静电纺丝法制备La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3微纳米纤维及其红外发射率研究（英文）

采用静电纺丝法结合溶胶-凝胶技术制备了钙钛矿型La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3微纳米纤维,并利用差示扫描量热-热失重分析(DSC-TGA)、X射线衍射(XRD)、傅里叶变换红外光谱(FTIR)和扫描电子显微镜(SEM)等技术对产物进行了表征,利用IR-2红外发射率测试仪测试了La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3在280~370 K范围内的红外发射率.结果表明,La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3在600℃时已形成钙钛矿结构.随着煅烧温度的升高,La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3的形貌由纤维状向三维网络状转变,并最终失去纤维形态.在280~370 K范围内,La_(0.67)Ba_(0.33)MnO_3微纳米纤维的红外发射率随温度升高而升高,由0.564增加至0.689.利用钙钛矿材料双交换理论解释了这一现象,并进一步探讨了其在红外发射率可变材料中的应用前景.

在温和条件下巨磁阻材料La_(0.5)Ba_(0.5)MnO_3的水热合成与表征

报道了在温和条件下巨磁阻材料Ｌａ０．５Ｂａ０．５ＭｎＯ３的水热合成．系统地研究了原料配比、碱度、时间和温度对产物合成的影响，在最佳合成条件下得到了结晶度较高的纯相，并通过ＸＲＤ、ＤＴＡ－ＴＧ、化学分析及碘量法对产物进行了表征．该化合物属立方晶系，晶胞参数为ａ＝０．３９１３ｎｍ，Ｖ＝０．０５９９０ｎｍ３，Ｍｎ的平均价态为３．５，在１Ｔ的外磁场下，磁阻比（ＭＲ）的极大值为２９％．

La_(0.67)Sr_(0.33)MnO_3薄膜光响应特性研究

实验测量了在不同温度和电场下 ,超巨磁电阻CMR (colossalmagnetoresistance )薄膜材料La0 .67Sr0 .33MnO3(LSMO)的光响应特性 发现样品被激光照射后 ,具有光诱导电阻变化的特性 在温度小于居里点Tc时 ,电阻随温度升高而增大 ,在Tc以上时 ,电阻则随温度升高而减小 通过对样品的光脉冲响应和偏置电场的关系分析 。

电子顺磁共振研究巨磁电阻锰氧化物La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3的顺磁到铁磁的相变

采用高温固态反应法制备了具有钙钛矿结构的多晶氧化物La0 67Ca0 33MnO3,利用X射线衍射、电子顺磁共振等实验技术研究其结构和顺磁到铁磁的磁性相转变.电子顺磁共振实验可以观测到样品在磁有序转变温度(Tc)附近的动态磁性相转变,并且与磁化强度的实验结果一致.对Tc附近的磁性相转变进行了分析.

La_(0.67)Sr_(0.33-X)Cu_XMnO_3的室温磁电阻效应

采用溶胶一凝胶 (sol gel)法制备了名义组分为La0 6 7Sr0 33-XCuXMnO3(x =0～ 0 33)的多晶样品 ,发现用Cu替代少部分Sr后样品的室温磁电阻比替代前的明显增大。在 1 8T磁场作用下 ,当x =0 15时 ,磁电阻峰值为 2 7 7% ,峰值温度为 30 6K ,当温度低于 30 6K时磁电阻值随温度的升高而增大 ,当温度高于 30 6K时磁电阻值随温度的升高而减小 ;当x =0 1时 ,在 2 95K— 310K温度之间磁电阻值达 19%左右 ,受温度影响很小 ;因此在提高了室温磁电阻值的同时 ,又提高了磁电阻的温度稳定性。这对于该类磁电阻材料的应用具有很大意义。

纳米La_(0.8)Ba_(0.2)MnO_3/Ni粉复合体系的微波吸收性能

采用溶胶-凝胶法制备La0.8Ba0.2MnO3粉体,并与纳米Ni粉按不同质量比复合,制得复合材料样品。测量样品在2～18 GHz频率范围内的复介电常数、复磁导率并计算微波反射系数,分析不同组分对材料微波吸收性能的影响及其可能的吸收机制。研究结果表明:复合体系比单一组分样品具有更好的吸收效果;当La0.8Ba0.2MnO3含量为62.5%时,材料微波吸收效果最佳;当样品厚度为2 mm时,大于10 dB的吸收频宽达到3.6 GHz,最大吸收峰值为24 dB;当样品厚度为1.8 mm时,大于10 dB的吸收频宽达到3.3 GHz,最大吸收峰值为44 dB;LaMnO3在A位掺杂Ba2+,其电磁性能将发生变化,再与磁性纳米Ni粉复合,介电损耗和磁损耗的综合作用能使体系的微波吸收效能显著加强。

La_(0.67)Sr_(0.33)Co_(1-x)Fe_xO_3 体系的输运行为(英文)

