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几种元素掺杂二维MgCl_(2)单层的第一性原理计算
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作者 门彩瑞 邵立 +2 位作者 何渊淘 李艳 耶红刚 《吉林大学学报(理学版)》 CAS 北大核心 2024年第2期437-443,共7页
采用基于密度泛函理论的第一性原理赝势平面波方法对H,F,Al,K,Zn掺杂二维MgCl_(2)单层材料的几何结构和电子性质进行研究.结果表明:几种掺杂体系的晶体结构均有不同程度变化;由于H,Al,Zn的s态电子影响,这3种元素掺杂的MgCl_(2)在禁带中... 采用基于密度泛函理论的第一性原理赝势平面波方法对H,F,Al,K,Zn掺杂二维MgCl_(2)单层材料的几何结构和电子性质进行研究.结果表明:几种掺杂体系的晶体结构均有不同程度变化;由于H,Al,Zn的s态电子影响,这3种元素掺杂的MgCl_(2)在禁带中明显出现杂质能级,F和K掺杂体系的杂质能级出现在价带顶,与本征MgCl_(2)材料的5.996 eV带隙相比,H,F,Al,K,Zn掺杂体系的禁带宽度分别减小至5.665,5.903,4.409,5.802,5.199 eV;5种掺杂体系杂质原子周围的电荷均重新分布;电荷转移情况与差分电荷密度结果一致;与本征MgCl_(2)的功函数8.250 eV相比,H,F,Al,K,Zn掺杂体系的功函数分别减小至7.629,7.990,3.597,7.685,7.784 eV. 展开更多
关键词 密度泛函理论 禁带 掺杂 功函数
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Revisit of the band gaps of rutile SnO2 and TiO2: a first-principles study 被引量:2
2
作者 Xuefen Cai Peng Zhang Su-Huai Wei 《Journal of Semiconductors》 EI CAS CSCD 2019年第9期55-60,共6页
From the recent experimentally observed conduction band offset and previously reported band gaps,one may deduce that the valence band offset between rutile SnO2 and TiO2 is around 1 eV,with TiO2 having a higher valenc... From the recent experimentally observed conduction band offset and previously reported band gaps,one may deduce that the valence band offset between rutile SnO2 and TiO2 is around 1 eV,with TiO2 having a higher valence band maximum.This implication sharply contradicts the fact that the two compounds have the same rutile structure and the Γ3^+ VBM state is mostly an oxygen p state with a small amount of cation d character,thus one would expect that SnO2 and TiO2 should have small valence band offset.If the valence band offset between SnO2 and TiO2 is indeed small,one may question the correctness of the previously reported band gaps of SnO2 and TiO2.In this paper,using first-principles calculations with different levels of computational methods and functionals within the density functional theory,we reinvestigate the long-standing band gap problem for SnO2.Our analysis suggests that the fundamental band gap of SnO2 should be similar to that of TiO2,i.e.,around 3.0 eV.This value is significantly smaller than the previously reported value of about 3.6 eV,which can be attributed as the optical band gap of this material.Similar to what has been found in In2O3,the discrepancy between the fundamental and optical gaps of SnO2 can be ascribed to the