作用系统中两原子间的量子纠缠和量子关联,并对共生纠缠度和几何量子失协随时间的演化进行了讨论。结果表明:光场的光子数越大,共生纠缠度和几何量子失协演化曲线周期变长,振荡频率增大。在不同的原子初态下,两原子间量子纠缠和量子关联表现出不同的演化特性。

平移压缩Fock态下介观电容耦合电路的量子涨落

从经典电容耦合电路的运动方程出发 ,研究了在平移压缩Fock态下介观电容耦合电路中每个回路的电荷和电流的量子涨落 .结果表明 ,每个回路中电荷、电流的量子涨落只依赖于两个回路的器件参数和压缩参量 。

基于量子测量的Fock态制备和自相位调制的影响

提出一种制备Fock态的新方案研究在包含有自相位调制的Kerr介质中两束光的相互作用,信号光场和探测光场初始处于相干态,经由非线性相互作用后演化成为纠缠态.若对探测光场的正交位相分量实行第一类量子测量,信号光场的光子数分布会受到调制.重复上述过程,发现信号光场最终演化成为一个纯的Fock态.这种制备Fock态的原理是基于互相位调制,而自相位调制则起着阻碍Fock态形成的作用.

基于M&M′态的量子照明目标探测

在目标回波光子仍为纯态的假设前提下,推导了M&M′态的量子照明目标探测错误概率边界,并与非纠缠Fock态、NOON态进行了对比.仿真结果表明:M&M′态相对于非纠缠Fock态的探测优势仅受限于信号与闲置光路间光子数的分配比例;这使得以M&M′态作为光源的量子照明探测,能够在更大信噪比动态范围内(至少两倍于NOON态)获得优于非纠缠Fock态的目标探测性能.