研究了Co位Fe掺杂对La0.67Sr0.33Co1-xFexO3体系的电输运性质和巨磁效应的影响。结果表明:电阻率在低掺杂(x≤0.1)时显示金属性输运行为,而在高掺杂(x=0.2,0.3)时则显示半导体行为。而且,Fe掺杂削弱了Tc处的MR峰值,但增加了低温下T≤Tc的MR值。La0.67Sr0.33Co1-xFexO3体系的磁电阻的起源可由外加磁场导致的自旋态转变来解释。

La_(0.67)Pb_(0.33)MnO_3外延膜的自旋玻璃态及输运特性

利用射频磁控溅射法在单晶LaAlO3(100)衬底上成功的外延生长了La0.67Pb0.33MnO3薄膜。用X射线衍射、超导量子干涉仪、直流四探针法对其进行了表征。结果表明,薄膜为赝立方钙钛矿结构,晶胞参数为a=3.861nm,具有良好的单晶外延结构。居里温度TC(=335K)非常接近金属绝缘体转变温度TMI(=340K)。在居里温度附近,发生铁磁-顺磁转变,导电特性由金属特征向半导体特征过渡。此材料呈现出的一种典型自旋玻璃特性是由应力造成的。磁电阻在居里点达到极大值,当H=1.0T时,磁电阻的极大值为24.3%,输运性质表明,T<TMI时,电阻率满足公式ρ(T)=ρ0+ρ1T2+ρ2T4.5,此输运机制是由电子造成的;当T>TMI时,符合小极化子模型,输运机制是由于小极化子近邻跃迁引起的。

La_(2/3)Ba_(1/3)MnO_3∶Ag_x多晶靶材制备及其性能

采用化学共沉淀法制备了不同Ag掺杂量的La2/3Ba1/3MnO3∶Agx(x为摩尔分数,x=0.00、0.02、0.08、0.10、0.20)多晶靶材,通过XRD、SEM和R-T对La2/3Ba1/3MnO3∶Agx靶材的结构和性能进行测试分析,实验结果表明:所得样品为正交晶系钙钛矿结构;掺Ag(x=0.02、0.08、0.10、0.20)样品比未掺Ag样品的金属-绝缘转变温度Tp值低;随着烧结温度和Ag掺杂量的升高,金属-绝缘转变温度Tp随之增加;随着Ag掺杂量增加,电阻率归一化值先增大后减小。La、Ba、Mn元素的摩尔分数与理论设计的数值基本相同,O元素在烧结过程中缺失较严重,Ag元素的摩尔分数也较低,这与Ag在高温烧结时的挥发有关。

(La_(1-x)Dy_x)_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3的磁性和磁电阻特性

在La0.67Ca0.33MnO3中用Dy对La进行了部分替代。结果表明,随替代量增加,材料的居里温度和相变温度单调下降,磁电阻比急剧增大。这些变化可以用稀土离子平均直径的减小和自旋团簇模型来解释。掺Dy使材料中形成大量无序自旋团簇,外加磁场使自旋团簇取向一致,从而增加了电子在团簇之间跳跃时的迁移率,产生了磁场所致的庞磁电阻效应。

钙钛矿La_(0.67)Pb_(0.33)MnO_3薄膜的制备及表征

利用磁控溅射法在单晶LaAlO3(100)衬底上成功的外延生长了La0.67Pb0.33MnO3薄膜。用X射线衍射、原子力和超导量子干涉仪、振动样品磁强计对其进行了表征。结果表明,薄膜为赝立方钙钛矿结构,晶胞参数为a=3.861 nm,具有良好的单晶外延结构和光滑的表面。居里温度TC=345 K,在居里温度附近,发生铁磁-顺磁转变。此材料呈现出一种典型的自旋玻璃特性,是由于应力造成的。在室温条件下,当H=0.8T时,磁电阻效应非常明显,此现象是由于固有磁电阻效应引起的,并不是低场磁电阻效应引起的。室温下,其矫顽力只有50奥斯特。

Cr掺杂对La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3物性的影响

本文研究了Cr掺杂对La0 .6 7Ca0 .33MnO3物性的影响 .探讨了Cr掺杂对晶体结构的影响、Cr掺杂对磁场的影响、Cr掺杂导致的反常电阻和磁电阻行为 ,以及Cr掺杂对La0 .6 7Ca0 .33MnO3极化子输运的影响 .有新的发现 :实验结果显示了特殊的双峰CMR行为 ,而且CMR效应的温区被极大地拓宽 ,从低温区直至室温以上 。

La_(2/3)Ca_(1/3)MnO_3:Ag_(0.4)与La_(2/3)Ba_(1/3)MnO_3:Ag_(0.4)的制备及其性能研究

采用化学共沉淀法合成制备了Ag掺杂摩尔百分比为0.4的La2/3Ca1/3MnO3∶Ag0.4(LCMO∶Ag0.4)、La2/3Ba1/3MnO3∶Ag0.4(LBMO∶Ag0.4)多晶复合材料,通过XRD和R-T分别对两种材料的结构和性能进行测试分析。实验结果表明:所得样品均为正交晶系钙钛矿结构;LCMO∶Ag0.4的金属-绝缘转变温度(Tp=280.2 K)比LBMO∶Ag0.4要高(Tp=256.8 K);LCMO∶Ag0.4样品的电阻值比LBMO∶Ag0.4要小两个数量级;LCMO∶Ag0.4的TCR最大值为28%,要远远高于LBMO∶Ag0.4的TCR最大值(0.5%)。

