中国碳排放强度的时空演进及跃迁机制

面对气候变化所带来的生存危机以及环境治理的复杂状况,对中国碳排放强度时空演进的动态监测与预警治理的研究是实现碳排放强度下降目标的关键。文章测算1997—2015年中国大陆30个省区碳排放强度的空间面板数据,采用探索性时空数据分析(ESTDA)方法对中国碳排放强度的空间相关性、集聚特征及其时空跃迁进行空间统计分析,借助分位数回归与时空跃迁嵌套模型,揭示在时间和空间推移的双重作用下中国各省区碳排放强度的时空跃迁机制。研究结果表明:(1)中国30个省区的碳排放强度在时空分布上并不是完全随机状态,各个省区碳排放强度之间具有显著的空间相关性特征,碳排放强度的变动趋势会受到其相临近省区碳排放强度的影响,省域间的碳排放强度在空间分布上呈现"集聚"与"分异"并存的时空演进特征。(2)中国碳排放强度空间集聚趋势增强,具有高度的凝固性和较低的流动性,10个高碳排放强度省区碳排放强度的稳定性将成为制约中国碳排放强度整体跃迁的重点省区,相关省区的跃迁性将成为驱动中国碳排放强度整体跃迁的关键省区。(3)各省区的碳排放强度空间集聚过程中存在时空跃迁的驱动模式和制约模式,分位数回归模型能够很好地解释各驱动因素对碳排放强度时空跃迁的驱动机制,不同响应阶段的驱动因素的分位数与碳排放强度时空跃迁类型之间具有很强的嵌套性。(4)根据各省区碳排放强度时空演进及其跃迁机制的分析结果,进一步提出加强对关键省区碳排放强度的有效监测与治理,加大碳排放的约束力度等差异化的碳减排调控措施。

Mn^(22+)离子1s^22s-1s^2np的偶极跃迁能和振子强度(英文)

用全实加关联方法计算了类锂Mn22+离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的偶极跃迁能和振子强度.1s2np(2≤n≤9)态的精细结构通过计算自旋-轨道与自旋-其他轨道相互作用算符的期待值确定.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.从而可以用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Mn22+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.

Fe^(23+)离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构.在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2nf的量子数亏损,据此可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.计算了Fe23+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的偶极跃迁在三种规范下的振子强度.与量子亏损理论相结合,得到该离子从1s23d态到电离阈附近高激发1s2nf态间的跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度.

RhⅩⅥ─InⅩⅩ离子n＝4Complex跃迁谱线和振子强度的计算

对类锌等电子序列ＺｎⅠ－ＳｎⅩⅩⅠ离子ｎ＝４Ｃｏｍｐｌｅｘ组态的能级结构和组态相互作用进行了理论分析。通过分析ＨＸＲ方法理论计算值与实验值之差ΔＥ随Ｚｃ的变化关系，找出了用于最小二乘拟合计算的半经验拟合公式，用此公式预测了ＣｄⅩⅠⅩ－ＩｎⅩⅩ离子ｎ＝４Ｃｏｍｐｌｅｘ中至今还没有实验值的部分能级。给出４ｓ２－４ｓ４ｐ，４ｓ４ｐ－４ｓ４ｄ跃迁波长和相应的ＨＸＲ方法计算的振子强度。

Fe^(23+)离子1s^22s-1s^2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Fe23+离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的跃迁能和1s2np(n≤9)态的精细结构.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Fe23+离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Fe23+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.

Mn^(22+)离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和振子强度(英文)

用全实加关联方法计算了类锂Mn22+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构.在类氢近似下估算了对能量的高阶相对论修正.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2nf的量子数亏损.据此可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.计算了Mn22+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)偶极跃迁的振子强度.

Sc^(+18)离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Sc+18离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构。依据量子亏损理论确定了该Rydberg系列的量子数亏损,用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量可靠的预言。利用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Sc+18离子1s23d-1s2nf的偶极跃迁在三种规范下振子强度;将这些分立态振子强度与量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态-束缚态跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁振子强度密度,从而将Sc+18离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域。

Cr^(21+)离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和偶极振子强度(英文)

用全实加关联方法计算了类锂Cr21+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能和1s2nf(n≤9)态的精细结构.在类氢近似下估算了对能量的高阶相对论修正.依据量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2nf的量子数亏损.据此可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.计算了Cr21+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)跃迁的振子强度.与量子亏损理论相结合,得到该离子从1s23d态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及到相应连续态跃迁的振子强度密度,从而将Cr21+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.

Ti^(19+)离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Ti19+离子1s23d-1s2nf(4≤n≤9)的跃迁能、振子强度及1s2nf(n≤9)态的精细结构劈裂.依据单通道量子亏损理论,确定了该Rydberg系列的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到在电离阈附近束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而实现了Ti19+离子量子跃迁特性的全能域理论预言.