inversion symmetry of its crystal structure and the resultant dipole-forbidden transitions between its band edges.Our results are consistent with most of the optical and electrical measurements of the band gaps and band offset between SnO2 and TiO2,thus provide new understanding of the band structure and optical properties of SnO2.Experimental tests of our predictions are called for. 展开更多
关键词 SNO2 TiO2 band gap band OFFSET dipole-forbidden transition
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含缺陷一维声子晶体斜入射声波的透射特性研究
3
作者 沈佳敏 范哲滔 +1 位作者 徐桂东 徐晨光 《电子科技》 2023年第11期76-82,共7页
声波在声子晶体周期结构中的传播具有能带效应,含缺陷声子晶体可在原有禁带中形成新的缺陷模式。文中通过传递矩阵法分别计算声波斜入射含缺陷和无缺陷声子晶体的全向透射谱,经对比分析发现了由固体缺陷引起的缺陷模式。在此基础上,研... 声波在声子晶体周期结构中的传播具有能带效应,含缺陷声子晶体可在原有禁带中形成新的缺陷模式。文中通过传递矩阵法分别计算声波斜入射含缺陷和无缺陷声子晶体的全向透射谱,经对比分析发现了由固体缺陷引起的缺陷模式。在此基础上,研究了缺陷层厚度、位置对缺陷态透射率的影响。通过水下声传输实验对固体缺陷引起的缺陷模式的存在及其随角度变化的特征进行验证。实验结果表明,在含缺陷结构的全向透射谱第一Bragg禁带中存在新的透射通带,且在一定范围内随入射角度的增大,该通带对应的频率向高频方向偏移。文中完善了含缺陷一维声子晶体中斜入射声波的传播特性,为缺陷态实际应用提供了理论和实验基础。 展开更多
关键词 超声波 流固超晶格 缺陷态 Bragg禁带 传递矩阵 斜入射 透射特性 声能调控
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尖晶石型Fe_(2)O_(3)-CuO-MnO_(2)陶瓷粉体常温双波段红外辐射性能
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作者 李森林 罗婷 +2 位作者 夏光华 王建春 方益进 《陶瓷学报》 CAS 北大核心 2023年第5期951-957,共7页
以Fe_(2)O_(3)-CuO-MnO_(2)系过渡金属氧化物材料为研究对象,研究基础体系中各氧化物之间的摩尔配比及杂质掺杂对材料双波段红外辐射性能的影响。利用IRE-2双波段发射率测量仪测量材料在3μm~5μm、8μm~14μm的常温红外发射率;利用紫... 以Fe_(2)O_(3)-CuO-MnO_(2)系过渡金属氧化物材料为研究对象,研究基础体系中各氧化物之间的摩尔配比及杂质掺杂对材料双波段红外辐射性能的影响。利用IRE-2双波段发射率测量仪测量材料在3μm~5μm、8μm~14μm的常温红外发射率;利用紫外可见光分光光度计测定材料的UV-VIS吸收光谱,借助Taucplot法计算材料的禁带宽度,利用XRD、SEM-EDS分析材料的物相变化及显微结构特点。研究发现,Fe_(2)O_(3)-CuO-MnO_(2)体系的尖晶石型红外材料的8μm~14μm波段发射率远高于3μm~5μm波段。Fe_(2)O_(3)含量的提高会引起尖晶石晶格发生畸变及禁带宽度的下降,进而提高材料的红外发射率。掺杂Cr_(2)O_(3)、稀土氧化物Eu_(2)O_(3)和Y_(2)O_(3)会显著降低材料的禁带宽度,3μm~5μm发射率得到明显提升。其中,掺入Y_(2)O_(3)后3μm~5μm发射率提高了22.3%,达到0.890;掺杂Cr_(2)O_(3)对材料8μm~14μm红外发射率影响显著,发射率由0.909提升至0.956。 展开更多
关键词 禁带宽度 晶格畸变 双波段 红外发射率
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一维光子晶体禁带的特点及增宽 被引量:19
5
作者 陈慰宗 忽满利 +2 位作者 李绍雄 高平安 申影 《西北大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2002年第6期625-628,共4页
用光学导纳特征矩阵方法研究了光波在一维光子晶体中的传播,分析了光子禁带的特点及其与一维光子晶体结构的关系,指出了增宽光子禁带的几种可行的方法。
关键词 一维光子晶体 光子禁带 特征矩阵法 禁带宽度 增宽方法 光子带隙材料
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一维光子晶体的基本周期结构及其禁带特征 被引量:52
6
作者 陈慰宗 申影 +2 位作者 忽满利 卜涛 刘军 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第12期1453-1456,共4页
本文采用光学导纳特征矩阵方法讨论了光波在一维分层介质的传播特性 ,分析了一维光子晶体的基本周期结构对光子禁带的特征的影响 ,指出了这种特性的应用 .