Ca、Bi掺杂对Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷结构与介电性能的影响

为提高Ba0.67Sr0.33Ti O3陶瓷介电性能、降低成本,采用低熔点化合物掺杂。利用X射线衍射仪(XRD)和扫描电子显微镜(SEM)等研究了Ca、Bi掺杂对Ba0.67Sr0.33Ti O3陶瓷微观结构与性能的影响。研究发现,Ca、Bi掺杂使Ba0.67Sr0.33Ti O3陶瓷烧结温度显著降为1 100℃,且有效抑制了晶粒的生长。Ca、Bi掺杂明显改善了Ba0.67Sr0.33Ti O3陶瓷温度稳定性,当超出一定固溶限度(x>6%)时,介电常数温度稳定的范围已无显著改善。

La掺杂Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷高介电常数机制探讨

添加稀土元素是提高Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷材料介电性能的一种最常用有效的方法。本文着重研究了La掺杂诱发Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3高介电常数机制。研究表明:适量的稀土La掺杂(0.2≤x≤0.7)使陶瓷介电常数显著提高,显著改善了介电温度稳定性。根据电流-电压(J-V)特性可知,适量La掺杂可使陶瓷达到最佳半导化,掺量太少或太多时陶瓷具有良好绝缘性。通过肖特基(Schottky)势垒模型及电学微观结构模型分析发现表面或晶界势垒高度、耗尽层厚度和晶粒尺寸是影响材料介电常数的主要因素。

Ca、Bi掺杂Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷弛豫特性研究

通过低成本固相法制备了Ca、Bi掺杂Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷.利用透射电子显微镜(TEM)和阻抗分析仪分析技术,详细研究了Ca、Bi掺杂Ba_(0.67)Sr_(0.33)TiO_3陶瓷的弛豫特性.研究发现Ca、Bi掺杂使BST陶瓷呈现显著的铁电弛豫行为,且随着掺杂量的增加,介电峰弥散程度和弛豫强度逐渐增强.

Dy和Yb部分替代La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3中的La的影响

用Dy和Yb部分替代La0.67Ca0.33MnO3中的La使材料的居里温度单调下降.掺Dy使材料的相变温度单调下降,峰值电阻率迅速增大,磁电阻比急剧增大.掺入13％(原子分数)的Dy可使材料的最大磁电阻比增大近40倍.而掺Yb对磁电阻的影响要小得多.用自旋团簇理论可以解释庞磁电阻的形成.

La0．67Ca0．33MnO3／La0．67Sr0．33CoO3／La0．67Ca0．33MnO3三层薄膜中的磁性耦合

研究了对靶溅射技术制备的La0．67Ca0．33MnO3／La0．67Sr0．33CoO3／La0．67Ca0．33MnO3三层薄膜中的磁输运特性。由于La0．67Sr0．33CoO3层的电阻短路效应，三层膜的磁阻随中间层厚度的增加而迅速减小。与La0．67Ca0．33MnO3单层膜不同，三层膜显示出增强的金属-绝缘体转变温度(TMS)。在230K时，系统的矫顽力Hc随中间层厚度非单调地变化，磁滞回线的形状表明了两层La0．67Ca0．33MnO3之间存在着磁性耦合。

Nd0．67Pb0．33MnO3薄膜的磁性及输运特性

通过射频磁控溅射法在单晶LaAlO_3(100)衬底上成功的生长了Nd_(0.67)Pb_(0.33)MnO_3薄膜。用X射线衍射仪、超导量子干涉仪、直流四探针法对其结构及磁电特性进行了研究。结果表明,薄膜为赝立方钙钛矿结构,晶胞参数为a=3.846nm。居里温度为158K。在居里温度附近,发生铁磁-顺磁转变,导电特性由金属特征向半导体特征过渡。此材料呈现出一种典型的自旋玻璃特性,是由于应力造成的。磁电阻在居里点附近达到极大值,当H=1.0T时,磁电阻的极大值为28.5%。输运性质表明,T<T_(MI)时,电阻率满足公式:ρ(T)=ρ_0+ρ_1T^2+ρ_2T^5此输运机制是由电子散射造成的;当T>T_(MI)时,符合小极化子模型,输运机制是由于小极化子近邻跃迁引起的。

Yttrium掺杂La_(0.67)Ca_(0.33)MnO_3的X射线衍射研究

制备了Yttrium掺杂的La0.67Ca0.33MnO3多晶样品.通过室温下的X射线衍射,用Rietveld精修方法得到它的结构特性.随着Yttrium成分的增加,或者La位阳离子的平均半径的降低,八面体倾斜变形度增加.Mn-O-Mn键的键角随Yttrium成分的增加而增加.Mn-O键的平均键长在整个过程中相对保持不变,但单个Mn-O键长和Mn-O-Mn键角反映出室温下Yttrium掺杂LCMO合作Jahn-Teller效应的存在.