关于(C-K)性质和L-KR空间的对偶性质

证明了(C-K)性质,(S-K)性质,L-KR空间,L-KS空间和CL-KR空间和CL-KS空间的一些充要条件.这些条件表明了(C-K)与(S-K)性质,L-KR与L-KS空间及CL-KR空间与CL-KS空间之间的对偶性质.

He，Ne，Ar，Kr和Xe原子电子的动量密度分布研究

对He,Ne,Ar,Kr和Xe原子体系中电子在动量空间的性质进行了系统的理论计算研究.采用自洽场HFR方法计算了坐标空间He,Ne,Kr和Xe原子体系单电子径向波函数,动量空间的单电子波函数由坐标空间原子体系单电子径向波函数通过运用傅立叶变换计算得到.在冲量近似条件下,进一步计算研究了这些原子的单电子动量密度分布和原子体系总的Compton轮廓.计算结果与已有的实验实验值和其他文献的理论计算结果比较表明,本文计算的结果是准确的.

Orlicz序列空间的KR点与WKR点

本文给出赋Ｌｕｘｅｍｂｕｒｇ范数与Ｏｒｌｉｃｚ范数的序列空间的ＬＫＲ点（ＷＬＫＲ点）的差别准则。

Orlicz函数空间的W~*KR,E_(N)KR

在Ｂａｎａｃｈ空间中引入了Ｗ￣＊ＫＲ的概念，它有较ＫＲ，ＷＫＲ更弱的性质。并且在赋Ｌｕｘｅｍｂｅｒｇ范数的Ｏｒｌｉｃｚ函数空间中，得到了具有Ｗ￣＊ＫＲ性的充分必要条件，即Ｍ∈Δ＿２，且Ｍ（ｕ）是严格凸的。在赋Ｏｒｌｉｃｚ范数的Ｏｒｌｉｃｚ函数空间Ｅ＿Ｍ中，得到了具有Ｅ＿（Ｎ）ＫＲ性质的充分必要条件是，Ｍ（ｕ）严格凸且Ｍ２·

Orlicz空间的k-端点和k-强端点

证明了Banach空间单位球面上的k-端点(k-强端点)必为(k+1)—端点((k+1)—强端点),给出了赋Luxemburg范数的Orlicz空间单位球k—端点(k—强端点)的判据,并据此得到了赋Luxemburg范数Orlicz空间是K严格凸和中点局部K一致凸的条件。

Orlicz函数空间的k-端点和k-强端点

给出了赋Orlicz范数的Orlicz函数空间单位球k-端点和k-强端点的判据,并据此方便地得到了赋Oricz范数Orlicz函数空间是K严格凸(KR)和中点局部K一致凸(MLKUR)

几种类型的凸性空间与逼近紧及度量投影的关系

给出(L-wM)性质及X中非空子集序列{An}在av-strong Wijsman意义下收敛到X中非空子集A的概念,本质地揭示了三类凸性空间L-kR(CL-kR:wCL-kR)与逼近紧的关系,并且得到了L-kR(CL-kR:wCL-kR)空间的度量投影集序列PAn(xn)中点列{yn}∈PAn(xn),n≥1的某些收敛性结果.

关于K—一致光滑空间

文献［１］中给出了一类新的Ｂａｎａｃｈ 空间ＫＵＳ。本文中得到了ＫＵＳ空间的闭子空间Ｍ 、商空间Ｘ／Ｍ 的有关结果，并证明了ＫＵＳ空间蕴含ＮＵＳ空间。

置换空间P_XX_n上的紧局部k凸性质

本文证明了如下结论：（ｉ）ＰＸＸｎ是ＣＬ－ｋＲ（或ＷＣＬ－ｋＲ）的当且仅当每个Ｘｎ（ｎ＝１，２，…）都是ＣＬ－ｋＲ（或ＷＣＬ－ｋＲ）的；（ｉ）ＰＸＸｎ是ＣＬωＲ（或ＷＣＬωＲ）的当且仅当每个Ｘｎ（ｎ＝１，２，…

置换空间PBBs中的两个凸性

在全函数空间有有限逼近的条件下,置换空间中弱*局部完全k-凸、弱*中点局部一致凸的表现形式是对每个s∈S,Bs有相应的性质,推广了文[3]的结果。

(Cκ-K)性质的对偶性质

引入了Banach空间的(Sk-K)性质,以局部自反原理为工具证明了(CkK)性质与(Sk-K)性质的对偶关系,并讨论了(Sk-K)性质与LNUS空间和L-kS(wL-kS,CL-kS,wCL-kS)空间的关系,得到如下结果:X是L-kS(wL-kS,CL-kS,wCL-kS)空间分别等价于(Sk-I)((Sk-I'),(Sk-Ⅱ),(Sk-Ⅲ))性质.