关键词 一维光子晶体 基本周期结构 光子禁带 光学导纳 特征矩阵法
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影响透明陶瓷透光性能的因素 被引量:28
7
作者 李长青 张明福 +3 位作者 左洪波 孟松鹤 韩杰才 姚泰 《兵器材料科学与工程》 CAS CSCD 北大核心 2006年第2期26-30,共5页
简要分析了陶瓷透明的机理,紫外截止波段受材料的禁带宽度所决定,红外截止波段与材料内原子的结合力和原子质量所决定。环境温度对于透明陶瓷材料的透过率、红外共振吸收波段、紫外截止波段具有一定影响,随着温度的升高,红外共振吸收波... 简要分析了陶瓷透明的机理,紫外截止波段受材料的禁带宽度所决定,红外截止波段与材料内原子的结合力和原子质量所决定。环境温度对于透明陶瓷材料的透过率、红外共振吸收波段、紫外截止波段具有一定影响,随着温度的升高,红外共振吸收波段具有蓝移趋势,紫外截止波段有红移的趋势,透过率降低。制备时原料纯度、粒度,氢气或真空烧成气氛,气孔数量、尺寸,晶界等因素会对陶瓷的透明性能产生影响,其中原料、气孔、烧成气氛影响因素占主导位置。 展开更多
关键词 透明陶瓷 透波率 禁带
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一维光子晶体的带隙分析 被引量:17
8
作者 陈慰宗 申影 +1 位作者 宋应谦 郑新亮 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第9期1077-1080,共4页
本文用转移矩阵法推导出一维光子晶体的禁带存在的判据;讨论了在光线正入射时,光子禁带存在的条件及特性.
关键词 一维光子晶体 转移矩阵法 光子禁带 带隙分析
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宽禁带SiC肖特基势垒二极管的研制 被引量:6
9
作者 徐军 谢家纯 +3 位作者 董小波 王克彦 李垚 易波 《中国科学技术大学学报》 CAS CSCD 北大核心 2002年第3期320-323,共4页
采用微电子平面工艺 ,高真空电子束蒸发金属Ni作肖特基接触 ,多层金属Ni、Ti、Ag合金作欧姆接触 ,SiO2 绝缘环隔离减小高压电场集边效应等技术 ,制作出Ni/4H SiC肖特基势垒二极管 (SBD) .该器件在室温下反向击穿电压大于 450V ,对应漏... 采用微电子平面工艺 ,高真空电子束蒸发金属Ni作肖特基接触 ,多层金属Ni、Ti、Ag合金作欧姆接触 ,SiO2 绝缘环隔离减小高压电场集边效应等技术 ,制作出Ni/4H SiC肖特基势垒二极管 (SBD) .该器件在室温下反向击穿电压大于 450V ,对应漏电流为 6× 1 0 -6 A .并对实验结果进行分析模拟 ,理想因子为 1 .73 ,肖特基势垒高度为 1 .2 5V ,实验表明 ,该器件具有较好的正向整流特性和较小的反向漏电流 . 展开更多
关键词 宽禁带SiC肖特基势垒二极管 碳化硅 半导体器件 微电子平面工艺 正向整流特性 反向漏电流
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精确的一维光子晶体的带隙 被引量:13
10
作者 刘文楷 安艳伟 +1 位作者 张常年 张存善 《光电工程》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第7期127-130,共4页
半导体材料的折射率是光频率的函数,所以在计算光子晶体的能带结构时必须考虑到色散关系。光子晶体存在光子禁带在反射谱上表现为高反射率带。本文已GaAs基材料为例,利用传输矩阵方法计算了考虑色散后的一维光子晶体的反射谱,计算结果... 半导体材料的折射率是光频率的函数,所以在计算光子晶体的能带结构时必须考虑到色散关系。光子晶体存在光子禁带在反射谱上表现为高反射率带。本文已GaAs基材料为例,利用传输矩阵方法计算了考虑色散后的一维光子晶体的反射谱,计算结果表明考虑色散后的光子晶体禁带的宽度较不考虑色散关系的光子晶体的带隙要窄,如果光子晶体中存在缺陷则考虑色散后的光子晶体缺陷态的位置较不考虑色散关系时红移,且光子损耗较小。 展开更多
