基于Laasraoui-Jonas位错密度模型的GWZK134合金动态再结晶行为研究

采用Gleeble-3500D热模拟试验机进行了单轴等温压缩试验,研究了GWZK134合金在变形温度360~480℃,应变速率0.001~1 s^(-1)条件下的动态再结晶行为,并基于镁合金的密排六方(HCP)结构,建立了改进的Laasraoui-Jonas(L-J)位错密度模型。结果表明:GWZK134合金的动态再结晶体积分数随温度的升高而增大,随应变速率的加快而减小。在变形过程中,动态再结晶由晶界处形核产生,并逐步向周围晶粒扩展,随温度升高或应变速率的降低,压缩条件下剪切应力引起的扁平状晶粒逐渐成为等轴晶。此外,通过模拟仿真结果与试验数据相比较,证明所建立的模型对该合金动态再结晶行为模拟较为准确。

Laasraoui-Jonas位错密度模型结合元胞自动机模拟AZ31镁合金动态再结晶

通过Gleeble 3500热压缩试验机对AZ31镁合金进行热压缩实验,得到温度为300、350、400、450和500℃,应变速率为0.03、0.3、和3 s 1的流变应力曲线。对流变应力曲线进行图形变换求解出不同应变速率下的回复参数r,求得的回复参数的自然对数lnr与温度的倒数1/T成线性相关。结果表明:可以采用修正的Laasraoui-Jonas(L-J)位错密度模型计算AZ31镁合金动态再结晶过程中的位错密度演变;修正的L-J位错密度模型结合元胞自动机(CA)能精确地模拟位错密度动态再结晶过程。

基于L-J位错密度模型及CA法的45Cr4NiMoV合金动态再结晶行为

基于热压缩实验得到的数据,获得了45Cr4NiMoV合金在改进的Laasraoui-Jonas(L-J)位错密度模型中的应变软化参数及应变硬化参数,建立了45Cr4NiMoV合金的动态再结晶模型。采用元胞自动机(CA)方法,应用DEFORM-3D软件对45Cr4NiMoV合金热成形过程中的动态再结晶行为进行有限元分析,并与实验得到的微观组织进行对比。结果表明:当应变速率及变形量一定时,较高的变形温度促使45Cr4NiMoV合金位错及晶界迁移运动加剧,其动态再结晶晶粒尺寸随着变形温度的升高而增大,模拟结果与实验结果较为吻合,验证了所建立的L-J位错密度模型的合理性,说明修正的L-J位错密度模型结合CA能准确预测45Cr4NiMoV合金的动态再结晶微观组织演变过程。

超临界L-J流体粘度的分子动力学模拟

用分子动力学模拟了超临界Lennard-Jones(L-J)流体在微通道内的剪切应力与速度分布。利用经典流体力学理论中剪切应力和速度分布之间的关系式,得到了超临界氩与超临界氦在不同温度和密度条件下的动力粘度。结果说明,L-J流体模型得到的超临界氩的粘度与美国国家标准局(NIST)公布的数据十分接近,超临界氦的粘度与NIST中的粘度数据具有相同的数量级,但是数值稍有偏差,说明氦这种量子流体,单纯以L-J流体势能模型为基础是不完全的,需要在此基础上进行量子效应的修正。

基于Laasraoui-Jonas位错密度理论的TA10钛合金微观组织演变模拟

为模拟TA10钛合金的微观组织演变,采用Gleeble-1500D热/力模拟试验机,在变形温度为800~1050℃,应变速率为0.01~5 s^（-1）的条件下,对TA10钛合金做了热模拟压缩实验。通过处理实验数据,得到不同变形条件下的动态回复软化率系数r,分析了变形温度和应变速率对r值的影响;建立了TA10钛合金的Laasraoui-Jonas（L-J）位错密度模型,结合元胞自动机法（Cellular Automata,CA）对TA10钛合金的微观组织演变进行模拟,并将模拟结果与实验结果进行对比。结果表明：TA10钛合金动态回复软化率系数r的值随应变速率的增加而减小,随温度的升高而增大;模拟结果与实验结果基本吻合,所构建的L-J位错密度模型能够准确预测TA10钛合金在热压缩过程中的微观组织演变。

应用L-J(12/6)势能模型对Fe^(2+)水化作用的分子动力学模拟(英文)

本文首先优化出Fe2+和水分子相互作用的Lennard-Jones(12/6)势能模型中的2个参数:εIW=0.180kcal·mol-1和σIW=0.2885nm。然后在298.15K和573K温度条件下,用这个势能模型去运行Fe2+极稀水溶液系统的分子动力学模拟。模拟的结果显示,Fe2+的第一和第二水化壳层的结构和动力学性质与实验的,以及其他势能模型模拟出的结果一致。模拟的同时获得了关于RWK2水分子模型内部结构变化的新信息。此外,模拟揭示了温度变化对Fe2+水化结构和动力学性质的影响。

