晕核和推广的Glauber理论

简要介绍了中子晕和质子晕研究的最新实验进展 ,同时 ,讨论了近年来发展的同位旋 ,能量有关的具有晕核结构的 Glauber理论及它在描述晕核与核散射时的重要性 .

计算核子-核反应截面的Glauber理论和选择共振隧穿模型

通过对核子-核反应截面的两种计算方法进行对比和分析,指出各自的特点和计算中存在的困难,在此基础上,提出将两种计算方法结合起来的设想,希望能解决整个能区内核子-核反应截面的计算问题。

推广的Glauber理论及其在晕核散射中的应用

介绍了推广到晕核散射的Glauber理论 ,并用其研究晕核14Be的散射问题 .弹核的密度分布分别采用谐振子密度分布和相对论平均场理论计算得到具有两个晕中子结构的密度分布 ,对晕核模型的多重积分采用蒙特卡洛数值积分方法 .计算了不同能量下14Be,12 Be与靶核12 C散射的反应截面 ,并与实验结果进行比较 ,14Be的两个中子采用具有晕中子密度分布的理论计算与实验符合较好 ,而采用不具有晕中子密度分布的结果与实验值相差较大 .

改进的Glauber理论和核-核反应总截面

利用Glauber理论系统计算了中、低能条件下核 -核反应总截面 .讨论了量子效应、库仑效应以及核子 -核子碰撞同位旋效应对Glauber理论的修正 .发现在应用Glauber理论计算中、低能核 -核反应截面时 ,量子修正是重要的 .利用修正了的Glauber理论 ,系统计算了从低能到高能大量稳定线附近的核 -核反应总截面 ,在没有可调参数的情况下 。

低能反质子的核散射与Glauber理论

运用Ｇｌａｕｂｅｒ多次散射理论，分析低能量反质子与４Ｈｅ核的弹性散射微分截面的实验结果．看到反质子能量低到１９．６ＭｅＶ时，多次碰撞的特征仍然是主要的．用光学模型的计算和比较，也得到相同的结论．

Glauber多次散射理论和近似处理

在Glauber多次散射理论框架下，用高斯函数展开拟合原子核密度函数的方法简化了散射振幅,理论计算获得的弹性散射微分截面与实验值符合得很好。

核核散射Glauber振幅精确与近似计算的比较

文中用分类法计算了 1 .3 7Ge V的 α 1 2 C弹性散射 ,并与光学极限和硬球近似法作了比较 .

^(27,28)P+^(28)Si总反应截面增强及可能相关的机制

测量了27,28P和相应同中子异位素在28Si靶上的中能反应截面.测得N=12和13同中子异位素的反应截面在Z=15处突然增大.对Z≤14同中子异位素和28P的实验数据结果可以用改进的光学极限近似的Glauber理论很好地描述.28P的反应截面能够用扩大核芯以改进的Glauber理论来解释.但是,用改进光学极限和少体近似的Glauber理论却低估了27P的实验数据.理论分析表明,扩大的核芯加质子晕可能是响应27P+28Si反应截面增强的机制.

集团模型与π-^(13)C单电荷交换反应分析

在Glauber理论框架下，对13C（π+，π0）13N单电荷交换反应（Tx=150MeV和165MeV）进行分析，核波函数假定由价核子和12C核心组成，核心部分以独立a集团模型描述。计算表明，理论与实际符合得较好。

α粒子结构下的π-^(12)C非弹性散射

从 1 2 C原子核的 α粒子结构观点出发 ,应用 1 2 C原子核内 α粒子的形状因子和跃迁形状因子 ,在Glauber散射理论框架下 ,计算了共振区内能量为 Tπ=1 50 ,1 80 Me V,π-1 2 C的 2 + (4 .4 3 Me V)和 3 -(9.64 Me V)非弹性散射微分截面 .理论结果与实验较好地符合 .

K^+核散射的动量相关性与靶相关性

本文研究K＋核散射的动量相关性与靶核质量数相关性．在Glauber理论框架下推出总截面比、入射动量PK及靶核质量数A的解析关系式．计算结果较好地与PK＝450～800MeV／c的6Li、12C、28Si、40Ca散射的最新实验数据符合，说明本文的简单理论模型具有一定的合理性．

高能复合粒子D-D的弹性散射

对计算具有多种组份的复合粒子的散射振幅方法进行了研究,导出了公式并给出了将所有G lauber展开项归为几类的方法.所用到的积分方法有别于L in等人的方法,并且引入了它的解析表达式.同时计算了D-D的弹性散射,并和实验数据进行了比较.

强子夸克混合模型中的K^+介子弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,利用混合夸克模型,计算了K+-d弹性散射的总截面,并与实验数据比较,探讨普通夸克与奇异夸克质量差异及夸克自由度对散射的影响。结果表明,质量差异对总散射的影响约为2%,夸克间相互作用在改善实验数据的理论描述中起着十分重要的作用。

^(18)O(π^+,π^-)^(18)Ne双电荷交换反应分析

应用Glauber理论，对(18)O（π~＋，π^-）、(18)Ne双电荷交换反应进行分析，假定(18)O和(18)Ne由2价核子和4α核心组成，计算了共振区Tx＝164MeV的微分截面。结果表明，理论与实验符合得较好。

高能α粒子在^(40,42,44,48)Ca核上的弹性和非弹性散射

以G lauber理论分析、计算了高能α粒子在40,42,44,48Ca上的弹性和非弹性散射数据.采用Tassie模型处理了单声子能级的集体激发,考虑了弹性道与非弹性道之间的耦合效应.计算结果表明核子-核子弹性散射的位相变化使理论微分截面增大,改进了理论值与实验数据的符合.

低能区π-^(14)C和π-^(18)O双电荷交换反应分析

应用Glauber理论对14C（π+，π-）14O和18O（π+，π-）18NeDCX反应在Tπ＝50MeV处的微分截面进行计算。核波函数假定由2价核子和3α核心（对于14C）或4α核心（对于18O）组成。结果表明，理论值与实验值符合得很好。

“非汉字符号”+^(12)C和“非汉字符号”+^(16)O弹性散射研究

在 Glauber多重散射理论近似下 ,采用反对称核波函数 ,使用一种唯象的 NN湮灭势 ,对 180 Me V的 p在 1 2 C和 1 6O上的弹性散射微分截面进行了计算。结果表明

核密度分布对K^+-~6Li散射的影响

在 Glauber理论框架下 ,考虑了 6Li核束缚相对松散的核密度 ,计算了 K+-6Li弹性散射截面比 RT,改进了理论计算和实验数据长期存在的偏差 ,这表明本文对 6Li核密度分布“长尾巴”的特殊考虑是必要的 .为了检验Glauber近似在小角度的有效性 ,计算了 5°-4 0°散射角下 K+-6Li弹性散射的微分截面 ,并进行了讨论 .