关键词 光子晶体 禁带 色散关系
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多组声子晶体复合结构的隔声性能 被引量:23
11
作者 曾广武 肖伟 程远胜 《振动与冲击》 EI CSCD 北大核心 2007年第1期80-83,共4页
运用波动分析法,导出了平面波垂直入射时声子晶体禁带特性的计算方法。探讨了构建声子晶体复合结构用于隔断和屏蔽人体敏感噪声谱的可行性。分析计算了由多层铅/软橡胶声子晶体与多层钢/丁腈橡胶构成的声子晶体复合结构的隔声性能。结... 运用波动分析法,导出了平面波垂直入射时声子晶体禁带特性的计算方法。探讨了构建声子晶体复合结构用于隔断和屏蔽人体敏感噪声谱的可行性。分析计算了由多层铅/软橡胶声子晶体与多层钢/丁腈橡胶构成的声子晶体复合结构的隔声性能。结果表明,通过参数的合理调制和搭配,这种声子晶体复合结构能够降低起始频率和提高禁带宽度,达到人们所要求的隔声目标和良好的隔声效果。 展开更多
关键词 波动分析法 声子晶体 禁带 隔声
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直流磁控溅射ZnO:Al薄膜的光电和红外发射特性 被引量:8
12
作者 王文文 刁训刚 +1 位作者 王峥 王天民 《北京航空航天大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2005年第2期236-241,共6页
以锌、铝合金 (ω(Al) =3% )为靶材 ,利用直流反应磁控溅射法制备了系列掺铝氧化锌ZnO :Al(ZAO)薄膜样品 ,通过X射线衍射 (XRD)、扫描电子显微镜(SEM)、分光光度计、霍耳效应及红外发射率测量仪等测试仪器或方法表征了样品的结构、形貌... 以锌、铝合金 (ω(Al) =3% )为靶材 ,利用直流反应磁控溅射法制备了系列掺铝氧化锌ZnO :Al(ZAO)薄膜样品 ,通过X射线衍射 (XRD)、扫描电子显微镜(SEM)、分光光度计、霍耳效应及红外发射率测量仪等测试仪器或方法表征了样品的结构、形貌、光学、电学及红外发射特性 .测得样品最低电阻率达到 1 .8× 1 0 -6(Ω·m) ,最大禁带宽度为 3.47eV ,可见光区平均透过率达到 90 % ,8~ 1 4μm波段平均红外发射率在 0 .2 6~ 0 .9之间 .上述特性均随衬底温度和溅射功率的变化有着规律的变化 .当方块电阻小于 45Ω时 ,薄膜在 8~ 1 4μm波段平均红外发射率与方块电阻遵循二阶函数变化规律 . 展开更多
关键词 透明导电薄膜 磁控溅射 ZNO:AL薄膜 方块电阻 禁带宽度 红外发射率
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入射角对光子晶体杂质模的调制 被引量:12
13
作者 付灵丽 陈慰宗 +1 位作者 郑新亮 尚小燕 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2005年第2期22-23,共2页
运用光在分层介质中传播的特征矩阵方法,通过数值计算,研究了掺杂一维光子晶体中光子禁带及杂质模的特性随不同偏振光及入射角的变化。研究结果表明,杂质模的中心波长及整个光子禁带随入射角的增加逐渐向短波方向移动,P偏振光和S偏振光... 运用光在分层介质中传播的特征矩阵方法,通过数值计算,研究了掺杂一维光子晶体中光子禁带及杂质模的特性随不同偏振光及入射角的变化。研究结果表明,杂质模的中心波长及整个光子禁带随入射角的增加逐渐向短波方向移动,P偏振光和S偏振光的杂质模的移动情况基本一致。但是,禁带宽度、杂质模的带宽及Q值随着入射角的增加有明显变化。P偏振光的禁带宽度随入射角增加逐渐减少,而S偏振光的禁带宽度随入射角增加先不变后增加。P偏振光的杂质模的带宽先随入射角增大逐渐增宽,入射角大于67°之后又逐渐减小,而S偏振光的杂质模的带宽随入射角增加先减小然后略有增加,Q值也发生相应变化。 展开更多
关键词 一维光子晶体 掺杂光子晶体 光子禁带 光子杂质模