基于Lennard-Jones势的界面摩擦黏滑行为动力学研究

目的研究界面摩擦过程中,原子间的相互作用关系及规律。方法基于Lennard-Jones（L-J）势理论,建立界面摩擦黏滑行为的非线弹性振子模型,并以α-Fe晶体为例进行仿真分析。结果在假设条件下,质块振动主振频率约为16 Hz;运动端宏观速度v=1×10-3m/s是主振幅值增大的临界值;刚度系数k和阻尼系数c分别在1.0~100 N/m,1.0×10-4~1.0×10-1N/（m/s）范围内变化时,粘滑频率和主振频率分别随二者的增大而提高;摩擦界面真实接触面积S在1.0×10-18~1.0×10-14m2内变化时,增大摩擦界面间的法向压力将导致黏滑强度增大。仿真计算表明：摩擦界面单个原子受到的激励力与原子间作用势及晶格常数有关,质块的黏滑行为与激励力、相对滑动速度、质块质量、系统刚度系数、系统阻尼系数及真实接触面积等内外因素有关。结论相对滑动速度或真实接触面积增大时,黏滑强度增强;质块质量、系统刚度系数、系统阻尼系数增大时,黏滑强度减弱。系统刚度系数、系统阻尼系数增大时,黏滑频率增大;质块质量增大时,黏滑频率减小;相对滑动速度、真实接触面积对黏滑频率的影响不显著。

薤白甙J，K和L的结构

进一步用ＨＰＬＣ自小根蒜（ＡｌｌｉｕｍｍａｃｒｏｓｔｅｍｏｎＢｕｎｇｅ）鳞茎中分得两种新的呋甾皂甙，薤白甙Ｊ（１）和薤白甙Ｌ（ＩＩＩ），以及Ｉ的甲基化人工产物薤白甙Ｋ（ＩＩ）。经过化学降解和光谱（１Ｈ－ＮＭＲ，１３Ｃ－ＮＭＲ和ＦＡＢ－ＭＳ等）分析，确定其结构分别为：（２５Ｒ）－２６－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基－２２－羟基－５β－呋甾－２β，３β，２６－三醇－３－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基（１→２）－β－Ｄ－吡喃半乳糖甙（Ｉ）；（２５Ｒ）－２６－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基－２２－甲氧基－５β－呋甾－２β，３β，２６－．三醇－３－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基（１→２）－β－Ｄ－吡喃半乳糖甙（ＩＩ）和（２５Ｒ）－２６－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基－５β－呋甾－２０（２２）－烯－２６β，３β，２６－三醇－３－Ｏ－β－Ｄ－吡喃葡萄糖基（１→２）－β－Ｄ－吡喃半乳糖甙（ＩＩＩ）。

L-J流体化学势的分子模拟计算

用３ 种检测粒子法（Ｗｉｄｏｍ ，Ｋｕｍａｒ，ｆｇ ｓａｍｐｌｉｎｇ） 对Ｌ－Ｊ流体临界温度以上的数十个状态点的化学势进行了模拟计算。结果表明，这几种方法与由Ｌ－ Ｊ流体状态方程得出的值吻合很好，但其中Ｋｕｍａｒ 法的结果在有些状态点与其它方法相差较大。另外，即使在ρ＊ ≥１．０ 这样高的密度下，采用适当的技术处理后这几种方法都是可行的。

有向图的L(j,k)数的上界(英文)

给定正整数j≥k,有向图D的一个L(j,k)-标号是指从V(D)到非负整数集的一个函数f,使得当x在D中邻接到y时|f(x)-f(y)|≥j,当x在D中到y距离为二时|f(x)-f(y)|≥k.f的像元素称为标号.L(j,k)一标号问题就是确定(?)j,k-数(?)j,k(D),这个参数等于(?) max{f(x)|x∈V(D)},这里f取遍D的所有L(j,k)-标号.本文根据有向图的有向着色数及最长有向路的长度来研究(?)j,k-数,证明了:(1)对任何有向着色数为(?)(D)的有向图D,(?)j,k(D)≤((?)(D)-1)j;(2)对任何最长有向路的长度为l的有向图D,如果不含有向圈或者D中最长有向圈长度为l+1,则(?)j,k(D)≤lj.并且这两个界都是可达的.最后我们对l=3的有向图给出了3j-L(j,k)-labelling的一个有效算法.