Ti^19＋离子1s^23d-1s^2nf的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Ti^19＋离子1s^23d-1s^2nf（4≤n≤9）的跃迁能、振子强度及1s^2nf（n≤9）态的精细结构劈裂，通过确定该Rydberg系列的量子数亏损，进而实现对任意高激发态（n≥10）的能量的可靠预言，将上述分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合，得到在电离阚附近束埠态闻的跃迁振于强度与束缚态，连续态跃迁的振子强度密度，从而实现了Ti^19＋离子最子跃迁特性的全能域理论预言。

GaN基量子阱激子结合能和激子光跃迁强度

采用变分法 ,计算了GaN基量子阱中激子结合能和激子光跃迁强度。计算结果表明 ,GaN基量子阱中激子结合能为 10～ 55meV ,大于体材料中激子结合能 ,并随着阱宽减小而增加 ,在临界阱宽处达到最大。结间带阶同样对激子结合能有着较大的影响 ,更大带阶对应更大的结合能。同时量子限制效应增加了电子空穴波函数空间重叠 ,因此加强了激子光跃迁振子强度 ,导致GaN/AlN量子阱中激子光吸收明显强于体材料中激子光吸收。

类锂离子(Z=11～20)1s^23d-1s^2nf(n=6,7,8)的跃迁能和振子强度

用全实加关联方法计算了类锂离子(Z=11～20)激发态1s2nf(n=6,7,8)的能级和精细结构劈裂,并计算了偶极跃迁1s23d-1s2nf(n=6,7,8)的跃迁能和振子强度.非相对论能量用Rayleigh Ritz变分法确定,相对论修正和质量极化效应用微扰论计算,还估算了来自量子电动力学效应的修正.

RbⅧ—NbⅫ离子n=4complex跃迁谱线、波长和振子强度

用HXR方法计算了类锌等电子序列RbⅧ—NbⅫ离子n =4complex组态能级。通过对各能级值沿等电子序列的变化规律分析 ,找出了ΔE随Zc 变化的一种新的拟合公式 ,运用此公式和我们自己设计的FOR TRAN程序对上述组态各能级值进行了系统的拟合计算。给出了 4s2 4s4 p ,4s4 p 4s4d 跃迁谱线波长和相应的振子强度。

铜和镍原子的跃迁振子强度F－值的确定

此文阐述了通过实验测定Ｃｕ和Ｎｉ原子的某些激发能级寿命来确定跃迁振子强度Ｆ－值的方法，并给出主要理论公式和确定结果。

晶体中稀土离子4f^N组态内光子跃迁强度的计算

在介绍晶体场导致稀土离子“能级分裂”和4fN组态内单光子跃迁的宇称禁戒的“部分解除”的基础上,讨论了该组态内单光子、双光子跃迁及电子拉曼散射几率计算的国际动态,总结了我们在此领域的工作并提出了进一步工作设想。

二氧化碳非对称同位素^(16)O^(12)C^(17)O00011~00001跃迁带的高温谱线强度

利用本文计算所得配分函数和实验振动跃迁矩平方及Herman-Wallis因子系数,我们计算了二氧化碳同位素16O12C17O分子00011~00001跃迁在296 K和3000 K的线强度.结果显示,在296 K和3000 K时,计算所得线强度与HITRAN数据库提供的数据均符合较好.表明高温下的分子配分函数和线强度的计算是可靠的.从而进一步计算了二氧化碳同位素16O12C17O的00011~00001跃迁在4000 K和5000 K高温下的线强度及模拟光谱.

Cu^(26+)离子1s^23s—1s^2np跃迁的波长和振子强度

用全实加关联方法计算了Cu^(26+)离子1s^23s和1s^2np(n≤9)态的非相对论能量.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和QED修正,计算了该离子1s^23s-1s^2np的跃迁能,波长和在三种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.

Cr^(21+)离子1s^22s-1s^2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Cr21+离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)的跃迁能和1s2np(n≤9)态的精细结构.依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s2np的量子数亏损.用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Cr21+离子1s22s-1s2np(2≤n≤9)跃迁的振子强度.将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Cr21+离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域.

类铍离子N^(3+)激发态的能量、振子强度和跃迁几率(英文)

利用多组态相互作用方法及Rayleigh Ritz变分法 ,计算了类铍N3 + 基态 (1s2 2s2 1S)和三个激发态(1s2 2s2 p1P0 ,1s2 2s2 p3 P0 ,1s2 2 p2 3 P)的能量 ,运用截断变分方法得到能量的改进量 ,包括了相对论能量和质量极化效应。计算了相关态的振子强度和辐射跃迁率。

^14N2^16O 2000-0000跃迁带高温线强度的理论计算

利用计算所得配分函数和文献中实验振动跃迁矩平方及Herman-Wallis因子系数,计算了氧化亚氮2000—0000跃迁带在常温和高温下的线强度。结果显示,在常温下,计算所得线强度与实验值和HITRAN数据库的值吻合很好;当温度高达3 000 K时,计算所得线强度与HITRAN数据库提供的结果仍符合较好。表明高温下的分子配分函数和线强度计算是可靠的,从而进一步报道了氧化亚氮2000—0000跃迁带在更高温度4 000 K和5 000 K的线强度及模拟光谱。