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有限周期的一维光子晶体的透射率及其禁带 被引量:5
14
作者 陈慰宗 郑新亮 +1 位作者 卜涛 付灵丽 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第1期101-105,共5页
用传输矩阵方法得到了有限周期的一维光子晶体的复透射系数和透射率的解析表达式 .根据这个结果 ,分析讨论了一维光子晶体的光子禁带产生的原因 ,讨论了光子禁带及透过带的特征 ,并用透射率讨论了λ0 / 4片组成的有限个周期的一维光子... 用传输矩阵方法得到了有限周期的一维光子晶体的复透射系数和透射率的解析表达式 .根据这个结果 ,分析讨论了一维光子晶体的光子禁带产生的原因 ,讨论了光子禁带及透过带的特征 ,并用透射率讨论了λ0 / 4片组成的有限个周期的一维光子晶体的光子带结构 ,得到了与用其它方法相同的结果 . 展开更多
关键词 有限周期 一维光子晶体 复透射系数 透射率 光子透射带 光子禁带 传输矩阵
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时变磁化等离子体光子晶体的禁带特性 被引量:11
15
作者 章海锋 马力 刘少斌 《发光学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第2期142-146,共5页
采用磁化等离子体的分段线形电流密度卷积(Piecewise Linear Current Density Recursive Convolution,PLCDRC)时域有限差分(Finite-Different Time-Domain,FDTD)算法研究了一维时变磁化等离子体光子晶体的禁带特性。以高斯脉冲为激励源... 采用磁化等离子体的分段线形电流密度卷积(Piecewise Linear Current Density Recursive Convolution,PLCDRC)时域有限差分(Finite-Different Time-Domain,FDTD)算法研究了一维时变磁化等离子体光子晶体的禁带特性。以高斯脉冲为激励源,用算法公式所得的电磁波透射系数来讨论了等离子体上升时间、密度、周期常数对其禁带特性的影响。结果表明,改变等离子体上升时间和密度可以实现对禁带的控制。 展开更多
关键词 磁化等离子体光子晶体 光子晶体 时域有限差分法 禁带
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折射率正负交替的光子晶体的光学特性研究 被引量:7
16
作者 王慧琴 刘正东 谢应茂 《光学技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第3期385-388,共4页
介绍了负折射率现象及其优良的光学性能,并从麦克斯韦方程出发推导了正负折射率介质薄层的转移矩阵,经模拟计算发现:正负折射率交替的一维光子晶体有很宽的光子禁带和狭窄的透带,而且无论是TE波还是TM波在中心波长光学特性几乎都不受角... 介绍了负折射率现象及其优良的光学性能,并从麦克斯韦方程出发推导了正负折射率介质薄层的转移矩阵,经模拟计算发现:正负折射率交替的一维光子晶体有很宽的光子禁带和狭窄的透带,而且无论是TE波还是TM波在中心波长光学特性几乎都不受角度的影响,可用作宽带全方位反射镜,可望在在光路集成、光通信领域得到广泛地应用。 展开更多
关键词 负折射率介质 转移矩阵法 光子禁带 光子晶体
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太阳能电池基本特性测定实验 被引量:37
17
作者 茅倾青 潘立栋 +1 位作者 陈骏逸 陆申龙 《物理实验》 北大核心 2004年第11期6-8,11,共4页
对传统的“太阳能电池伏安特性测量”实验进行改进 ,利用光功率测定仪和滤色片 ,定量分析在不同光强照射下以及在不同截止波长的光照射下 ,太阳能电池特性参量的变化规律 ,并测量了半导体材料的禁带宽度 .