毛萼绣线菊碱J,K,L及M的化学结构

从毛萼绣线菊(Spiraea japonica var.acuminata)根中分离到16个新二萜花生物碱,其中碱J,K,L及M为亚胺类成分,经波谱分析和化学方法分别测定了它们的化学结构。

应用Laasraoui-Jonas位错密度模型模拟工业纯钛微观组织演变

为模拟工业纯钛的微观组织演变过程,利用Gleebe-1500D实验机对工业纯钛进行热模拟压缩实验,变形温度为700、800、900和950℃,应变速率为0.01、0.1、1和5 s-1。对实验得到的数据进行处理,建立工业纯钛Laasraoui-Jonas(L-J)位错密度模型,结合Deform-3D软件对工业纯钛的微观组织演变过程进行模拟,并和实验所得到的微观组织进行比较。结果表明,工业纯钛在热压缩过程中,随着变形量的增加,位错密度先增大再减小,材料内部微观组织发生回复与再结晶;再结晶晶粒的模拟结果与实验结果较吻合,所建立的L-J位错密度模型是合理的。

树和乘积图的圆L(j,k)-标号数(英文)

设j,k和m是3个正整数.给定一个图G.设f:V(G)→{0,1,…,m-1}是一个映射.如果对图G的任意一对相邻顶点u和v都有f(u)-f(v)m≥j,对任意一对距离为二的顶点都有f(u)-f(v)m≥k,其中a-bm=min{a-b,m-a-b},则称f是图G的一个圆m-L(j,k)-标号.使得图G有圆m-L(j,k)-标号的最小的正整数m称为图G的圆L(j,k)-标号数,记为σj,k(G).对任意2个满足j≤k的正整数,确定了树以及2个完全图的笛卡尔乘积图和直积图的圆L(j,k)-标号数.

多环芳烃Lennard-Jones系数理论研究

针对多环芳烃分子与氦气间的Lennard-Jones(L-J)系数及二元扩散系数进行了理论计算,重点分析了两种对分子间势能场进行各向同性近似的方法的适用性和准确性.研究发现对于两个维度尺寸接近的多环芳烃平面分子,先对势能场进行球形平均再计算L-J系数的传统方法,相比于新近文献中提到的一维优化方法,计算结果与实验值、经验估计值更为接近;而对于分子量基本相同但形状相差较大的不同分子,不同计算方法得到的结果差别较大.理论计算结果在低温下与现有的经验预测模型结果保持了较好的一致性;而理论计算方法相比于经验预测方法,更能体现出分子结构差异对L-J系数及二元扩散系数的影响.

OPTIMAL ERROR ESTIMATE IN L~∞(J;L^2(Ω)) NORM OF FEM FOR A MODEL FOR COMPRESSIBLE MISCIBLE DISPLACEMENT IN POROUS MEDIA

We’ll study the FEM for a model for compressible miscible displacement in porous media which includes molecular diffusion and mechanical dispersion in one-dimensional space.A class of vertices-edges-elements interpolation operator ink is introduced.With the help of ink(not elliptic projection),the optimal error estimate in L∞(J;L2(Ω)) norm of FEM is proved.

Cactus图的L(j,k)-标号数研究

针对计算机无线网络代码分配问题,先利用一系列Cactus图来刻画计算机的无线网络,再把无线网络代码分配问题抽象为Cactus图的L(j,k)-标号问题。进而,针对几类Cactus图的L(j,k)-标号数展开研究,确定了二元圈、p元圈的Cactus图的L(1,2)-标号数。

利用n维参数L系统构造超复数空间广义M-J集

利用n维参数L系统描述了超复数空间广义Mandelbrot集和Julia集,给出了描述算法和实验所得图形,并对四元数广义M-J集的动力学特征进行了理论上的分析和探讨。经过实验发现,四元数广义M-J集在保留了复平面M-J集特征的基础上,还有一些特殊的性质,如广义M集在三维虚轴截面上的拓扑结构等同于球体,四元数Julia集在参数c同模同实部的情况下保持着结构的一致性。实验结果表明,n维参数L系统字母表较为简洁,包含信息量大,可以有效的描述诸如广义M-J集和四元数广义M-J集的分形集。

几类图的L(j,k)-标号数

一些计算机无线网络的代码分配问题可以抽象为强乘积图和轮图的L(j,k)-标号问题(j≤k).针对强乘积图和轮图的L(j,k)-标号问题展开研究,确定了路与路,路与圈以及圈与圈之间的强乘积图的L(j,k)-标号数(这里j≤k≤2 j)和轮图的L(j,k)-标号数(这里j≤k≤2 j或k≥3j).

向列型液晶中短程关联对H－J－L理论的修正

向列型液晶中短程关联有重要的物理效应．但分于两体势包含高阶项时，给出可靠计算遇到困难．本文在格胞理论的基础上引入新的数值方法，从而给出短程关联对Ｈ－Ｊ－Ｌ理论的修正．

基于J-C模型的45钢本构参数识别及验证

使用万能材料试验机、霍普金森拉杆(SHTB)和Taylor撞击试验研究了调质处理的45钢在常温～1 000℃、应变率10^(-4)～10~3 s^(-1)下的力学行为。拟合试验数据,结合Taylor撞击试验反算,得到了J-C本构相关参数和C-L断裂准则的模型参数。通过对高速下Taylor撞击试验中弹体变形和断裂的数值仿真与试验结果的比较,验证了模型及参数对预测调质处理的45钢动态大变形和断裂的有效性。