关键词 太阳能电池 开路电压 短路电流 填充因子 禁带宽度
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三维光子晶体完全带隙的数值计算 被引量:3
18
作者 张裕仕 高珊 +2 位作者 薛冬 田贵才 闫昕 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2013年第4期51-51,53,共2页
基于时域有限差分法,用GaAs构成金刚石、木堆和面心立方三种典型结构三维光子晶体,数值计算得到三种结构中GaAs构成金刚石结构三维光子晶形成较宽完全带隙结构,最大完全带隙结构为0.1393Hz。改变金刚石结构三维光子晶体中小球介电常数,... 基于时域有限差分法,用GaAs构成金刚石、木堆和面心立方三种典型结构三维光子晶体,数值计算得到三种结构中GaAs构成金刚石结构三维光子晶形成较宽完全带隙结构,最大完全带隙结构为0.1393Hz。改变金刚石结构三维光子晶体中小球介电常数,介电常数大的介质小球出现完全带隙结构的半径范围较大。结论为三维光子晶体的设计制备应用提供理论依据。 展开更多
关键词 光子晶体 完全带隙 介电常数 时域有限差分法
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用特征矩阵法研究一维激光全息光子晶体的禁带特性 被引量:7
19
作者 于志明 周静 《应用光学》 CAS CSCD 2008年第3期424-427,共4页
介质中传播方向相反的2束激光干涉可形成具有一维周期结构的体积全息图,而这种全息图可以看作一维光子晶体,称为一维激光全息图光子晶体,用特征矩阵法研究了一维激光全息图光子晶体的透射谱中的禁带随入射角、记录波长、介质折射率、折... 介质中传播方向相反的2束激光干涉可形成具有一维周期结构的体积全息图,而这种全息图可以看作一维光子晶体,称为一维激光全息图光子晶体,用特征矩阵法研究了一维激光全息图光子晶体的透射谱中的禁带随入射角、记录波长、介质折射率、折射率调制度的变化规律。结果表明:当入射角变大,激光波长、介质折射率及介质折射率调制度变小时,禁带的位置向短波方向移动,禁带宽度减小。 展开更多
关键词 激光全息图 一维光子晶体 特征矩阵 透射谱 禁带
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基于波传播法的一维声子晶体禁带 被引量:6
20
作者 肖伟 曾广武 《机械工程学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2007年第1期125-128,共4页
提出用波传播法(Wave propagation method,WPM)来研究一维声子晶体的禁带特性,并将该方法与平面波展开法(Plane wave expansion,PWE)进行比较,发现PWE随着波数的增加而逐渐收敛于WPM的结果。将WPM应用于一维二元和一维四元声子晶体禁带... 提出用波传播法(Wave propagation method,WPM)来研究一维声子晶体的禁带特性,并将该方法与平面波展开法(Plane wave expansion,PWE)进行比较,发现PWE随着波数的增加而逐渐收敛于WPM的结果。将WPM应用于一维二元和一维四元声子晶体禁带特性的计算中,在相同计算精度下WPM的计算时间大约为PWE的1/50和1/100。当考虑到粘弹性材料的频变特性时,WPM能直接得到声子晶体的禁带特性,在相同的计算精度下WPM的计算量大约要比经过迭代改进的PWE的计算量小两个数量级。 展开更多
关键词 声子晶体 禁带特性 波传播法 粘弹性
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